Министерство образования РоссийскойФедерации
Курсовая работа
по дисциплине: «Вакуумная и плазменнаяэлектроника»
Расчет и конструирование газоразряднойиндикаторной панели переменного тока
2009 г.
Содержание
Введение
Описание принципа работы прибора
Выбор конструкции ячейки
Расчет габаритов элементарной ячейки. Выбор газовогонаполнения
Выбор люминофора
Заключение
Список использованной литературы
Введение
Газоразряднаяиндикаторная панель (ГИП)(также широко применяется английская калька «плазменная панель») — устройствоотображения информации, монитор, использующее в своей работе явленияэлектрического разряда в газе и возбуждаемого им свечения люминофора.
В настоящее время ГИПнаходятся в лидирующем положении по критерию качества отображаемой картинки,угла обзора, неоспоримым достоинством данного устройства является отсутствиемерцания. Особенности технологии позволяют конструировать ГИП с большойдиагональю, объединять несколько в одну, создавая гигантские видеоэкраны дляотображения информации.
Практически каждыйпроизводитель плазменных панелей добавляет к классической технологии некоторыесобственные разработки, улучшающие цветопередачу, контрастность и управляемость– прогресс не стоит на месте
Плазменные панелиидеально подходят для просмотра видео высокого качества, презентаций,информационных табло в публичных местах, то есть там, где требуется передаватьмного динамической информации. Именно поэтому ГИП уверенно доминируют на рынкеHi-End бытовой техники для частных и корпоративных лиц.
1. Описание принципаработы прибора
Основной задачей ГИПявляется преображение информации из электрических импульсов в графическийформат. Информационный экран состоит из матрицы газовых ячеек, скомпонованных втриады — три газовых ячейки с разным цветом люминофора – красный-синий-зеленый- для получения полноцветного изображения. При подаче напряжения на электродызажигается тлеющий разряд, электроны бомбардируют люминофор – ячейказагорается. Таким образом, каждая триада отвечает за цвет одной точки наэкране, а совокупность точек дает изображение. Развертка осуществляетсяпострочно.
Первые плазменные панелиработали исключительно на постоянном токе. Электроды располагались напротивоположных сторонах ячейки. При подаче напряжения между ними возникалплазменный разряд, генерирующий ультрафиолетовое излучение, а нанесенный набоковые стенки люминофор начинал светиться одним из первичных цветов. Такаяконструкция, невзирая на свою простоту, имела недостатки. Люминофор постоянноподвергался воздействию плазмы, и интенсивность его свечения снижалась довольнобыстро, поэтому телевизоры были весьма недолговечны. Время отклика также быломало. К сожалению, мгновенно получить плазменный разряд сложно, но еще труднееего мгновенно погасить. Лишь создание ГИП переменного тока позволило решить этидве сложные проблемы. Кроме того, ГИП постоянного тока имеет существенныйнедостаток – нет возможности запоминать информацию, требуется применениезапоминающих устройств. А с увеличением размеров, уменьшается яркость ГИПпостоянного тока.
В ГИП переменного токавозможно запоминание информации. При специально подобранной форме и амплитуденапряжения на электродах индикаторной ячейки, она может находиться как всостоянии «включено» (в ячейке горит разряд), так и в состоянии«выключено» (в ячейке не горит разряд), т. е. обладает«памятью». Если зажечь каким-либо образом индикаторную ячейку в ГИП,то она будет продолжать гореть до тех пор, пока ее специально не погасят,ячейка как бы помнит, что ее «включили» или «выключили».Другим положительным отличием ГИП переменного тока от ГИП постоянного токаявляется повышенная в несколько раз долговечность и возможность работы принизких температурах.
Существует многоконструкций ГИП переменного тока, одна из них приведена на рисунке (рис. 2.1).
В основу ГИП переменноготока положена трехэлектродная структура газоразрядной ячейки.
/>
Рис. 2.1
Два так называемыхдисплейных электрода (ионизирующий и развертки) — полупрозрачные, они нанесенына поверхность внешнего стекла, а от ячейки отделены тонким слоем диэлектрика.На них подается переменное напряжение, под воздействием которого возникаетслабый тлеющий разряд без образования плазмы. Он-то и подготавливает ячейку для«поджига», чем позволяет существенно снизить время реакции. При подачеуправляющего электрического сигнала на расположенный в глубине ячейки адресныйэлектрод происходит инициация сильного разряда с образованием холодной плазмымежду дисплейными электродами. Результат вышеописанной процедуры — долговечность и малое время отклика.
ГИП переменного токасостоит из лицевой и тыльной стеклопластины, на внутренних поверхностях которыхрасположены электродные системы индикации адресации. Пересечение электродовиндикации и адресации образуют индикаторные элементы, аналогичные индикаторнымэлементам ГИП постоянного тока. Матричная диэлектрическая решетка задаетодинаковый во всех индикаторных ячейках зазор между электродами и, помимо тогопредотвращает раздавливание индикатора под действием атмосферного давления.Стенки матричной решетки препятствуют проникновению излучения из одной ячейки вдругую, что обеспечивает высокий детальный контраст газоразрядных индикаторов.На внутренней поверхности стеклопластины расположен тонкий слой люминофора,который преобразует ультрафиолетовое свечение газового разряда в видимоеизлучение. На слой диэлектрика наносятся эмитирующее и защитное покрытия,характеризуемые высоким значением коэффициента вторичной эмиссии под действиемударов положительных ионов. Зазор между пластинами заполняется газом поддавлением, близким к атмосферному.
Принцип работы идиаграммы напряжений и токов подробнее исследованы в [5]. Между системамивертикальных и горизонтальных электродов приложено напряжение Еп, амплитудакоторого недостаточна для возбуждения, но достаточна для поддержания разряда.Для возбуждения разряда в данной ячейке на соответствующую пару вертикальных игоризонтальных электродов подаются во временной интервал t1-t2 импульсы записиЕзап, суммарная амплитуда которых достаточна для возникновения разряда. Врезультате прохождения разрядного тока Ip на конденсаторной структуре,состоящей из изолирующих слоев диэлектрика, покрывающего проводящие электроды,возникают электрические заряды, создающие напряжение Uc с полярностью,противоположенной напряжению Езап, возбудившему заряд. В результатевозникновения напряжения Uc, напряжение на газовом промежутке уменьшается, чтоприводит к прекращению разряда, т.е. к импульсному характеру тока черезпромежуток.
/>
Так как время стеканиявозникших на диэлектрике зарядов сравнительно велико, то в следующий временнойинтервал t2-t3 созданное ими напряжение Uс суммируется с изменившим знак поддерживающимнапряжением, и напряжение, приложенное к ячейке, оказывается достаточным длявозникновения разряда. Этот процесс повторяется в интервалах времени t3-t4,t5-t6, t6-t7. Таким образом, ячейка оказывается бистабильным элементом, так какпри приложении одного и того же поддерживающего напряжения, она может быть какв проводящем, так и в непроводящем состоянии. Именно эта бистабильность,определяемая наличием или отсутствием заряда на диэлектрических слоях,позволяет получить запоминание информации на индикаторном поле. При этомодновременное прохождение тока через ячейки, соединенные с одной и той жешиной, оказывается возможным благодаря тому, что указанные диэлектрические слоиигают роль токоограничивающего элемента. Для прекращения разряда во временноминтервале t7-t8 на ячейку подают стирающий импульс Uст, который, вызываячастичный разряд емкости диэлектрических слоев, понижает напряжение на ней довеличины Uc.ост, вследствие чего повторное возникновение разряда в ячейкестановится невозможным.
Структурная схема дана нарисунке 2.2. Через блоки адресации 1 (по оси Y) и 4 (по оси Х) от блока 5 навсе ячейки индикаторного поля 2 поступает поддерживающее напряжение,обеспечивающее работу ячеек панели в бистабильном режиме. Кроме того, блокиадресации обеспечивают формирование на выбранных электродах импульсов записиили стирания. Управление блоками адресации осуществляется информационной системойI, вырабатывающей коды координат, подаваемые на блоки 1 и 4., и код командыуправления, подаваемый на синхронизатор 6. После прохождения команды,синхронизатор выдает на информационную систему сигнал, разрешающий сменуинформации. Кроме того, синхронизатор задает временную программу работыгенератора поддерживающего напряжения 5 и генератора питания рамки 3. Блокадресации состоит из двух ступеней: дешифратора входного адреса и блокасогласования цифровой части схемы с индикатором. В зависимости от способасложения на электродах панели поддерживающего и управляющего напряженийразличают блоки согласования последовательного и параллельного типа. А по типусвязи – трансформаторные, резисторно-конденсаторные, диодно-резисторные,транзисторные (наиболее часто используемые блоки).
Рис.2.2 />
Управление яркостью PDP
Интереснаятехнологическая особенность плазменной ячейки — принципиальная невозможностьплавной регулировки яркости свечения пикселя. Все дело в том, что плазменныйразряд либо есть, либо его нет, в то время как управлять интенсивностью потоканельзя. И здесь на помощь приходит методика импульсно-кодовой модуляции (ИКМ). Еесуть состоит в следующем.
Управление яркостьюхарактеризуется числом градаций яркости (полутонов) на каждый из цветов. Длясовременных дисплеев стандартом de facto стало 256 градаций на цвет, чтосоответствует 16.777.216 цветовых оттенков.
Из нескольких возможныхпутей управления яркостью (по току, длительности, числу импульсов) в PDPполучило распространение управление яркостью по числу импульсов. В простейшемслучае такого управления кадр изображения с периодом Tk разбивается на Nсубкадров одинаковой длительности, число которых определяется выражением:
N = Tk/nTс
где n — число строк впанели, Tc — длительность строки. Для характерных значений Tk = 16 мс, n = 480,Tc = 3 мкс, получим N = 11. Так как этого количества явно недостаточно дляполучения качественного изображения, то во всех современных PDP для управленияяркостью используется эффект памяти. В этом случае кадр изображения разбиваетсяна 8 субкадров с различной длительностью поддержки, соответствующим 8 битовымплоскостям, как это показано на рис. 2.3
/>
Рис. 2.3Диаграмма управления яркостью PDP
Длительностьпериода записи равна 0,003х480 = 1,44 мс, а длительность поддержки меняется от0,016 до 2,048 мс. Суммарная длительность кадра составляет около 16 мс.
2. Выбор конструкцииячейки
/>
Рис. 3.1
А. Ячейка ГИПпостоянного тока (DC PDP)
Проблема втакой конструкции заключается в ионной бомбардировке слоя люминофора, которыйиз-за этого довольно быстро выгорает.
Б. Ячейка ГИПпеременного тока (AC PDP) с поверхностным разрядом.
Принципиальнаяособенность этого варианта заключена в размещении дисплейных электродов наодной подложке. Ионные потоки, связывающие электроды, не достигаютпротивоположной подложки с люминофорным покрытием и поэтому не разрушают его. Вконструкции с поверхностным разрядом люминофор наносится непосредственно настеклянную пластину. Нижние стеклянные пластины с внутренней стороны покрытыслоем проводника и диэлектрика (объемный разряд) или двумя слоями проводника идиэлектрика (поверхностный разряд). Назначение элементов описанных конструкций былоописано в принципе работы, комментариев требует лишь присутствие слоялюминофора. Переход к поверхностному разряду существенно продлил время жизнилюминофора, но не снял проблему, поскольку бомбардировка люминофора ионамиослабла, но не исчезла полностью
В. Ячейка стрехэлектродной структурой
Окончательноерешение было найдено в трехэлектродной структуре, которая была впервые созданав 1986 г. Третий электрод — адресный. Именно адресные электроды создаютштриховую электродную систему, ортогональную штрихам разрядных электродов. Наразрядные электроды постоянно подается напряжение, достаточное для поддержанияразряда, но меньше напряжения зажигания. На адресные электроды подаютсяимпульсы, размах которых достаточно велик, чтобы зажечь разряд. Коммутационнаясистема телевизора с поэлементной тактовой частотой переключает потенциалы,подаваемые на адресные электроды, и со строчной — на электроды разряда При этомразность потенциалов между парой разрядных электродов поддерживается постоянной(см. принцип работы). Осталась проблема более эффективного использованияизлучения люминофора.
Г. «Перевернутая»ячейка с трехэлектродной структурой.
Атомылюминофора испускают фотоны в произвольном направлении. По условию задачитребуется, чтобы фотоны испускались преимущественно в сторону зрителя. По этойпричине и было решено «перевернуть» ячейку, как показано на рис. г. Адресныйэлектрод вместе с основной функцией проводника выполняет и вторую — зеркала,отражающего половину света, излучаемого люминофором, в сторону зрителя.Разрядные электроды приобрели выступы, более компактно локализующие разряд.
3. Расчет габаритовэлементарной ячейки. Выбор газового наполнения
/>/> /> /> /> />
Рис.3.2 /> /> />
Рис.3.3 />
В связи свыше перечисленными фактами, а также опираясь на исследование [3] было решеновзять за основу ячейку типа «Г», изображенную на рисунке 3.1.
Исходныеданные – разрешение 853x480(16:9), диагональ 32” (=81.28 см)
Учитывая, чтоH=3*d (h принимаем = h’), найдем шаг пикселя H=0,95 мм, и межэлектродное расстояниеd=0.32мм
Выберемгазовое наполнение и давление газа. Согласно [4] для ГИП переменного тока придавлении около 200 мм рт. ст. для снижения напряжения пробоя целесообразноиспользовать смеси с величиной коэффициента А порядка 1 (1/(мм*мм рт.ст.). Изэкспериментальных работ Пожарского В.А., Евдокимова В.П. известно, что такимисмесями являются пеннинговские смеси (напряжение зажигания для смеси ниже, чемдля каждого из газов по отдельности) типа Ne+1%Xe, He+1%Xe, He+1%Ar и другие. Исследование же [3]показало, что в смеси He-Ne-Xe, при оптимальном содержании Xe около 5% при примерно одинаковых уровнях рабочих напряжений,значения яркости и световой эффективности более чем в 2 раза превышаетполучаемые для смеси Ne+1%Xe. На рисунке 3.4 показан графикзависимости световой эффективности от давления для указанных выше газов. Кривая1 соответствует смеси Ne+1%Xe, кривая 2 соответствует He-Ne-Хe
/>
Рис. 3.4
Учитываяприведенные выше факторы, выбираем газовое наполнение – Ne-He-Xe – c содержанием Хe около 5%. Задаемся давлением – 200 мм.рт.ст. Для такой смеси коэффициент А=2. Кроме того При переходе в нейтральное состояниевозбужденные атомы ксенона излучают УФ с длиной волны 190 нм [7] – т.к. давлениедостаточно высоко который возбуждает фотолюминофор, расположенный в ячейке. Длина газовой кюветы D находится из кривой Пашена – рис 3.5. [4] и равна 103.1 мкм.
/>
Рис. 3.5
Теперьтребуется найти ширину электродов индикации а. Согласно [2],[3] ширинаэлектродов влияет как на яркость ячейки, так и на ее напряжение зажигания. ПустьD мкм – оптимальная длинагазоразрядного промежутка, тогда минимальное напряжение зажигания ячейки будетпри описываться следующим уравнением [4]:
/>
(*)
Где а –ширина электрода мкм, L-толщинаэлектрода мкм, A 1/(см*мм рт. ст)– постоянная в уравнении Таундсена для газа, γ — КВИИЭ диэлектрика,которым покрыты электроды. В качестве катодов могут использоваться материалы,отвечающие требованиям высокой эмиссионной способности и устойчивые краспылению В качестве материалов электродов выбирается керметное покрытие MgO-Ni, так как, согласно [4], применение такой смеси позволилоснизить время запаздывания разряда на величину, эквивалентную снижениюперенапряжения на 15-20%. Наилучшие параметры электрод приобретает после ионнойобработки в плазме разряда с плотностью тока 15-20мА/см2 в течение 1.5-2часов. КВИЭЭγ равен 0.2. Толщина электрода L выбирается исходя из имеющейся тонкопленочной технологии и варьируется1-10мкм [2]. В настоящей работе L=8мкм.
Подставляяимеющиеся данные в (*) и решая с помощью пакета MathCad находим, что ширина электрода a=100мкм±3%.
В работе [4]установлено, что толщина М и диэлектрическая проницаемость ε диэлектрика,покрывающего поддерживающие электроды, обуславливает превышение внешнего напряжения,необходимого для возникновения разряда в ячейке над напряжением, необходимымдля возникновения разряда в газовом промежутке. Следовательно при большихзначениях М и ε ячейка будет потреблять большую мощность. С другой стороныпри недостаточной толщине диэлектрика, заряда, накапливающегося в нем, будетнедостаточно для пробоя. Эмпирически установлено, что при значениях ε
Остается рассчитатьлишь ширину диэлектрических барьеров с. Сделать это можно по инженернойформуле, приведенной в [2]:
/>
Где – ψэмпирический коэффициент, зависящий от газового наполнения и находяшийся впределах /> [2]
/>
Такимобразом, для обеспечения заданной яркости в 500 Кд/м2, ширина диэлектрическогобарьера с = 50,2 мкм.
На стеклянныепластины накладывается несколько условий:
1. Бытьнепрозрачными для УФ света
2. Как можно болеемалая толщина но стекло должно выдерживать давление в 200 Торр.
3. Иметь малыйкоэффициент преломления.
Выберем кварцевое стеклотипа КИ толщиной 15мм. [http://kvartzs.narod.ru/1.html] «Стекло кварцевоеоптическое, прозрачное в видимой и инфракрасной областях спектра, без полосыпоглощения в интервале длин волн 2600-2800 нм.»
На этом расчет габаритовячейки завершается.
4. Выбор люминофора
Совершенствованиелюминесцентных ламп и плазменных цветных дисплеев в значительной мере зависитот выбора фотолюминофоров. Как правило, люминофорные экраны возбуждаютсяэлектронными или фотонными пучками соответствующих энергий. Отсюда следуютдостаточно стандартные требования к подобным системам накачки, которыеопределяют эффективность светоизлучающих приборов в целом. Энергиябомбардирующих люминофор электронов или квантов света должна обладатьопределенной селективностью и соответствовать спектрам фотовозбуждения люминофоров,излучающих в заданных участках спектра для генерации света с определеннымицветовыми характеристиками. Интенсивность высвечивания цветных люминофоровбудет зависеть от эффективности выбранной системы накачки, квантового выходалюминофоров и геометрических характеристик нанесения люминофорных итехнологических тонкопленочных покрытий, формирующих люминофорный экран длявывода излучения с заданными спектральными параметрами. При использовании R, G,B люминофоров в цветных плазменных дисплеях используется схемаширотно-импульсной модуляции для кодирования уровня яркости при формированииполутоновых изображений. В этом случае требуется, чтобы люминофор успевалвысветить всю вложенную в него энергию за период следования импульсовультрафиолетовой накачки. Следовательно, важной характеристикой становитсявремя высвечивания люминофоров.
Вкачестве люминофоров выберем стандартные отечественные:
ФГИ-455-2(В-синий), состав: />
ФГИ-528-1(G-зеленый), />
ФГИ-627/593-1(R- красный). />
/>
Рис. 5.1.
Проведемрасчет квантовой и спектральной эффективности. Квантовая эффективностьфотолюминофора определяется тем, сколько фотонов видимого света возбуждает одинфотон УФ спектра. Для обычных фотолюминофоров квантовый выход близок к единице,т.е. один фотон УФ спектра, достигший центра возбуждения люминофора, вызываетизлучение одного фотона видимого света. Спектральная эффективность люминофораопределяется соотношением длин волн возбуждения и излучения. Для рассмотренныхниже люминофоров, при длине волны УФ излучения 190 нм, квантовая эффективностьсоставит:
· для красноголюминофора Eqr= 190/593=0.327
· для зеленоголюминофора Eqg=190/528=0.360
· для синеголюминофора Eqb=190/455=0.418.
Спектрылюминесценции получены [1] для этих марок люминофоров при возбуждении на длиневолны 193 нм приведены на рис… Спектр люминесценции для люминофоров ФГИ.455.2(синий) и ФГИ.528.1(зеленый) представляет собой широкую полосу с максимумами на457 нм и 523 нм соответственно. Спектр люминесценции люминофора ФГИ.627(красный) представляет собой систему узких полос. Последнее обстоятельствонакладывает повышенные ограничения на согласование спектра излучения разряда соспектром фотопоглощения люминофора с целью минимизации потерь припреобразовании энергии ультрафиолетового излучения разряда в видимое излучение,испускаемое люминофором. Следует отметить недостаточную яркость свечениязеленого люминофора. Интенсивности свечения, проинтегрированные по спектруизлучения при одинаковых условиях накачки, соотносятся как 1:0.45:0.7 длясинего, зеленого и красного люминофоров, соответственно.
/>
Рис.5.2 Спектр излучения синего люминофора ФГИ — 455. 2.
/>
Рис.5.3 Спектр излучения зеленого люминофора ФГИ — 428. 1.
/>
Рис.5.4 Спектр излучения красного люминофора ФГИ. 627.
Нижепредставлен типичный вид зависимости интенсивности люминесценции от времени наразных временных шкалах. На них снята зависимость интенсивности люминесценцииот времени для люминофора ФГИ.528.1 при накачке 12 нсек импульсом лазерногоизлучения на длине волны 193 нм.
/>
Рис.5.5 Временные характеристики люминесценции люминофоров ФГИ — 627, ФГИ. 528. 1 вразных временных масштабах.
Какможно видеть характерным является наличие трех постоянных времени высвечиваниялюминофора: to=0.047 мкс, t1=407 мкс и t2=6080 мкс. Мгновенное значениесветового потока падает до 25% от максимальной интенсивности за первые 200 нс.Две последние постоянные времени определяют следующее распределение во временивысвечиваемой энергии: в течение первых 1.5 мсек выделяется 45% энергии,интенсивность светового потока падает до 10% от максимальной интенсивности; заследующие 8.5 мсек высвечивается остальные 55% и световой поток падаетпрактически до нуля. Подобным образом ведет себя и красный люминофор ФГИ.628.Для него характерно наличие двух постоянных времени tо=42 нсек, связанной сбыстрыми резонансными процессами, и t1 = 2.95 мсек, определяющей основные процессы,связанные с с высвечиванием световой энергии. Его характеристики сведены вследующую таблицу:
/>
/>
Рис.5.6 Временные характеристики люминофора ФГИ.455.2.
Принципиальноотличается временной спектр люминофора ФГИ.455-2. Видно, что практически всясветовая энергия высвечивается в течение 20 мксек.
Однойиз причин низкой световой отдачи светоизлучающих приборов может быть деградациялюминофоров во время процессов технологической обработки с нагревом до 6000 С.Для оценки влияния этого фактора приведу зависимости яркости свечениялюминофоров в максимуме полосы излучения для различных точек технологическогоцикла при производстве плазменных панелей. Максимально устойчивым являетсясиний люминофор ФГИ-455-2. Для него падение яркости за время прохождения панелипо технологическому циклу составило менее 10%. Люминофоры ФГИ-520 и ФГИ-627 с падениемяркости на 35% и 23% соответственно, обладают пониженной термическойстойкостью. При сравнении образцов панели на основе вышеперечисленныхроссийских люминофоров и панели фирмы Fujitsu было обнаружено, что ФГИ.455.2обеспечивает более чистый синий цвет, чем соответствующий японский люминофор,зеленые люминофоры одинакового качества, красный люминофор ФГИ-627/59-3-1излучает красно-оранжевое свечение и проигрывает по чистоте светасоответствующему японскому люминофору [5].
Световаяэффективность люминофоров определяется т.н. кривой и спектрами излучениялюминофоров Смоделированные спектры этих люминофоров (после балансировки побелому) показаны на рисунке. Модели спектров строились на базе справочныхспектров и измеренных координат цветности в [4]
/>
Рис.5.7 Спектральная характеристика
Расчетоптических потерь в ячейке. Этот вид потерь связан с поглощением видимогоизлучения внутренней поверхностью ячейки и потерями при прохождении излучениячерез верхнее стекло. Такие потери можно сосчитать с помощью компьютернойпрограммы «Graph Cell». Расчет дает цифру потерь α=15% для кварцевогостекла с коэффициентом преломления n=1.5 толщиной 15 мм. [3] Данное значение является приемлемым для ГИПпеременного тока [5]
Заключение
В настоящей работе былирассчитана структура, габариты, газовое наполнение и материалы длягазоразрядной панели переменного тока. Основной сложностью в работе являлосьнехватка, а вернее отсутствие доступной информации по принципам работыконструируемого прибора. Связано это со спецификой плазменной технологии,которую развивают, в основном, фирмы из Японии.
Рассчитанные параметры:
Газовое наполнение He-Ne+5%Xe
Давление Р= 200 мм.рт.ст.
Глубина газовой кюветы D=103 мкм
Шаг пикселя H=950мкм
Межэлектродное расстояниеd=0.32мм
КВИЭЭ γ =0.2
Толщина электрода L=8мкм
Ширина электрода a =100мкм±3%.
Ширина диэлектрическогобарьера с = 50,2 мкм.
Толщина диэлектрическогопокрытия электродов M=45 мкм
Материал электродов MgO-Ni
Толщина стеклянныхпластин – 15 мм.
Коэффициент потерьα=15%
Люминофоры
ФГИ-455-2(В-синий), состав: /> Квантоваяэффективность Eqb=190/455=0.418
ФГИ-528-1(G-зеленый), /> Квантовая эффективность Eqg=190/528=0.360
ФГИ-627/593-1(R- красный). /> Квантоваяэффективность Eqr= 190/593=0.327
Список использованнойлитературы
1. Дамбраускас С.Г.,Рахимов А.Т., Саенко В.Б. «Исследование спектральных и временных характеристиклюминофоров» НИИЯФ МГУ,2003
2. Лебедь, ВиталийНиколаевич «Исследование процессов генерации излучения в плазменных панелях»:автореф. дис. на соиск. учен. степ. канд. техн. наук: 05.27.02 / Ряз. гос.радиотехн. ун-т. — Рязань, 2006. — 16 с. — Библиогр.: с. 16
3. Ли Чун Ву «Исследованиеи проектирование полноцветных телевизионных газоразрядных индикаторныхпанелей»: Автореф. дис. на соиск. учен. степ. канд. техн. наук: 05.27.02 /Рязан. гос. радиотехн. акад. — Рязань, 1997. — 12 с. — Библиогр.: с. 12
4. Чижиков, АлексейЕгорович «Исследование и разработка путей повышения качества газоразрядныхиндикаторных панелей»: Автореф. дис. на соиск. учен. степ. д-ра техн. наук:05.27.02 / Рязан. гос. радиотехн. акад. — Рязань, 1999. — 38 с. — Библиогр.: с.32-38
5. http://www.elcp.ru/titles/elcomp/1999_01/10/ec_1999_01_10.zipКартинки с первого курсача
6. http://www.diagram.com.ua/info/art_video/10.shtml#top– введение и выбор типа ячейки
7. http://www.infor.sp.ru/index.htm- схема работы частотно-имульсной модуляции, расчет процента потерь