СодержаниеВопрос 1Вопрос 2Вопрос 3Вопрос 4Вопрос 5Вопрос 6Вопрос 7Вопрос 8Вопрос 9Вопрос 10
Вопрос 1
Привести основной закон динамики вращательного движения
Основной закон динамики вращательного движения можнополучить теоретическим путем, используя основной закон динамики поступательногодвижения. Ведь любое вращающееся твердое тело можно представить себе состоящимиз множества частичек и к каждой из них применить второй закон Ньютона. Но этотподход требует знания высшей математики, поэтому мы получим основной закондинамики вращательного движения опытным путем.
Для установления основного закона динамики вращательногодвижения может быть использован прибор, внешний вид которого представлен нарисунке 2.1. Металлический диск укреплен на вертикальной оси с помощьюшарикоподшипника. Силы трения, возникавшие в подшипнике при вращении диска, настолькомалы, что их влиянием на результат эксперимента можно пренебречь. В том легкоубедиться, приведя диск во вращение — диск совершает 20-30 оборотов практическис постоянной угловой скоростью. Измерение угловой скорости производят с помощьюцентробежного тахометра.
Диск приводят во вращение с помощью намотанной на шкив нити.Для этого нить перебрасывают через блок и к ее концу подвешивают груз.Перемещение груза вниз под действием силы тяжести — приводит диск во вращение.
В рассмотренном опыте начальная угловая скорость вращениядиска равна нулю
(/>)
поэтому ее значение />в любой момент времени tопределится выражением:
/>
Измерив время падения груза t и максимальную угловуюскорость />,которую приобретает диск за это время, можно определить угловое ускорение поформуле:
/>
Зависимость углового ускорения от момента действующей силы.
Первоначально исследуем зависимость углового ускорениявращения диска от действующей силы F, если плечо силы относительно данной осивращения d остается постоянным (d = const).
Опыт показывает, что при увеличении силы в 2, 3, 4 и т. д.раз угловое ускорение увеличивается соответственно во столько же раз.Следовательно, угловое ускорение вращающегося тела прямо пропорционально модулюдействующей силы при постоянном плече d этой силы:
/>
Затем установим зависимость углового ускорения вращения телаот плеча силы относительно данной оси вращения при постоянной действующей силе(F = const).
Под диском в приборе установлены два шкива разного радиуса(рис. 2.1). Намотав нить на шкив в два раза большего радиуса, можно увидеть,что увеличение плеча силы в два раза при постоянной по модулю действующей силеприводит к увеличению углового ускорения диска также в два раза.
Итак, угловое ускорение вращающегося тела при постоянной помодулю действующей силе прямо пропорционально плечу силы относительно осивращения:
/>, если F = const
Так как угловое ускорение прямо пропорционально силе F припостоянном значении плеча силы и плечу силы d относительно данной оси вращенияпри постоянном значении действующей силы F, то очевидно, что онопропорционально их произведению, т. е. пропорционально моменту силы М=Fd:
/>
Если намотать нити на два шкива и к ним подвесить грузы, тона диск будут действовать два момента внешних сил. Опыт показывает, что угловоеускорение диска />прямо пропорционально суммемоментов всех действующих на тело сил относительно данной оси вращения:
/>
Зависимость углового ускорения от свойств вращающегося тела.
Ускорение поступательно движущегося тела зависит от массытела. Естественно предположить, что и угловое ускорение зависит от массывращающегося тела.
Увеличим массу вращающегося тела. Для этого поставим на дискдве гири. При том же моменте действующей силы угловое ускорение вращения дискатеперь оказывается меньшим, чем было прежде. Изменим расположение гирьотносительно оси вращения диска: отодвинем гири ближе к краям диска. Угловоеускорение при этом еще сильнее уменьшится. Следовательно, угловое ускорениезависит не только от массы вращающегося тела, но и от ее расположенияотносительно оси вращения.
Характеристика тела, зависящая от массы и ее распределенияотносительно оси вращения называется моментом инерции. Момент инерцииобозначается буквой I.
Результаты выполненных экспериментов можно записать в виде:
/>
Это основное уравнение динамики вращательного движения тела:угловое ускорение вращающегося тела прямо пропорционально сумме моментов всехдействующих на него сил относительно оси вращения тела и обратно пропорциональномоменту инерции тела относительно этой оси вращения. Полученное уравнениеаналогично по форме записи выражению второго закона Ньютона для поступательногодвижения тела.
Ускорению поступательного движения тела а соответствуетугловое ускорение вращательного движения />. Аналогом силы F припоступательном движении, является момент силы М во вращательном движении, ааналогом массы тела m при поступательном движении, служит момент инерции тела Iпри вращательном движении.Вопрос 2
Дать определение колебательному процессу. Дать определениеосновным характеристикам колебательного процесса: амплитуде, частоте, периоду,фазе, начальной фазе. Какие колебания называются гармоническими?
Колебаниями называются движения или процессы, обладающие тойили иной повторяемостью во времени.
Примеры колебаний: колебание величины заряда на обкладкахконденсатора в колебательном контуре; колебание грузика, закрепленного напружине; колебание маятника.
Гармонические колебания — это такие колебания, при которыхколеблющаяся величина x изменяется со временем по закону синуса, либо косинуса:
/>,
или
/>
гдеA — амплитуда;
ω — круговая частота;
α — начальная фаза;
( ωt + α ) — фаза.
Фаза колебания — это аргумент гармонической функции:
( ωt + α )
Начальная фаза α — это значение фазы в начальный моментвремени, т.е. при t = 0.
Амплитуда колебания A — это наибольшее значение колеблющейсявеличины.
/>При изменении аргумента косинуса, либо синусана 2π эти функции возвращаются к прежнему значению. Найдем промежутоквремени T, в течение которого фаза гармонической функции изменяется на 2π.
ω(t + T) +α = ωt + α + 2π,
или
ωT = 2π.
/>
Время T одного полного колебания называется периодомколебания. Частотой ν называют величину, обратную периоду
/>
Единица измерения частоты — герц (Гц), 1 Гц = 1 с-1.
Так как
/>,
то
/>
Круговая, или циклическая частоты ω в 2π разбольше частоты колебаний ν. Круговая частота — это скорость изменения фазысо временем. Действительно:
/>
/>График гармонического колебания
/>
Дифференциальное уравнение гармонических колебаний
/>Колеблющиеся системы
Рассмотрим колебания в трех системах:
а) колебания заряда в колебательном контуре L,C;
б) колебания грузика, прикрепленного к пружине;
в) колебание физического маятника — любого тела,совершающего колебания вокруг горизонтальной оси, не проходящей через его центртяжести.
/>
/>
/>
Колеблющиеся величины
q — заряд x — координата грузика φ — угол отклонения
Вопрос 3
Написать уравнение состояния идеального газа. Датьопределение молярному объему, молярной массе.
Газ идеальный — газ, подчиняющийся уравнению состояния />(V*- мольныйобъем). Молекулы такого гипотетического газа можно рассматривать как систему неимеющих размеров материальных точек, которые не взаимодействуют между собой, нооказывают давление на стенки сосуда, в котором газ находится. Внутренняяэнергия и энтальпия идеального газа зависят только от температуры.
Молярная величина – отношение величины, характеризующейпорцию вещества, к количеству вещества этой порции.
Молярная величина показывает значение соответствующейобычной величины для 1 моля вещества.
С одной из молярных величин вы уже знакомы – это молярнаямасса.
Молярная масса вещества Б – отношение массы порции веществаБ к количеству вещества этой порции.
Молярная масса вещества соответствует массе 1 моля этоговещества.
/>
Молярная масса вещества не зависит от внешних условий иагрегатного состояния вещества.
Молярная масса характеризует не только химические вещества,но и элементы, изотопы и любые другие совокупности более или менее одинаковыхчастиц (ионов, электронов и т. п.).
Молярный объем вещества Б – отношение объема порции веществаБ к количеству вещества этой порции.
Другая часто используемая молярная величина – молярныйобъем.
Молярный объем вещества соответствует объему 1 моля этоговещества.
/>
Молярный объем зависит от температуры и давления и можетбыть определен для любого агрегатного состояния вещества.
К молярным величинам относится и постоянная Авогадро.
Постоянная Авогадро (" молярное число частиц" ) –отношение числа частиц в порции вещества к количеству вещества этой порции.
Постоянная Авогадро соответствует числу частиц в одном молехимического вещества, элемента, изотопа, или любой другой совокупности болееили менее одинаковых частиц.
/>[NA] = 1 моль– 1.Вопрос 4
Дать определение основным характеристикам электрическогополя. Напряженности, потенциалу. Как связаны между собой эти характеристики. Вкаких единицах измеряются?
Электpичеcкое поле по сути пpедставляет лишь частноесостояние электpомагнитного поля.
Сила, действующая на заpяд в электpомагнитном поле, в общемслучае pаспадается на два слагаемых: одно из них не зависит от скоpостидвижения заpяда и описывает электpическую составляющую электpомагнитного поля,дpугое — зависит от скоpости движения заpяда. Оно обpащается в нуль, еслискоpость движения заpяда pавна нулю. Это слагаемое описывает магнитнуюсоставляющую поля.
Cостояния электpомагнитного поля, пpи котоpых электpическаясоставляющая поля либо вообще отсутствует, либо постоянна во вpемени (и потомуне влияет на магнитную составляющую), то есть Е = 0, называются магнитнымполем.
Основная хаpактеpистика электpического поля называетсянапpяженностью электpического поля. Аналогичная хаpактеpистика магнитного поляназывается магнитной индукцией и обозначается чеpез В. Напpяженностьэлектpического поля Е вводится на основании фоpмулы для электpической силы: F =qE. Напpяженность Е совпадает с электpической силой по модулю и напpавлению,если величина заpяда pавна единице.
В каждой точке магнитного поля существует такое напpавление,вдоль котоpого на движущуюся заpяженную частицу магнитная сила не действует.Это напpавление можно назвать магнитной осью.
Существенно, что для каждой точки поля существует свое,отличное от дpугих точек поля, напpавление магнитной оси. Это напpавлениевыбиpают за напpавление вектоpа В.
Тем самым напpавление вектоpа В опpеделено. Следуетопpеделить его модуль. Для этого выясним, как модуль магнитной силы зависит отзаpяда и от скоpости заpяда v. Опыт показывает, что эта зависимость сложная.Во-пеpвых, магнитная сила всегда напpавлена пеpпендикуляpно и к скоpостидвижущейся частицы, и к магнитной оси, а по модулю пpопоpциональна заpяду,скоpости и синусу угла между скоpостью и магнитной осью (pис. 3.1). В видефоpмулы эта зависимость выглядит следующим обpазом:
/>
Коэффициент пpопоpциональности в этой фоpмуле не зависит отпаpаметpов частицы, она определяется исключительно полем. Он и пpинимается замодуль магнитной индукции.
В pезультате фоpмула для силы (в СИ) пpиобpетает вид
F = B |q| vsin
Индукция В по модулю pавна магнитной силе, действующей наединичный положительный заpяд, движущийся с единичной скоpостью (1 м/с)пеpпендикуляpно к магнитной оси.
Если зависимость вектоpа (F) от двух дpугих (v и В) такова,что этот вектоp пеpпендикуляpен к плоскости, обpазованной дpугими двумявектоpами, а по модулю пpопоpционален модулю этих вектоpов и синусу угла междуними, то вектоp F можно pассматpивать как вектоpное пpоизведение двух дpугихвектоpов (v и F).
Это означает, что фоpмула для магнитной силы в СИ может бытьпpедставлена в таком виде:
F = q[v x B]
Магнитная сила, действующая на движущийся положительныйзаpяд, напpавлена пеpпендикуляpно к плоскости вектоpов v и В в ту стоpону, вкотоpую поступательно пеpемещается пpавый винт, если его повоpачивать покpатчайшему pасстоянию от вектоpа v к вектоpу В.
Замечательным свойством магнитной силы является то, что ееработа всегда pавна нулю. Это следует из того, что магнитная силаперпендикуляpна к скоpости частицы. Элементаpное пеpемещение движущейся частицынапpавлено вдоль скоpости. Следовательно, скаляpное пpоизведение силы напеpемещение частицы (элементаpная pабота) pавно нулю. Таким обpазом, магнитноеполе в отличие от электpического не в состоянии непосpедственно пеpедатьэнеpгию заpяженной частице.
Вопрос 5
Что такое «дифракция»? В чем суть принципа Гюйгенса-Френеля?
/>Дифракцией света называется явление отклонениясвета от прямолинейного направления распространения при прохождении вблизипрепятствий. Как показывает опыт, свет при определенных условиях может заходитьв область геометрической тени. Если на пути параллельного светового пучкарасположено круглое препятствие (круглый диск, шарик или круглое отверстие внепрозрачном экране), то на экране, расположенном на достаточно большомрасстоянии от препятствия, появляется />дифракционная картина –система чередующихся светлых и темных колец. Если препятствие имеет линейныйхарактер (щель, нить, край экрана), то на экране возникает система параллельныхдифракционных полос.
Дифракционные явления были хорошо известны еще во временаНьютона, но объяснить их на основе корпускулярной теории света оказалосьневозможным. Первое качественное объяснение явления дифракции на основеволновых представлений было дано английским ученым Т. Юнгом. Независимо отнего французский ученый О. Френель развил количественную теориюдифракционных явлений (1818 г.). В основу теории Френель положил принципГюйгенса, дополнив его идеей об интерференции вторичных волн. Принцип Гюйгенсав его первоначальном виде позволял находить только положения волновых фронтов впоследующие моменты времени, т. е. определять направление распространенияволны. По существу, это был принцип геометрической оптики. Гипотезу Гюйгенса обогибающей вторичных волн Френель заменил физически ясным положением, согласнокоторому вторичные волны, приходя в точку наблюдения, интерферируют друг сдругом. Принцип Гюйгенса–Френеля также представлял собой определенную гипотезу,но последующий опыт подтвердил ее справедливость. В ряде практически важныхслучаев решение дифракционных задач на основе этого принципа дает достаточнохороший результат. Рис. иллюстрирует принцип Гюйгенса–Френеля.
/>
Рисунок — Принцип Гюйгенса–Френеля. ΔS1 и ΔS2 –элементы волнового фронта, />и />– нормали
Пусть поверхность S представляет собой положение волновогофронта в некоторый момент. Для того чтобы определить колебания в некоторойточке P, вызванное волной, по Френелю нужно сначала определить колебания,вызываемые в этой точке отдельными вторичными волнами, приходящими в нее отвсех элементов поверхности S (ΔS1, ΔS2 и т. д.), и затем сложитьэти колебания с учетом их амплитуд и фаз. При этом следует учитывать только теэлементы волновой поверхности S, которые не загораживаются каким-либопрепятствием.
Рассмотрим в качестве примера простую дифракционную задачу опрохождении плоской монохроматической волны от удаленного источника черезнебольшое круглое отверстие радиуса R в непрозрачном экране (рис. 3.8.2).
/>
Рисунок — Дифракция плоской волны на экране с круглымотверстием
Точка наблюдения P находится на оси симметрии на расстоянииL от экрана. В соответствии с принципом Гюйгенса–Френеля следует мысленнозаселить волновую поверхность, совпадающую с плоскостью отверстия, вторичнымиисточниками, волны от которых достигают точки P. В результате интерференциивторичных волн в точке P возникает некоторое результирующее колебание, квадратамплитуды которого (интенсивность) нужно определить при заданных значенияхдлины волны λ, амплитуды A0 падающей волны и геометрии задачи. Дляоблегчения расчета Френель предложил разбить волновую поверхность падающейволны в месте расположения препятствия на кольцевые зоны (зоны Френеля) последующему правилу: расстояние от границ соседних зон до точки P должныотличается на полдлины волны, т. е.
/>
Если смотреть на волновую поверхность из точки P, то границызон Френеля будут представлять собой концентрические окружности(рис. 3.8.3).
/>
Рисунок — Границы зон Френеля в плоскости отверстия.
Из рис. 3.8.2 легко найти радиусы ρm зон Френеля:
/>
/>
Так в оптике λ
/>
Здесь m – не обязательно целое число. Результатинтерференции вторичных волн в точке P зависит от числа m открытых зон Френеля.Легко показать, что все зоны имеют одинаковую площадь:
/>
Одинаковые по площади зоны должны были бы возбуждать в точкенаблюдения колебания с одинаковой амплитудой. Однако у каждой последующей зоныугол α между лучом, проведенным в точку наблюдения, и нормалью к волновойповерхности возрастает. Френель высказал предположение (подтвержденноеэкспериментом), что с увеличением угла α амплитуда колебаний уменьшается,хотя и незначительно:
A1 > A2 > A3 > ... > A1,
где Am – амплитуда колебаний, вызванных m-й зоной.
С хорошим приближением можно считать, что амплитудаколебаний, вызываемых некоторой зоной, равна среднему арифметическому изамплитуд колебаний, вызываемых двумя соседними зонами, т. е.
/>
Так как расстояния от двух соседних зон до точки наблюдения отличаютсяна λ / 2, следовательно, возбуждаемые этими зонами колебаниянаходится в противофазе. Поэтому волны от любых двух соседних зон почти гасятдруг друга. Суммарная амплитуда в точке наблюдения есть
A = A1 – A2 + A3 – A4 + ... = A1 – (A2 – A3) – (A4 – A5) – ...
Таким образом, суммарная амплитуда колебаний в точке Pвсегда меньше амплитуды колебаний, которые вызвала бы одна первая зона Френеля.В частности, если бы были открыты все зоны Френеля, то до точки наблюдениядошла бы невозмущенная препятствием волна с амплитудой A0. В этом случае можнозаписать:
/>
Так как выражения, стоящие в скобках, равны нулю.Следовательно, действие (амплитуда), вызванное всем волновым фронтом, равнополовине действия одной первой зоны.
Итак, если отверстие в непрозрачном экране оставляетоткрытой только одну зону Френеля, то амплитуда колебаний в точке наблюдениявозрастает в 2 раза (а интенсивность в 4 раза) по сравнению с действиемневозмущенной волны. Если открыть две зоны, то амплитуда колебаний обращается внуль. Если изготовить непрозрачный экран, который оставлял бы открытыми тольконесколько нечетных (или только несколько четных) зон, то амплитуда колебанийрезко возрастает. Например, если открыты 1, 3 и 5 зоны, то
A = 6A0, I = 36I0.
Такие пластинки, обладающие свойством фокусировать свет, называются/>зонными пластинками.
При дифракции света на круглом диске закрытыми оказываются зоныФренеля первых номеров от 1 до m. Тогда амплитуда колебаний в точке наблюдения будетравна
/>
или A = Am + 1 / 2, так как выражения, стоящие в скобках, равнынулю. Если диск закрывает зоны не слишком больших номеров, то Am + 1 ≈ 2A0и A ≈ A0, т. е. в центре картины при дифракции света на диске наблюдаетсяинтерференционный максимум. Это – так называемое />пятно Пуассона, оноокружено светлыми и темными дифракционными кольцами.
Оценим размеры зон Френеля. Пусть, например, дифракционная картинанаблюдается на экране, расположенном на расстоянии L = 1 м от препятствия. Длинаволны света λ = 600 нм (красный свет). Тогда радиус первой зоны Френеля есть
/>
Таким образом, в оптическом диапазоне вследствие малости длиныволны размер зон Френеля оказывается достаточно малым. Дифракционные явления проявляютсянаиболее отчетливо, когда на препятствии укладывается лишь небольшое число зон:
/>
Это соотношение можно рассматривать как />критерийнаблюдения дифракции. Если число зон Френеля, укладывающихся на препятствии, становитсяочень большим, дифракционные явления практически незаметны:
Это сильное неравенство определяет />границу применимостигеометрической оптики. Узкий пучок света, который в геометрической оптике называетсялучом, может быть сформирован только при выполнении этого условия. Таким образом,геометрическая оптика является предельным случаем волновой оптики.
Выше был рассмотрен случай дифракции света от удаленного источникана препятствиях круглой формы. Если точечный источник света находится на конечномрасстоянии, то на препятствие падает сферически расходящаяся волна. В этом случаегеометрия задачи несколько усложняется, так как зоны Френеля теперь нужно строитьне на плоской, а на сферической поверхности .
Расчет приводит к следующему выражению для радиусов ρm зонФренеля на сферическом фронте волны:
/>
Все выводы изложенной выше теории Френеля остаются справедливымии в этом случае.
Следует отметить, что теория дифракции (и интерференции) световыхволн применима к волнам любой физической природы. В этом проявляется общность волновыхзакономерностей. Физическая природа света в начале XIX века, когда Т. Юнг, О. Френельи другие ученые развивали волновые представления, еще не была известна.Вопрос 6
Что такое лазер? Каков принцип действия лазера?
Слово лазер образовано как сочетание первых букв слов английскоговыражения «Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation» («усиление светапри помощи индуцированного излучения»).
Лазерные источники света обладают рядом существенных преимуществпо сравнению с другими источниками света:
1. Лазеры способны создавать пучки света с очень малым угломрасхождения (около 10-5 рад). На Луне такой пучок, испущенный с Земли, дает пятнодиаметром 3 км.
2. Свет лазера обладает исключительной монохроматичностью. Вотличие от обычных источников света, атомы которых излучают свет независимо другот друга, в лазерах атомы излучают свет согласованно. Поэтому фаза волны не испытываетнерегулярных изменений.
3. Лазеры являются самыми мощными источниками света. В узкоминтервале спектра кратковременно (в течение промежутка времени продолжительностьюпорядка 10-13 с) у некоторых типов лазеров достигается мощность излучения 1017 Вт/см2,в то время как мощность излучения Солнца равна только 7(103 Вт/см2, причем суммарнопо всему спектру. На узкий же интервал ((=10-6 см (ширина спектральной линии лазера)приходится у Солнца всего лишь 0,2 Вт/см2. Напряженность электрического поля в электромагнитнойволне, излучаемой лазером, превышает напряженность поля внутри атома.
В обычных условиях большинство атомов находится в низшем энергетическомсостоянии. Поэтому при низких температурах вещества не светятся.
При прохождении электромагнитной волны сквозь вещество её энергияпоглощается. За счёт поглощённой энергии волны часть атомов возбуждается, т. е.Переходит в высшее энергетическое состояние. При этом от светового пучка отнимаетсяэнергия h =E2-E1 равная разности энергий между уровнями 2 и 1. Вопрос 7
Через блок, имеющий форму диска перекинут шнур. Концам шнурапривязали грузики массой 100 и 110 г. С каким угловым ускорением будут двигатьсягрузики, если масса блока равна 400 г?
/>
a = m2g / (2m1 – m2)= 110*9.8/ (2*100-110) = 11.98 м/с2
Вопрос 8
Человеческое ухо может воспринимать звуки частотой приблизительноот 20 до 20000 Гц. Между какими длинами волн лежит интервал слышимости звуковыхколебаний? Скорость звука в воздухе считать равной 330 м/с.
Длина волны равна:
λ = υ/ν
Принимая скорость звука 330 м/с, получаем
λ1 = υ/ν1= 330/20 = 16,5
λ2 = υ/ν2= 330/20 000= 0,0165
Ответ: интервал слышимости звуковых колебаний лежит между длинойволны равной 0,0165 и длиной волны равной 16,5 мкм. Вопрос 9
Разность потенциалов между катодом и анодом электронного устройства90 В, расстояние 1 мм. С каким ускорением движется электрон от катода к аноду? Какуюскорость приобретет электрон, подлетая к аноду? За какое время электрон пролетитрасстояние от катода до анода? Поле считать однородным.
Δφ =90 B
В качестве пpимеpа pассмотpим движение заpяженной частицы в одноpодноммагнитном поле. Сначала pассмотpим случай, когда частица влетает в магнитное полепеpпендикуляpно к его силовым линиям. В этом случае магнитная сила не в состояниивывести частицу из плоскости, пеpпендикуляpной к полю, т.к. сама пеpпендикуляpнак линиям поля. Учитывая, что магнитное поле не совеpшает pаботы над заpяженной частицей,ее кинетическая энеpгия остается постоянной (остается постоянным модуль скоpостичастицы). Магнитное поле способно изменять только напpавление движения частицы.Поэтому ноpмальное ускоpение отлично от нуля.
Запишем уpавнение движения частицы. Согласно втоpому закону Ньютона
/>
Отсюда следует, что pадиус кpивизны тpаектоpии движения частицыесть постоянная величина. Из всех плоских линий только у окpужности pадиус кpивизныдля всех ее точек один и тот же. Следовательно, в данном случае частица движетсяпо окpужности с pадиусом
/>
Найдем пеpиод обpащения частицы по окpужности. Для этого pазделимдлину окружности на скорость частицы:
/>
/>
Фоpмула показывает, что в одноpодном магнитном поле заpяженнаячастица движется с пеpиодом, не зависящим от ее скоpости, до тех поp, пока не сказываетсяpелятивистский эффект возpастания массы с увеличением скоpости. (Чем больше массачастицы, тем пpи большей ее энеpгии будет пpоявляться pелятивистское возpастаниемассы. У электpонов оно пpоявляется pаньше всего.)Вопрос 10
Во сколько раз уменьшается интенсивность естественного света,прошедшего через два николя, угол между плоскостями поляризации которых равен 60?
Интенсивность волны равна:
Ослабление неполяризованного света через 1й николь =0.5.
После этого уже поляризованный свет подает на 2й николь повернутыйна 60 град.
Он дополнительно ослабляет на 1*cos(60)2.
Итого ослабление будет =0.5*cos(60)2. = 0,25
Интенсивность естественного света уменьшается в 4 раза.