Экспериментальное определение тока шнурования в пропанокислородных смесях

ОГЛАВЛЕНИЕ Введение 3 Обзор литературы 5 Постановка задачи 12 Описание экспериментальная установка и методики проведения экспериментов 13 Анализ и обработка экспериментальных данных 16 Заключение 21 Выводы 22 Литература 23 ОТЗЫВ на дипломную работу студента V курса физико-технического факультета Мещеркина Константина

Валерьевича на тему Экспериментальное определение тока шнурования в пропано-кислородных смесях. Одним из перспективных направлений интенсификации и управления процессами горения является наложение на зону горения электрических разрядов. Однако эффективность влияния электрических разрядов через джоулево тепловыделение ограничивается предельными значениями токов шнурования, когда происходит переход диффузного разряда, протекающего через пламя, в дуговой, протекающий вне пламени.

В связи с этим исследование устойчивости системы пламяразряд является актуальной, чему и посвящена дипломная работа Мещеркина К. В. Для решения поставленной задачи дипломником проведен достаточно подробный литературный обзор по затронутой теме, разработана и изготовлена экспериментальная установка с применением оптических методов и обработкой результатов экспериментов в реальном масштабе времени на ЭВМ. В ходе выполнения дипломной работы Мещеркин показал себя вдумчивым, целеустремленным и настойчивым

исследователем, способным самостоятельно решать поставленную перед ним задачу. Им получены количественные данные по предельным величинам токов перехода тлеющего разряда в дуговой в зоне горения углеводородных топлив, которые использованы в Проблемной лаборатории для эффективного управления неустойчивым режимом горения. Проведен также теоретический анализ устойчивости системы пламяразряд на малые возмущения.

Работа Мещеркина К. В. заслуживает высокой оценки, а сам автор присуждении квалификации физика. Научный руководитель, к.т.н доцент Афанасьев В.В. Рис. 19. Прямая съемка пропано-кислородного пламени. ЛИТЕРАТУРА 1. Kinbara T Nakamura I. 5 th Syposium Int. on Combustion, William and Wilkins, Baltimore,

1962, p. 2. Poncelet J Berendson R. and Tiggelen A. 7 th Symposium Int. on Combustion, Butterworths, London, 1959, p. 3. Стабилизация пламени и развитие процесса сгорания в турбулентном потоке, сб. статей под ред. Горбунова Г. М. Оборонгиз, 4. Calcote H. F King I. R. 5 th Symposium Int. on Combustion,

N. J 1955, p. 5. Karlovits, B Pure Appl. Chem. 5, 6. Lawton, J Payne, K. G Weinberg, F. J Nature 193, 7. Кринберг И. А ЖТФ 34, 8. Голубовский Ю. Б Зинченко А. К Каган Ю. М - ЖТФ, 1977, т. 47, с. 9. Ионизация в пламени и электрическое поле.

Степанов Е. М Дъячков Б. Г. Изд-во Металлургия, 1968, с. 10. Калькотт Г. Процессы образования ионов в пламенах, ВРТ, 1958, 444, стр. 11. Семенов Н. Н. О некоторых проблемах химической кинетики и реакционно способности. Изд-во АН СССР, 12. Соколик А. С Скалов Б. С. ЖФХ, 1934, 5, стр. 13. Электрическая интенсификация пламени природного газа.

Пер. с англ. статьи К. В. Мариновского и др помещенной в журнале Industrial and Engineering Chemistry. Process Design and Development, 1967, г. 16, 3, p. 375-14. Кринберг И. А. Изв. СО АН СССР сер. хим 3, 15. Райзер Ю. П. Физика газового разряда Учеб. руководство М.

Наука. Гл. ред. физ. -мат. лит 1987. 592 с ил. 16. Недоспасов А. В Хаит В. Д. Колебания и неустойчивости низкотемпературной плазмы М. Наука, 17. Велихов Е. П Письменный В. Д Рахимов А. Т УФН, 1977, т. 122, с. 18. Введенов А. А. Физика электроразрядных СО2 - лазеров М. Энергоиздат,

19. Генералов Н. А Косынкин В. Д Зимаков В. П Райзер Ю. П Ройтенбург Д. И Физика плазмы, 1980, т. 6, с. 20. Велихов Е. П Ковалев А. С Рахимов А. Т. Физические явления в газоразрядной плазме Учеб. руководство М. Наука, 1987. -160 с. 21. Ландау Л. Д. Избранные труды

М. Наука, 1969, т. 1, с. 181-22. Ландау Л. Д Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. -М. Наука, 23. Cherrington B. E. Gaseous Electronics and Gas Laser Oxford N. Y. Pergamon Press, 24. Велихов Е. П Голубев В. С Пашкин С. В. Тлеющий разряд в потоке газа

Обзор УФН, 1982, т. 137, с. 25. Ландау Л. Д Лифшиц Е. М. Механика сплошных сред М. Гостехиздат, 26. Suits C. G J. Appl. Phys. 10, 27. Грановский В. Л. Электрический ток в газе установившийся ток. -М. Наука, 1971. 28. О. А. Синкевич, Д. А. Тараскин.

О механизме шнурования положительного столба тлеющего разряда. Теплофизика высоких температур, 1995, том 33, 1, с. 7-12. I ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР 1.1 Ионизация в зоне горения углеводородного топлива За последние годы появилось много работ по определению концентрации ионов в пламенах при введении в горючую смесь легкоионизируемых добавок для повышения электропроводности продуктов сгорания.

Данных же по ионизации в пламенах без присадок очень мало. Ограниченное число работ затрудняет идентификацию положительных ионов в зоне горения. Что касается носителей отрицательных зарядов, то установлено, что ими являются свободные электроны. Экспериментальный материал 9 по исследованию ионизации пламени недостаточен для того, чтобы судить о величине концентрации ионов в различных зонах пламени, особенно потому, что большинство работ по этому

вопросу выполнено на низкотемпературных пламенах 10. Однако на основании проведенных исследований можно сделать ряд важных выводов. Прежде всего ряд авторов отмечает, что в пламенах при горении углеводородного топлива концентрация ионов намного превышает равновесную термическую ионизацию, причем расхождение может достигать величины нескольких порядков. Хотя в зоне реакции нельзя ожидать равномерного распределения выделяемой энергии

по различным возможным формам, т. е. равновесного состояния, все же невозможно объяснить только отсутствием равновесия наблюдаемую величину концентрации ионов, равную 1012 см-3, вместо равновесного значения 106 см-3. Кроме того, аномально высокая концентрация ионов присуща лишь углеводородным топливам и отсутствует, например, в пламенах Н2 или СО, причем для СН4 отмеченное расхождение проявляется в меньшей степени. Механизм образования ионов удобно исследовать, применяя специальные прямоугольные горелки, образующие

плоское пламя при пониженных давлениях. Процесс горения в пламенах такого типа протекает стабильно, без заметных колебаний, что очень важно как для спектроскопических исследований, так и для измерения тока электропроводимости. Ниже рассматриваются некоторые экспериментальные работы по ионизации в пламенах сначала диффузионных, а затем предварительно перемешанных смесей. Кинбара и Накамура 1 одновременно со спектроскопическими исследованиями изучали электропроводимость

диффузионного пламени городского газа и некоторых других углеводородных топлив на горелке Бунзена при атмосферном давлении. Электропроводимость исследовали с помощью двойного зонда со встречным расположением электродов. Температуру измеряли PtPtRh микротермопарой. Характер распределения проводимости а следовательно, и концентрации свободных электронов по радиусу поперечных сечений пламени представлен на рис. 1. На этом же рисунке показано соответствующее распределение

температуры. Сопоставляя характер изменения проводимости и температуры, интересно отметить, что максимальный ток проводимости располагается в районе сечения III, после чего проводимость резко снижается. Если бы причиной ионизации были случайные примеси легкоионизируемых элементов, то подобный характер изменения должна была бы иметь и температура. Однако температура по высоте пламени непрерывно растет вплоть до последнего сечения VI. Основная часть работ по исследованию ионизации посвящена пламени предварительного

перемешивания топлива и окислителя, поскольку у таких пламен наиболее изучена химическая кинетика реакций горения. Познать механизм образования ионов можно, лишь исследовав реакционную зону, размеры которой весьма малы порядка долей мм. Одной из ряда значительных работ по исследованию ионизации пламени являются эксперименты Аравина, Семенова и Соколика 11,12, проведенные на сферической бомбе с центральным зажиганием и приспособлениями для фоторегистрации пламени и оптической записи давления.

Топливом служил пропан или водород в смеси с воздухом. В этих опытах была поставлена задача выяснения связи между температурой и ионизацией, получение данных о величине концентрации ионов, размеры зоны реакции и времени реакции ламинарного пламени. Выводы, к которым пришел Аравин, сводятся к следующему 1. Ионизационный ток резко возрастает, затем снижается при прохождении через ионизационный промежуток зоны

горения. Поскольку температура газа за зоной горения непрерывно повышается, сделан вывод о нетермической природе ионизации в зоне пламени, об ее связи с химическим процессом превращений. 2. В случае горения пропана ионизационный ток пламени заметно убывает по мере удаления от точки зажигания. Что касается температуры пламени, то она непрерывно возрастает по мере удаления от точки зажигания. 3. На основе расчета температуры с учетом различных видов диссоциации были вычислены значения ионизационного

тока по уравнению Саха, для пропано-воздушного пламени. Сопоставление расчетных значений с экспериментальными показало, что последние на несколько порядков больше значения равновесного термодинамического тока. Отношение iопip составляет 102 - 107. 4. Турбулентный характер сгорания отражается в специфических пульсациях кривой ионизационного тока, резко отличающих ее от соответствующей кривой ламинарного пламени.

5. Аномально высокая ионизация во фронте пламени открывает принципиальную возможность выделения в факеле зоны, где осуществляются химические превращения, т. е. выделение собственно зоны горения. Аналогичный вывод о неравновесности ионизации в пламени получен Калькоттом и Кингом 4, которые рассмотрели ионизацию и температуру по длине плоского пропано-воздушного пламени. В работе Понкелета, Берендсена и Ван-Тиггелена 2 топливо ацетилен предварительно смешивалось

с кислородом и подавалось в зазор между коаксиально расположенными цилиндрами, электрически изолированными друг от друга. Содержание азота в смеси колебалось в пределах 71-79. Концентрацию электронов определяли методом сопротивления фронта пламени. Некоторые результаты работы даны на рис.2, где концентрация электронов и температура пламени даны в функции соотношения С2Н2С2Н2О2 при двух концентрациях азота 71 и 76.

Концентрация электронов по рассмотренным режимам менялась в пределах 1010 - 1011 см-3, причем ее максимальное значение соответствовало максимальной скорости горения. Важные результаты получены Иноземцевым 3 по исследованию влияния различных факторов на ионообразование в пламенах смесей с воздухом пропана и бензина. На рис. 3. приведены результаты измерения концентрации электронов двойным зондом в зависимости от коэффициента

избытка воздуха во фронте горения углеводородного топлива. Пламя горит при атмосферном давлении без предварительного подогрева горючей смеси. Так же, как и работе Понкелета и других, отчетливо виден максимум концентрации электронов при несколько обогащенной смеси, т. е. при максимальной скорости горения a0.9-0.95. Для этого режима горения концентрация электронов во фронте горения равна 2.25107 см-3, скорость образования

электронов 17.51017 см-3 сек-1, а коэффициент рекомбинации равен 3103 см3 сек-1. В упоминавшейся ранее работе Кинбара и других 1 изучалось горение предварительно перемешанных смесей городского газа с воздухом на горелке Бунзена. Ток проводимости измеряли в нескольких сечениях вертикально расположенного факела в тех же сечениях определяли и распределение температур. Результаты измерений представлены на рис. 4. Положения максимумов ионизации и температуры совпадают

лишь в самых первых сечениях, примыкающих к устью горелки. По мере удаления от устья горелки между ними наблюдается большое расхождение. Максимумы тока проводимости соответствуют образующей внутреннего светящегося конуса горения фронту горения. Вызывает сомнение распределение тока проводимости в сечении II - наличие заметной концентрации электронов в объеме внутреннего конуса горения.

1.2. Диффузный электрический разряд Интенсификация пламени путем создания в продуктах сгорания природного газа с воздухом мощного идеально диффузного электрического разряда представляет научный и практический интерес 13. Очевидно, что наиболее важным фактором, противодействующим сжатию шнура разряда в нить, является надлежащая предварительная обработка газа. Высокая турбулентность как в зоне разряда, так и на подходе к ней также помогает предотвратить нитевой

режим дуги влияние этого фактора особенно отчетливо проявляется при высоких значениях электрической мощности. Диффузно интенсифицированное пламя дает потенциальные технические и экономические преимущества по сравнению с другими источниками высокого потенциального тепла, что может найти большое применение в химической, металлургической и других отраслях промышленности. Работа Карловица 5 показала, что к пламени можно подвести в виде высоковольтного разряда сравнительно

слабого тока большие количества электрической энергии, рассеивающееся по всему объему пламени. При обычных температурах газы являются очень плохими проводниками электрического тока, так как они содержат очень небольшие количества электронов и положительных ионов. По мере повышения температуры многоатомные газы становятся все менее стабильными и диссоциируют на составляющие их атомы. Только при очень высоких температурах выше 5000

К ионизация таких элементов, как О2, N2, H2 и С, достигает степени, достаточной для придания газу сколько-нибудь значительной электропроводности. В области температур от 5000 до 20 000 К степень ионизации обычных газов становится весьма чувствительной к изменениям температуры, в результате чего с повышением температуры электропроводность газов увеличивается на много порядков. Поэтому говорят, что газы имеют большой положительный температурный коэффициент электропроводности.

Вследствие большого положительного коэффициента обычный газовый проводник по самой своей природе представляет собой нестабильную активную нагрузку и не может быть непосредственно подключен к зажимам источника постоянного напряжения без прихода в возможное короткое замыкание. Последовательно с обычным газовым проводником для ограничения тока, протекающего через него, должно быть включено балластное сопротивление, т. е. достаточно большое дополнительное активное сопротивление

или катушка индуктивности. Именно к этому и сводится обычно применяемый метод стабилизации электрической дуги. Есть два способа, с помощью которых можно предотвратить сужение токопроводящего канала в нить. Первый заключается в уменьшении большого положительного коэффициента электропроводности до минимально возможной величины. Второй - в уменьшении или полном устранении случайных местных различий в проводимости, прежде чем они чрезмерно возрастут. Для реализации первого способа используется общеизвестная методика

посева в пламя. Щелочные металлы и их соединения гораздо легче ионизируются, чем компоненты обычных газовых смесей. Таким образом, проводимость такого пламени с присадкой ионизирующей добавки почти целиком обусловлена введением добавленного вещества. Для того чтобы придать пламени достаточную электропроводность в целях обеспечения возможности рассеивания большого количества энергии при сравнительно невысоком напряжении, достаточно ввести всего несколько миллионных долей посевного материала.

Реализация второго способа также принципиально возможно, поскольку перегрев проводящего канала и сужение его в тонкую нить разряда представляет собой процессы, протекающие во времени, а следовательно, им можно противопоставить интенсивное перемешивание, которого можно достичь при высокой турбулентности. Такое перемешивание способствует устранению любых местных различий в температуре и электропроводности еще до того, как они чрезмерно возрастут. При надлежащей предварительной обработке рабочего газа основная

часть столба разряда остается полностью диффузной. Математический анализ условий, необходимых для предотвращения образования нити разряда, проведенный Карловицем 6, привел к понятию критического градиента напряжения, в случае превышения которого перемешивание за счет турбулентного режима уже бывает недостаточным для того, чтобы устранить прогрессивно возрастающее влияние местных неоднородностей на скорость нагрева.

Согласно теории до тех пор пока критический градиент напряжения не превышен, турбулизация может действовать эффективно в течение времени, сравнимого со временем, необходимым для образования нити разряда этот теоретический вывод подтвержден экспериментально. 1.3. Положительный столб дуги высокого давления Форма положительного столба разряда зависит от внешних факторов, определяющих условия теплоотдачи столба во внешнее пространство.

При постоянстве этих условий и постоянном токе форма столба также стабильна. Используют три основных метода стабилизации 1 стабилизация стенками - в дуге, горящей в прямой цилиндрической трубке, длина которой много больше ее диаметра, в этом случае столб принимает форму цилиндрического шнура 2 стабилизация потоком газа - дуга, горящая в свободной газовой атмосфере или обдуваемая потоками газа в 1-м случае дуга сама вызывает конвективное течение газа во 2-м случае эти течения создаются принудительно

если эти течения пересекают столб дуги, последний изгибается и принимает форму, определяющую само название дуга если же течения параллельны оси дуги дуга в продольном потоке, или касательно к столбу дуга, обдуваемая газовым или жидкостным вихрем, то столб сохраняет форму прямого цилиндра этот случай во многом сходен со стабилизацией стенками, однако теплообмен с окружающей средой при этом более интенсивный кроме того, внутри дуги возникают гидродинамические течения, которые могут повлиять на режим горения дуги 3 стабилизация

электродами - короткая дуга, в этом случае столб принимает обычно форму эллипсоида вращения. Электрические дуги высокого давления характеризуются значительной силой тока и высокой температурой плазмы 10000К. При этом всякое дополнительное охлаждение дуги принудительное охлаждение электродов или столба дуги ведет к повышению температуры плазмы парадокс Штеенбека. Положительный столб дуги, горящей в свободной атмосфере

В работе 7 проведена детальная оценка относительной роли процессов преобразования и переноса энергии в различных областях положительного столба свободно горящей дуги и выявлена возможность выделения ряда зон, внутри которых можно пренебречь тем или иным процессом. 1. Процесс теплопроводности играет существенную роль практически во всех зонах, что обусловлено большими радиальными градиентами температуры. 2. Излучение плазмы при

РРатм составляет лишь небольшую долю энергии, преобразуемой в дуге. 3. Распределение электрической мощности по сечению дуги определяется в основном радиальным распределением электропроводности sr, т. к. gradEzconst, в проводящей части положительного столба. Учитывая, что проводимость плазмы резко падает с уменьшением температуры, можно принять s0 при Т Т1, Т1 - некоторая критическая температура. 4. Конвективный теплоотвод практически отсутствует в центральных

зонах положительного столба. Это объясняется малой плотностью газа при высоких температурах r 1T. Можно считать, что при Т T2 конвективный теплоотвод отсутствует. Заметим, что уменьшение Т2 или увеличение на 500К мало сказывается на результатах 14. Для теоретического определения величины Т2 потребовалось бы решить сложную систему уравнений. Поэтому при выборе конкретного значения Т2 приходиться основываться на экспериментальных данных распределения

температуры и скорости газового потока в положительном столбе дуги. Таким образом, естественно разделить положительный столб свободно горящей дуги на 3 зоны 1 Центральная проводящая зона. В ее пределах происходит выделение электрической энергии, которая в процессе теплопроводности отводится во внешние части дуги. Центральная зона простирается от оси дуги до изотермической поверхности Т1. 2 Промежуточная зона. Концентрация электронов и ионов в этой зоне мала.

Перенос тепла обусловлен теплопроводностью. Промежуточная зона ограничена изотермическими поверхностями Т1 и Т2 Т1 T2. 3 Внешняя зона конвекции. Источников тепла нет. Перенос тепла обусловлен теплопроводностью и конвекцией. В пределах внешней зоны происходит спад температуры от Т2 до Тex, Tex - температура окружающей среды. Т. к. в пределах двух внутренних зон изотермические поверхности

и направление скорости газового потока параллельны оси дуги, то значение температуры Т в любой точке этих зон однозначно определяется расстоянием от оси. Нагрев газа и влияние его на ВАХ В трубке без протока газа тепло отводится к стенкам, которые имеют комнатную температуру Т0. Плотность потока тепла к стенкам равна Если оперировать средней по сечению температурой Т, то потеря энергии газом в 1 с из расчета на 1 см3

с точностью до численного коэффициента равна lT-T0R2. Ее можно представить в виде NcpT - T0nT, где ср - теплоемкость, рассчитанная на одну молекулу, nT - частота теплоотвода nTcL2T , c lNcp - температуропроводность, а L2T R8, N - число частиц. Она аналогична частоте диффузии nDDL2. Возможен еще один механизм вывода тепла из разряда, который используется в современных мощных лазерах

- прокачка газа через разряд. Этот механизм называют конвективным охлаждением. Речь идет о выводе тепла из разрядного объема. Если по-прежнему оперировать средней по длине потока L1 температурой Т, то скорость теплоотвода из разрядного объема можно записать в том же виде NcpT - T0nF, Т0 - температура газа, вступающего в разряд, а nF 2uL1 , u - скорость потока. В продольном разряде L1L - расстояние между электродами.

Тогда нестационарное уравнение баланса запишется в виде Опыт показывает, что в разряде, контролируемом диффузией, ВАХ изобразится не горизонтальной прямой, а слегка падающей. Это является следствием нагревания газа. У оси плотность тока больше, чем у стенок, так как там больше концентрация электронов Е одинаково по сечению. Энерговыделение и температура газа на оси выше, чем

у стенок. Поскольку частота ионизации фактически зависит не от Еp, а от EN, для поддержания ионизации в основной части токового сечения требуется меньшее поле, уменьшается и напряжение 15. 1.4. Устойчивое и неустойчивое состояния Когда ВАХ имеет падающий характер, нагрузочная прямая зачастую пересекает ее не в одной, а в двух точках рис.5. Одно из состояний, а именно верхнее, является неустойчивым и поэтому не реализуется.

В самом деле, если по какой-то причине ток случайно повышается, для его поддержания достаточно будет меньшего напряжения, чем фактическое, которое при данных ЭДС и внешнем сопротивлении непременно соответствует нагрузочной прямой. Возникнет дисбаланс между ионизацией и гибелью электронов, ионизация начнет расти, сопротивление разряда падать, ток расти, пока состояние не достигнет нижней точки пересечения.

Нижнее состояние устойчиво. При dne 0, di 0 напряжение станет меньше необходимого и повышенная гибель вернет степень ионизации в исходное состояние. Опыт показывает, что разряд редко сохраняет диффузную форму, если газ в нем нагревается заметным образом, скажем вдвое, происходит контракция - стягивание столба в шнур, где степень ионизации, плотность тока и газовая температура резко повышаются - это преддверие к переходу тлеющего разряда в дугу при еще больших токах.

Приведенные масштабы характеризуют верхние границы реализации слабоионизированной холодной плазмы диффузного тлеющего разряда. Чем выше давление, тем ниже по току и плотности электронов эта верхняя граница, тем сильнее нагревается газ при данном токе. Значит, для осуществления неравновесной слабоионизированной плазмы благоприятны низкие давления, для осуществления равновесной - высокие, порядка атмосферного. Однородное состояние положительного столба тлеющего разряда часто оказывается неустойчивым, в особенности

когда разряд происходит в больших объемах при повышенных давлениях, когда сильны ток и выделение джоулева тепла. Случайные возмущения катастрофически нарастают и плазма переходит в иное, пространственно неоднородное состояние. Вызываемые неустойчивостями неоднородные формации страты - разбиение положительного столба вдоль тока на чередующиеся светлые и темные слои 16 контракция - стягивание плазмы в ярко светящийся токовый шнур известны давно 17,18. Но в последнее время эти эффекты стали объектом особого внимания

из-за тех затруднений, которые они вносят в создание мощных газовых лазеров. Преодоление тенденции к шнурованию разряда вылилось в центральную и самую трудную проблему при создании мощных электроразрядных лазеров. Феноменологический признак устойчивости или неустойчивости Неоднородность плазмы нередко видна на глаз. Неодинаковость свечения вызывается в первую очередь неодинаковостью плотности электронов. Стали быть, причины, приводящие к неоднородности, связаны с процессами, которые

управляют плотностью электронов, их рождением, гибелью, переносом в пространстве. Стационарному состоянию отвечает равенство скоростей и рождения и гибели ZZ Точке пересечения функций Zne и Z-ne соответствует стационарная плотность электронов ne0, которая в конечном счете определяется внешними условиями ЭДС источника, геометрией, более непосредственно - величиной тока, пропускаемого через разряд. Рис. 6 а.

Рис. 6 б. Об устойчивости стационарного состояния можно судить по взаимному расположению кривых в его окрестности. Если при ne ne0 Z- проходит выше, а при ne ne0 - ниже кривой рождения рис. 6 а состояние устойчиво, ибо при случайном отклонении от равновесия система к нему возвращается. В противном случае рис. 6 б состояние неустойчиво при случайном возрастании ne рождение становится больше гибели и число электронов увеличивается еще сильнее.

Стабилизирующие и дестабилизирующие факторы Указанные соображения позволяют качественно квалифицировать влияние различных факторов на устойчивость. Диффузия и теплопроводность помогают рассасыванию неоднородностей плотностей частиц и температуры и поэтому принадлежат к числу стабилизирующих факторов. Дестабилизирующую роль играет нагрев газа. Поскольку давление в газе выравнивается быстро, локальное повышение газовой температуры сопровождается уменьшением плотности тепловым расширением.

На величине поля это непосредственно не сказывается, но отношение EN и зависящая от него Te возрастают. Это ведет к усилению ионизации, локальному повышению проводимости, плотности тока j и выделению джоулева тепла jE или sE2. В результате газ нагревается еще сильнее. Это так называемая ионизационно-перегревная неустойчивость, наиболее распространенная и опасная. Дестабилизируют разряд также ступенчатая ионизация и накопление

метастабильных атомов и молекул. В сущности, вопрос об устойчивости решается тем, кто выйдет победителем в соревновании дестабилизирующих и стабилизирующих факторов. Продольные и поперечные неоднородности Цепочки причинных связей между различными процессами при развитии возмущений и их конечный результат зависят от ориентации неоднородностей по отношению к направлениям электрического тока и поля. Если ne меняется вдоль направления

Е, в результате нарастания таких продольных возмущений dne рис. 7а образуются страты. В результате нарастания поперечных возмущений рис. 7б происходит контракция и образуются шнуры с резко повышенной плотностью электронов -вдоль них и течет ток. В трубках плазма стягивается к оси, а в плоском канале шнуров бывает несколько. При одномерных поперечных возмущениях и в случае сформировавшихся шнуров поле вдоль его направления

остается неизменным. Во времени поле изменяться может, но повсюду одинаково при шнуровании возрастает величина разрядного тока и напряжение на электродах падает. 1. 5. Инкремент нарастания неустойчивости nene0 dne , dnednea eiwt - kr - поперечные возмущения продольные. Подстановка таких выражений в уравнения дает связь между амплитудами возмущений различных параметров dne , dOe, дисперсионное соотношение, связывающее комплексную частоту w c k.

Если W Re iw 0 возмущения будут нарастать по экспоненциальному закону. Характерное время развития неустойчивости t 1 W. Если W