Линейный ускоритель

Содержание.
1.                Методылучевой терапии………………………………………………2
1.1                           Классификацияметодов лучевой терапии……………………..2
2.                Ускорители иизотопные установки в лучевой терапии………...4
2.1                           Сравнительнаяхарактеристика ускорителей и изотопных установок….………………………………………………………….5
3.                Линейныйускоритель……………………………………………………7
3.1                            Принцип генерирования излучений высокихэнергий………….7
3.2                            Устройство линейного ускорителя……………………………..8
4.                Влияние дозыпри воздействии излучений высоких энергий……..11
4.1                           Понятие дозыизлучения……………………………………………11
4.2                           Распределениедозы при воздействии излучений высоких энергий…………………………………………………………………12
5.                Биологическоедействие излучений высоких энергий……………..17
5.1 Функциональные иморфологические изменения в клетках, возникающие в результате воздействияизлучений……………….17
6.                Приложение………………………………………………………………..22
7.  Список литературы……………………………………………………...26

1. Методы лучевой терапии.
Основным принципом лучевой терапии является созданиедостаточной дозы в области опухоли для полного подавления ее роста приодновременном щажении окружающих тканей.
В основу классификации методов лучевой терапии положеноделение их по виду ионизирующего излучения (гамма-терапия, рентгенотерапия,электронная терапия). Целесообразно рассматривать методы лучевой терапии нетолько в зависимости от вида ионизирующего излучения, но и от способа егоподведения  к патологическому очагу.
1.1 Классификация методов лучевой терапии.
1.      Дистанционные методы облучения– этотакие методы лучевой терапии при которых источник находится на расстоянии отоблучаемой поверхности.
1.1    Дистанционнаягамма-терапия
1.1.1       Статическая: открытыми полями, через решетку, черезсвинцовый клиновидный фильтр, через свинцовые экранирующие блоки.
1.1.2       Подвижная: ротационная, маятниковая  (секторная), тангенциальная илиэксцентричная, ротационн-конвергентная, ротационная с управляемой скоростью.
1.2    Терапиятормозным излучением высокой энергии
1.2.1       Статическая: открытыми полями, через решетку, черезсвинцовый клиновидный фильтр, через свинцовые экранирующие блоки.
1.2.2       Подвижная: ротационная, маятниковая, тангенциальная,ротационная с управляемой скоростью.
 1.3 Терапия быстрымиэлектронами
   1.3.1Статическая: открытыми полями, через свинцовую решетку, клиновидный фильтр,экранирующие блоки.
1.3.2Подвижная: ротационная, маятниковая,         тангенциальная.
 1.4 Рентгенотерапия
                       1.4.1Статическая:открытыми полями, через                    свинцовую решетку.
                       1.4.2Подвижная: ротационная, маятниковая,         тангенциальная.
2. Контактные методы– этотакие методы лучевой терапии, когда источник излучения во время лечениянаходится в непосредственной близости от опухоли или в ее ткани.
             2.1 внутриполостной;
             2.2 внутритканевый;
             2.3 радиохирургический;
             2.4 аппликационный;
             2.5 близкофокусная рентгенотерапия;
              2.6 метод избирательного накопления изотопов;
3.Сочетанные методылучевой терапии – сочетание одного из методовдистанционного или контактного облучения.
4. Комбинированные методы лечения злокачественных опухолей
               4.1лучевая терапия и хирургическое лечение;
               4.2лучевая терапия и химиотерапия.
           Большойарсенал методов лучевой терапии позволяет индивидуализировать лечение иприменять тот или иной способ облучения в зависимости от общего состояниябольного, локализации, глубины залегания и распространенности опухолевогопроцесса.

2.Ускорители и изотопные установкив лучевой терапии.
Используемые в практике лучевой терапиисверхвысоковольтные и изотопные установки, начиная с 1945 г. претерпеликоренные изменения. Вскоре после 1951 г., когда впервые появились установки систочником Со60, они начали применяться во многих лечебных центрах. Конструкцияэтих установок непрерывно совершенствовалась, и в настоящее время создано многоразличных типов изотопных установок, которые в значительной мере могут заменитьиспользуемую ранее терапевтическую аппаратуру.
           Многосведений из области ядерной физики дали эксперименты по бомбардировке ядератомов частицами большой энергии. Известно, что средняя энергия связи начастицу в ядре равна примерно 8 Мэв. Силы, связывающие протоны с протонами,нейтроны с нейтронами и протоны с нейтронами, ''упакованными'' в ядрах, оченьвелики и в настоящее время еще не достаточно изучены. Имеются данные,указывающие на то, что ядерные силы отчасти сходны с обменными силамиводородной связи, где один электрон взаимодействует с двумя положительнымизарядами. Аналогичным образом силы связи между частицами внутри ядер могут бытьобусловлены взаимодействием мезона с двумя частицами. До последнего времениисточником мезонов являлись только космические лучи, поэтому изучение мезоновсвязано с большими экспериментальными трудностями. Успехи в изучении ядерныхсил позволили создать установки, генерирующие интенсивные пучки мезонов; внастоящее время получена  возможностьускорять частицы до энергий  более 30000Мэв. Эти установки чрезвычайно дороги в строительстве и эксплуатации; некоторыеиз них, созданные вначале для решения задач ядерной физики, стали ценными влучевой терапии. 
2.1 Сравнительная характеристикаускорителей и изотопных установок.
Таблица 1. : Установкидля получения излучений и частиц большой энергии, применяющиеся в лучевойтерапии.
Тип установки
Генерируемые частицы
Метод ускорения и область использования
Бетатрон
Электроны
     Электроны ускоряются на круговой орбите при помощи изменяющегося магнитного поля и удерживаются на орбите возрастающим магнитным полем.
    Установки, дающие электроны с энергией от 15 до 25 Мэв, используются в лучевой терапии. 
   Синхротрон
    Электроны, протоны
    Частицы удерживаются на круговой орбите с помощью нарастающего магнитного поля и ускоряются при помощи ВЧ — резонансного промежутка.
     Синхротроны, ускоряющие электроны до энергий 25…70 Мэв, используются в лучевой терапии.
     Линейный ускоритель
Электроны
     Электроны ускоряются на строго прямолинейном пути с помощью движущейся ВЧ радиоволны.
     Установки, дающие электроны с энергией от 2 до 45 Мэв, используются в лучевой терапии.
              Электростатический генератор
Электрон, протоны,          a-частицы, дейтроны
     Высокое напряжение поддерживается путем перенесения электрических зарядов от потенциала земли до высокого конечного напряжения с помощью быстро движущейся изоляционной ленты.
     Генераторы, дающие электроны с энергией 2…4 Мэв, используются в лучевой терапии.
  Резонансный трансформатор
    Электроны
     Высокое напряжение получается вследствие использования настроенного контура, состоящего из емкости и индуктивности.
     Установки, дающие электроны с энергией 2 Мэв, используются в лучевой терапии.
   Изотопные установки
g-Лучи
Со60 и Со137 обычно используются как источник g-лучей в лучевой терапии.
            Изотопныеустановки также включены в таблицу 1.  Вэтих установках источником излучения является радиоактивный изотоп, испускающийпроникающие g-лучи.

3.Линейный  ускоритель.
В ускорителях для получения пучка  частиц  с энергиями, превышающими        несколькоМэв, используют принцип многократного ускорения.
3.1 Принцип генерирования излученийвысоких энергий.
Реальный прогресс в ускорении частиц наступил с применениемвысокочастотных генераторов, которые позволили осуществлять ускорение частицпеременным электрическим током. Принцип работы подобного ускорителя изображенна рис.1


Рис.1 Схемалинейного ускорителя.
В хорошо откачанной ускорительной камере последовательновдоль ее оси располагаются цилиндрические полые электроды. Нечетные электроды(1,3,5 и т.д.)соединены с одним полюсом высокочастотного генератора, четныеэлектроды-с другим.Размеры электродов, зазоры между ними и частота высокочастотного генератораподобраны таким образом, что частицы на любом участке между соседнимиэлектродами оказываются в ускоряющем электрическом поле. Например, частица,получив ускорение на участке           междуэлектродами 1 и 2, пройдя электрод 2, попадет на участок, на котором к этомувремени также действует ускоряющее поле в направление электрода 3. Для тогочтобы частицы во всех зазорах оказывались в режиме ускорения, они должны двигаться в такт с изменением электрическогополя. Поэтому при постоянном напряжении и частоте высокочастотногогенератора длины следующих друг за другом цилиндрических электродов (т.е.участков на которых ускорение не происходит) относятся как квадратные корнипоследовательного ряда чисел. Требование к последовательному увеличению длиныцилиндрических электродов связано с сохранением синфазного ускорения частиц помере увеличения их кинетической энергии. Кинетическая энергия частицы с зарядомZ , прошедшей разность потенциалов U , равна                                                                                                   где v-скорость частицы.

Приэтом чем меньше масса частицы, тем длиннее должна быть ускорительная камера ибольше частота высокочастотного генератора. Линейные укорители нашлипрактическое применение в медицине после того, как были разработаны достаточномощные генераторы сантиметрового диапазона ( магнетроны и клистроны ).
3.2 Устройство линейногоускорителя.
Линейные ускорители можно использовать для ускорения заряженныхчастиц всех видов. Особые трудности до сих пор возникали при ускоренииэлектронов, так как для этого требовалась очень длинная ускорительная камера ирелятивистский прирост массы сказывается уже при относительно малых энергиях.Поэтому в современных линейных ускорителях отказались от конструкций сцилиндрическими электродами и перешли к резонансным ускорителям с бегущейволной. При достаточно высокой частоте генератора, а следовательно, малой длиневолны (l£5r, где r-внутреннийдиаметр ускорительной камеры ) в ускорительной камере возбуждаетсявысокочастотное электрическое поле с бегущей волной. Вектор электрического полянаправлен параллельно оси камеры, а магнитные силовые линии образуютконцентрические окружности. Для уменьшения фазовой скорости бегущей волныускорительная камера разделяется дисками с концентрическими отверстиями.Пространство между двумя соседними дисками представляет собой объемныйрезонатор. Таким образом, фазовая скорость снижается в зависимости от емкости ииндуктивности резонаторов. Фазовая скорость бегущей волны везде должна бытьравной скорости электронов, которые все время должны находиться вблизи бегущейволны и двигаться в такт с ней.
В ускорителях электронов, во избежания рассеяния частиц, впроцессе работы должен поддерживаться высокий вакуум. Хотя конструкцияэлектронов уже обеспечивает фокусировку пучка, в большинстве современныхускорителей устанавливают дополнительные фокусирующие устройства типаэлектромагнитных линз, используемых в электронной оптике. В большинстве электронныхускорителей, предназначенных для медицинских целей, генерирование тормозногорентгеновского излучение осуществляется путем торможения потока ускоренныхчастиц о мишень из платины или другого тяжелого материала. Пучок ускоренныхэлектронов можно вывести из ускорительной камеры  через тонкое окно. Для лучевой терапии можноуже сегодня изготавливать линейные ускорители с энергией десятки Мэвсравнительно небольших размеров. Линейные ускорители генерируют поток частицвысокой плотности и поэтому позволяют получить значительные мощности дозы.Линейные ускорители в отличие от генератора Ван-де-Граафа генерируют импульсноеизлучение с большой скажностью, так как современные высокочастотные генераторы,питающие ускоритель, могут работать только в импульсном режиме.                
В настоящее время для лучевой терапии используютсялинейные ускорители на энергии 4,6,8,15, и 45 Мэв.
Наибольшее распространение получил линейный ускоритель на 4Мэв. Благодаря применению принципа бегущей волны ускоритель может быть созданстоль небольшим, что головка для излучения может быть выполнена подвижной идля возможности ротационного облучения.
Установки на 8 и 15 Мэв имеют такую большую длинуускорительных камер, что они уже не могут выполняться подвижными.
ВПриложении 1  приведены схемы и диаграммык линейному ускорителю на 6 Мэв SL75-5 фирмы PHILIPS. 
В конце пути ускорения электронный пучок с помощью магнитнойоптики отклоняется на 90*и потомсбрасывается на мишень. Благодаря этому получается конический пучок рентгеновскогоизлучения, который проходит перпендикулярно вниз. Магнитное отклонение теперьможно повернуть на угол 120 * по отношению к оси камеры ускорителя, так чтопучок рентгеновского излучения может быть наклонен от 15* к вертикали до 15* кгоризонтали. Для ограничения поля служит вставная диафрагма из вольфрамовогосплава толщиной 8 см, которая обеспечивает установку прямоугольного поляоблучения ступенями в пределах от 4   4см до  20   20см.
В этом ускорители также предусмотрена возможность облучениякачающимся полем путем комбинации вращения пучка рентгеновского излучениявокруг горизонтальной оси с одновременным горизонтальным и вертикальнымперемещением стола, на котором располагается пациент.
В Станфордском университете был сконструирован линейныйускоритель с энергией электронов 20-45 Мэв, который также предназначался длямедицинской электронной терапии. Аппарат был введен в действие Uhlmann с сотрудниками в 1954 г. Чикаго.
Аппарат предусматривалвозможность облучения качающимся полем. По отношению к горизонтальнорасположенной камере ускорителя пучок электронов с помощью магнитной оптикисначала поворачивался на угол 45*вверх, а потом на угол 135* вниз, так чтообеспечивалось вертикальное направление центрального пучка излучения. Одновременносо вторым отклонением достигалась дефокусировка электронного пучка,необходимая для облучения полей большого размера. Благодаряэтому возможно облучение качающимся полем, во время которого общая магнитнаяотклоняющая система вращается вокруг оси камеры ускорителя. Этот ускорительпредусматривает облучение только электронами и находится в стадии испытаний.
 
4. Влияние дозы при воздействииизлучений высокой энергии.
4.1 Понятие дозы излучения.
Для использования в практике лучевой терапии, исходя из физиче­скихопределений, могут быть даны  определениядоз излучений, которые учитывают основные клинические условия. Так, подпонятием входная доза понимают дозуизлучений, измеренную в воздухе на определенном расстоянии между источникомизлучения и по­верхностью тела. Особый клинический интерес представляютпоказания о величине дозы, которая проявляет свое действие в определенных уча­сткахтканей. Такая эффективная доза с физической точки зрения опре­деляется каквеличина энергии, которая поглощается в определенном участкетела. Эффективная доза, измеренная на поверхности тела, на­зывается поверхностной дозой, а измеренная вопределенных слоях ткани—глубинной.
Величинаповерхностной дозы определяется не только входной до­зой, но также и рассеяннымизлучением, которое возникает в тканях. Величина поверхностной дозы зависитот  природыизлучений, их энергии и объема облучаемого участка тела. Объем облучаемогоучастка опре­деляется величиной поля облучения и толщиной данного участка тела.
Для определенияэффективной дозы в том или ином участке тела важно знать данные опространственной, объемной и интегральной до­зах, т. е.о суммарной величине энергии, поглощенной в определенном объеме тела.Терапевтическая эффективность излучений определяетсяв первую очередь очаговойдозой, т.е. эффективной дозой в патоло­гическом очаге. Если ее сопоставитьс дозой в облученном объеме тела, то можно получить величину относительной очаговой про­странственнойдозы.
Различия враспределении дозы при воздействии обычных рентгеновых лучей и излученийвысокой энергии становятся особенно отчетли­выми при учете относительных глубинных доз, т. е. отноше­ния глубинной кмаксимальной или поверхностной дозе. При воздействии излучений высокой энергии,учитывая особенности распределения дозы, отношение глубинной к максимальнойдозе выражают в виде относи­тельной глубинной дозы. В противоположность этомупри воздействии обычных рентгеновых лучей подотносительной глубинной дозой чаще понимаютотношение глубинной дозы к поверхностной. Сопоставление этих двух величинотносительных доз вполне возможно, так как в слу­чае применения обычныхрентгеновых лучей поверхностная доза почти совпадает с максимальной.
4.2 Распределение дозы при воздействииизлучений высокой энергии.
Особенности действия излучений высокой энергии в тканях опреде­ляютсяспецифическим распределением дозы каждого вида излучений,. которое отличается от такового при воздействииобычных рентгеновых лучей. За исключением нейтронов, все другие виды излученийвысокой энергии, в том числе протоны и дейтроны, характеризуются следующимиособенностями распределения дозы:1)увеличением относительной глу­бинной дозы;2)уменьшением поверхностной дозы;3)уменьшением; объемной дозы.
Увеличение относительнойглубинной дозы для лучевой терапии имеет большое значение, так какпатологический очаг, находящийся на большой глубине, благодаря этому можетполучить большую дозу излу­чений без одновременного увеличения поверхностнойдозы. В то время как при воздействии обычных рентгеновых лучей максимум дозылежит близко к поверхности тела и резко падает, в подлежащих тканях приприменении излучениивысокой энергии максимум дозы передвигается в глубину тканей; при этомотмечается значительно меньшая потеря величины дозы с глубиной
На рис.2 показаны глубинные дозыразличных видов излучении при обычных условияхоблучения. В случае воздействия излучений высокой энергиии быстрых электронов (по сравнению с воздействием равных доз обычных рентгеновых лучей200кв.) в ткани на глубине8 см отме­чается чрезвычайно выгодное для лучевой терапиираспределение доз. В частности, следует заметить, что уже при использованиисовременных установок для телегамматерапии - достигается значительное.увеличе­ние глубинных доз иуменьшение неблагоприятного действия излуче­ний на кожу, что способствовалобыстрому распределению телегам­матерапии.
Применение излучений высокой энергии по сравнению с телегамматерапиейимеет   еще одно преимущество, так какдает еще бо­лее выгодное распределение глубин­ных доз. Излучения высокой энер­гииособенно пригодны для лечения глубоко расположенных опухолей, так как вглубоких слоях тканей при воздействии этого вида излучений создаетсячрезвычайно высокая от­носительная глубинная доза. В про­тивоположность  этому  быстрые электроны с энергией от10до 20 Мэв в связи с особенностями рас­пределениядозы применяются для лучевой терапии при поверхностной локализации опухолей.Быстрое па­дение дозы в глубине тела, которое наблюдается при воздействии элек­тронов,положительно сказывается на относительной пространственной дозе в очаге иприводит лишь к очень незначительному облучению подлежащих здоровых тканей.

Рис.2.Изменение величины глубин­ных доз в воде различных видов из­лучений; дозывыражены в процентах эквивалентным дозам в опухоли на глубине8 см. 

А—200кв рентгеновское излучение, вели­чина поля200 см­2,кожно.фокусное рас­стояние50 см: Б— гамма.излучение Со60, величинаполя200 см­2,кожно-фокусное расстояние80 см(доза облучения кожи— около150% дозы на опухоль); В—элек­троны30 Мэв, величина поля78,5 см­2 (диаметр100 мм), кожно-фокусноерас­стояние100 см; Г— тормозное излучение 31 Мэв от бетатрона,величина поля про­извольная  кожно-фокусное   расстояние 100 см.
 
           При воздействии   излучений высокой энергии вследствие не­значительнойэффективной поверх­ностной дозы на входном поле нет необходимости ограничиватьоб­лучения, чтобы щадить кожу, как это приходится делать в случае примененияобычных рентгеновых  лучей. На рис.2 показано, что при воздействии излученийочень высокой энергии кожа на вход­ном поле не подвергается пере облучению. Этоже явление при облу­чении электронами наблюдается при диапазоне энергий от3 до 20Мэв. Причиной щажения кожи на входном поле являетсяувеличение длины пробега ионизирующих частиц при возрастании их энергии. На­пример,если вторичные электроны с относительно малой энергией в 200 кэв вследствиесвоего небольшого пробега оказывают воздействие практически в тех участках, гдепроисходит первичное поглощение кван­тов, то вторичные электроны высокойэнергии имеют большую длину пробега. Такие вторичные электроны высокой энергиивызывают иониза­цию не на месте первичногопоглощения излучений, а вдоль всей траек­тории, причем плотность ионизацииособенно велика в конце траектории. В связи с тем, что электроны движутсяглавным образом прямолинейно вдоль пучка излучений, место воздействия излученийперемещается в более глубокие слои тканей, соответственно длине пробега,определяе­мой величиной энергии электронов. Такая особенность действия излуче­ниивысокой энергии, называемая эффектомлавины(build up effect)или Переходным эффектом, приводит к перемещению максимума дозы в глубьтканей и поэтому величина дозы от поверхности в глубь ткани не падает, аповышается. Так, например, максимум дозы у-излучений от радиоактивного кобальтав тканях, эквивалентных по плотности воде, находится примерно на глубине3—5 мм, а для излучений и электронов сэнергией15 Мэв—на глубине около30.Величина и характер возрастания дозы при этом в значительной степени зависят отприроды излучений, размера поля и расстояния источник— кожа.
 Наряду с значением величиныочаговой, глубинной и поверхностной доз, определяющими облучение кожи, припроведении лучевой терапии особый интерес представляет доза излучения,поглощенного всем телом, т. е. объемная илиинтегральная доза, и сопоставление ее с величинойочаговой дозы. Значения интегральных доз для отдельных видов излу­чений ипространственное распределение глубинных доз могут быть лег­ко подсчитаны приучете распределения интенсивности излучений по изодозам.На рис.3 показаны интегральные дозыразных видов излуче­ний, отнесенные к равновеликим дозам на очаг, прирасположении его на различной глубине; при этом для сравнения за единицупринято излучение радиоактивного кобальта.При сопоставлении зна­ченийинтегральных доз разных видов излучений оказывается, что обыч­наярентгенотерапия непригодна для лечения глубоко расположенных опухолей, так какпри увеличении глубины расположения опухоли инте­гральная доза очень резковозрастает и, следовательно, здоровые ткани при этом подвергаются интенсивномуоблучению. Для лечения опухолей, расположенных как поверхностно, так и набольшой глубине, учитывая небольшие интегральные дозы, с успехом можноприменять дистанцион­ную гамма терапию. Впротивоположность этому рентгеновские излуче­ния высоких энергий особеннопригодны для лечения глубоко располо­женных опухолей, так как при таком леченииинтегральная доза относи­тельно низкая, поверхностная доза на входном полеочень мала, сохраняется узкий рабочий пучок излучения и не наблюдается суще­ственногорассеяния излучений. В костной ткани при определен­ных уровнях энергий непроисходит повышенного поглощения излу­чении.
Совершенно иная картина наблюдается при воздействии электронов. Припроведении глубокой лучевой терапии при помощи электронов инте­гральная дозаочень быстро возрастает, что особенно заметно при сопоставлении с воздействиемтормозного излучения та­кой же энергии. Это возра­стание интегральной дозысвязано с тем, что при при­менении электронов с энер­гией до30 Мэв,  необходимых для осуществления глубокой лучевой терапии, доза поза­диочага снижается недоста­точно круто. К тому же в результате рассеяния излу­ченийпроисходит «парази­тическое» облучение здоро­вых тканей, расположенных вокруг поля облучения. Оно относительно больше прииспользовании малых полей.
С точки зрения величи­ны интегральной дозылуче­вая терапия быстрыми элек­тронами особенно целесооб­разна при поверхностнорас­положенных опухолях. Со­гласно измерениямSchitten-helm,по минимальным зна­чениям интегральных доз электронное излучение име­ет преимущества по сравне­нию с рентгеновыми лучами при расположении опухоли на глубине не более6 см под поверхностью кожи, а опти­мальная энергия электронов составляет не более20 Мэв.  Чрезвычайно низкаяинтегральная доза при облучении электронами небольшой энергии поверхностнорасположенных опухолей обусловлена резко ограниченной глубиной проникновенияэлектронов с такой энер­гией. Поэтому паразитического облучения здоровыхтканей, располо­женных за очагом, практически не наблюдается.

Рис.3.Удельные интегральные дозы в воде для различных видов излучений в зависимостиот глубины расположения опухоли. За единицу принятогамма-излучение Со^60, ве­личина поля100 см^2диаметр10 см, ТТ—толщи­на тела.
5. Биологическое действие излучений высоких энергий.
Такие сложныемолекулы, как белки или нуклеиновые кислоты, в результате облученияподвергаются различным химическим или фи­зико-химическим изменениям. Молекулыдезоксирибонуклеиновой кис­лоты (ДНК), представляющие главную составную частьнаследственно­го вещества высших организмов, имеют нитевидную форму в видедвойных спиралей. При облучении нити ДНК резко скручиваются, обра­зуютсяводородные мостики между различными нитями ДНК, нару­шается спиральное строениемолекулы; особенно характерно разрушение двойных спиралей ДНК, скручивание иливнутримолекулярная полиме­ризация (образование молекулярных сеток), раскрытиедвойных спира­лей, разветвление и т. п. Молекулярный вес, так же как и радиусспира­лей ДНК, изменяется в зависимости от величины дозы облучения, а также взависимости от мощности дозы излучения.
При облученииводных растворов даже чистых химических веществ могут наблюдаться чрезвычайносложные процессы. В результате пря­мого и косвенного действия излучений наразличные группы атомов и молекул и в таком простом случае совершеннонедопустимо говорить о «механизме радиохимического действия».
Функцииобмена веществ в живом организме являются результатом многих взаимосвязанныхреакций. Во многих случаях вещества, уча­ствующие в реакциях, настолькоизменяются, что можно говорить об образовании нового вещества, котороенаходится в организмов состоя­нии подвижногоравновесия. В результате прямого и косвенного воздей­ствия излучений не толькоизменяются сами молекулы живого вещества, но в значительной степени меняетсятакже скорость реакций, протекаю­щих с участием ферментов, и наряду с этимнарушается и подвижное равновесие. Указанные явления наблюдаются в живыхклетках и тканях. Развитие реакций может при однихи тех же ферментативных процессах происходить в двух возможных направлениях.
Первичные физические, физико-химические и химические эффекты излучений являются основой дляпонимания их биологического действия.
5.1Функциональные и морфологические изменения в клетках, возникающие в результатевоздействия излучений
Первичныефизические и химические процессы, развивающиеся в дифференцированныхбиологических структурах при облучении, в основ­ном сходны с действиемизлучений на неживое вещество. В настоящее время лишь