Формулы по физике

C=Rэ Sc/4πRс-з2 – солнечная постоянная N=CScosα – мощность излучения от Солнца падающего на Землю α=π/2 – угол падения солнечных лучей N=εRэS – мощность излучения серого тела P (или N)=RэS – мощность излучения АЧТ Be=RэSt – лучистость C=εδT4Sc/4πRс -з2 – искуственный спутник

Железный кубик:Q=∆Wиз,Q=mc∆T, ∆Wиз=∆RэSt, ρ=m/V, 3√V`=a, S=6a2, a=3√(m/ρ)2`, t=… Масса теряемая солнцем при излучении от изменения энергии: ∆W=Nτ=∆mc2, N=RэS E=mv2/2=hν=hc/λ – энергия e, ν=R(1/m2-1/n2) – когда атом поглощает или изл. и его v меняется. Если λe и даны серии, то через

E находим. Uq=mv2/2 – для частицы ускоренной U, λ=h/p Потенциал возб. ат. Н (U): E=eU. Для наблюдения 3х спектральных линий надо, чтобы осуществлялся переход электрона в атоме с 1 на 3 уровень – 2 линии Лаймона, 1 л.Бальмера. Видимая серия – Бальмер(2). P=E(1+ρ)/c – световое давление, для зачерненной пластинки ρ=0, для солнца E=C. Число фотонов в ед. врем. на ед. площ.:

E=W/St=Nhν/St, ν=c/λ. Зеркальце: F=PS, S=4πd2/4, ρ=1, P=E(1+ρ)/c=2E/c, E=Ф/S1=Ф/4πr2, r – расст Е – пов.пл.пот.изл импульс p=F/t. Плечо инт.Майкельсона: Луч 2 раза проходит ч/з трубу, ∆ лучей, прошедших через вакуум и газ: 2(Ln-L)=2L(n-1)=kλ. Майкельсон (сын сукин): зеркало сверху и справа, и 2 пластинки, внизу

труба для наблюдения, слева ист. света. Перемещ. зерк. на расст. λ/2 соответст. изм. ∆ на λ, т.е. смещ. на 1 полосу => L=kλ/2. δE=Eсв/A=∆mc2/A – удельная энергия связи ∆m=Amp+(Z-A)mn-mя – дефект масс α-частица в однор. маг. поле: F=qvBsinα, α=π/2, aн=v2/r, F=ma, v=…, λ=h/mv, mα=4,0026a.e.m, q=2e.

Кольца Ньютона: ∆=2bn, для сф. r = √R(m-1)λ0/2`, для плоск.: r = √bkλ`. Условия min в отраженном свете: 2bn=kλ, выражаем b= =r2/kR, r= Монохроматич. свет – плоский, отраж. – min. Клин: толщина пленки в месте падения 1 луча d=xtgα, x – единица длинны, ∆=2dn+λ/2, δ=2π∆/&# 955;,

I=I1+I2+2√I1I2`cosδ, I1=I2, найдем функцию I(x), коэффициент в cos перед x, =ω, T=2π/ω, число темный полос на ед. длинны N=1/T. УГОЛ КЛИНА: рисунок -> треуг d1,d2,L,γ -> ∆d=d2-d1=λ/2n, ∆d=Ltgγ если γ мало. ∆x=Lλ/d – расст. м/у соседними инт. min/max в опыте Юнга ∆=dn-d*1=kλ – смещение при внесении пласт. (опыт

Юнга) ∆=dn1-dn2=d(n1-n2) – исландский шпат Степень поляризации: P=(Imax-Imin)/(Imax+Imin) Imax при φ=0º, Imin при φ=90º - свет не проходит. 2 николя и пластинка кварца: φ=αd,закон Малюса: I=½ I1=I2cos2φ Дифракционная решетка: порядок линии – k, условия максимума

dsinφ=kλ, водородная лампа – У/Ф излучение. d=1/N0, N0 – штрихов на 1 длинны, sinφ≤1, dsinφ=±k'λ/N (k'=1,2,3 кроме 0,N,2N ). Совпадение max: k2/k1=λ1/λ2=…, k2/1=… Расстояние ← и → от центр. max: 2Ltgφ, kmax=d/λЄz. Фокусное расстояние: дифр. решетка, от соседних 2х правых краев

проводим луч до линзы с уклоном направо, каждый луч предст. собой 2 луча, правый λ1, угол с нормалью φ2, левый λ2, угол φ1 – обозначений φ на 1-ом луче нет. Линзой они фокусируются в 2 точки, причем угол 2го раздвоения с экраном прямой, F=от отверстия до линзы=от отв. до экр.; x1=от нормали щели до точки схода лучей λ2, L – сход с λ1, x2=x1+L. Решение: x1=F tgφ1, x2=F tgφ2, x2-x1=L,

L=F(tgφ2-tgφ1), ( ) – приращение, f(0)=tgφ, tgφ2-tgφ1=(tg&#966 ;)'*∆φ, ∆φ=(sinφ2-si nφ1)/(sinφ) подставляем/вычисляем и получаем: (tgφ2-tgφ1)=(sin&# 966;2-sinφ1)/cos3φ1, dsinφ1=kλ1, dsinφ2=kλ2, cosφ1=√1-sin2&#96 6;1`, sinφ1=λ1/d, sinφ2=λ2/d, подст… rk=√kRλ`

- радиус зоны Френеля для плоской световой волны rm=√abmλ/(a+b)` - радиус зоны Френеля для сферич. св. волны Диафрагма – экр. с отв. диам. d: rk=d/2=√bkλ` При изм. расст. преграды с отв. от экрана меняется число зон Френеля. Пучек лазерного излучения и 2 щели, 1 перекрыта преградой: kλ=A(n-1), k –число полос, на кот. произошло смещение. Атомная эл/станция и радиация:

N=P't/E – число распавшихся ядер, Q=Q0N, P=Q/t, N=mNA/M, m – суточнй расход массы, P=КПД P A= -dN/dt=λN, T1/2=ln2/λ. N=N0e-λt,τ=1/&#955 ;–среднее время жизни.Уменьш. акт.: A1/A2=k Счетчик Гейгера: Ф1=N0t1, Ф2=Nt2, t=t1=t2, дальше по з.рад.распада. Вероятность обнаружения частицы в части ящика: W=x1∫x2|ψn(x)|2dx; ψn(x)=&

#8730;L/2`sin(n& #960;x/L); sin2x=½(1-cos2x), D=exp((-2/h)√2m(U0-E)`d) Мат.маятник: E0=½hω0, ω0=2π/T, T=2π√Lg` Вычисление п. Ридберга:E=eφ=hν=hc/&a mp;#955;=Z2Rch(1/12-1/∞2) Угловая дисерсия:D=∆φ/&#8 710;λ=∆φ/(&a mp;#955;2-&

#955;1),∆&# 966;=φ2-φ1, sinφ=kλ Соотношение неопределенностей: E=mv2/2, ∆x – мин. лин. разм. атома/координата, ∆x∆p=h, ∆p=m∆v Рентген: hνгр=hc/λгр=eU. Энергия фотона: E=hν=hc/λ=mc2, E2a=(5/2)kT, k=1,38*10-23Дж/К – постоянная Больцмана. Выбивание e- фотоном: ε=Aвых+mv2/2, для невозбужденного

H: Ei=A=13,6эВ= Дж. Состояния атома x(nL): 1S(10), 2S(20), 2p(21), 3S(30), 3p(31), 3d(32), 4S(40), 4p(41), 4d(42), 4f(43). Модуль орбит. мех. мом. e-: M=h√L(L+1)`, проекции: me=±L. Магн.мом.: μ= -μБ√L(L+1)`, магнетон Бора=eh/2me=0,927*10-23Дж/Тл. Векторная модель атома: полуокр.и векторы 0h,

1h, 2h, 3h с уровнями, 1 стрелка направлена вверх. Орбит. мех. мом.: M=h√L(L+1), проекция MH=mmaxh, MH/M=cosαmin. (!)1º=1,75*10-2рад, 1'=2,91*10-4рад, 1"=4,85*10-6рад