Угл. скор w=дj/дt, Лин. скорость V при равном. движ. поокружн., ост. постоянн. по модулю, непрер. меняется по напр. и всегда напр. покасат. к траект. движ: V=2pR/T=2pRn
Завис. давл. жидк. от выс.p=rgh Кол-во в-ва n=N/NA=m/M Осн. ур-е МКТ: p=1/3nmo=2/3nEк=1/3r, Eк=m/2=3/2kT. Ур-усост. ид. газа pV=m/M*RT, гдеR=kNA Необр.тепл. проц-стат. физика вскрыв. прир. необр-и проц. (газ из 1 половины…)
КПД тепл. двиг. h=Аполез/|Q1|=|Q1|-|Q2|/|Q1|Цикл. Карно (верх-изотерма) hмакс=T1-T2/T1
Влажн. воздуха j=p/pн*100%ь p-давл. вод. пара, Рн-давл. насыщ. парапри данной темп.
Силой пов. натяж. наз. силу, действ. вдоль пов.жидкости перпенд. к линии, ее огран., и стремится сокр. ее до мин. Пов.натяж. sравно отнош. силы пов. нат. к длине граници пов. слоя s=Fн/l
Эл. заряд-физ. величина, характ. св-ва тел (иличастиц) вступать в электромагн. взаимод.
Напряж. эл. поля Е-вект вел., равная отн. силы,действ. на заряд, помещ. в данную точку поля, к вел. заряда.
Эл. поле точ. заряда: E=q/4pe0r2
Пр. суперпоз. эл. полей-напр. поля системы заряовравна вект. сумме напр. полей каждого из зарядов системы.
Пров. в эл. поле: e, явл. носителями заряда в незаряж. проводнике, под действиемэл. поля приходят в дв. до тех пор, пока перераспр. зарядов не приведет к тому,что возникает доп. поле, полностью компенс. внутри проводн. внешнее эл. поле.(линии напр). Если же имеет дело с замкн. эл. цепью, то дв. е не приведет краспр. зарядов, и указ. эффект отсутствует. Внутри пров. напр. и заряд равнынулю. Весь эл заряд расп. на пов. проводника. Это справ. для заряж. и незаряж.,но наход. в эл. поле проводников.
Потенциал j=Wp/q; Потенциал точ. заряда j=q/4pj0r;
Разн. потенц. U=A/q; Связь между напр-тью и разн. потенц: E=U/l
Диэл. в эл. поле: нет своб. эл. Нос. зар: неп(при эл поле образуют диполи), пол.-диполи от природы. Поддейств. эл поля молек. либо поляриз., либо поворач. так, чтобы ось диполя была || напр-и внешн. поля.В рез.на концах диэл. появл. связ. заряды, что приводит к возн. эл поля в диэл.,напр. против внешнего и осл. его.
Диэл. прониц.-отн. модуля напр-и в вакууме к модулюнапр. при нал. диэл. Зависит только от вида диэл., явл. вел. пост.
Электроемкость-это не завис. ни от заряда, ни отпотенциала велич., характ. св-во проводника и равная отнош. вел. заряда кпотенц.C=q/j
Емк. плоск. конденс. C=ee0S/d; e=Eвак/Едиэл-диэл. прон. в-ва
Послед. соед. пров. R=R1+…+Rn
Работа тока A=qU=IUt=I2Rt
Мощность тока P=A/t=IU=I2R=U2/R
Завис. сопр. мет. от t: r(t)= r0(1+at), r0-уд. сопр. при 0’C, a-темп. коэф.,t-t по C
Эл. ток в жидк.:молек.кислот, солей и основ. при раств. в воде расп. на положит. и отриц. ионы засчет уменьш. силы их взаимод., в воде в 81 раз. Этот проц. на диссоцицией, аподобн. р-ры, облад. эл. провод., наз элетролитами. При прохожд. через эти р-рыэл. тока положит. ионы перемещ. к катоду…На электродах происходит хим. р-ция свыдел. в-ва, которая наз. электролизом.
Закон электролиза: Масса в-ва, выдел. на электроде при прох. эл. тока силой I за время t, проп. силе тока и времени, т.е.m=Kit, K=(1/F)*(M/n)K-электрохим. эквив. данного в-ва, М-мол. масса, n-валентн.
Эл ток в газах в обычн. условиях отсутств. Явл. прох.эл. тока через газ, набл. при условии какого-либо вн. возд.(нагрева) наз. несамост.разрядом. При ув. напр. эл поля до нек. опред. знач., завис. от природыгаза и его давл., в газе возн. эл. ток, и такой проц. наз. самостоят. эл.разрядом.
У полупров. сопр. при темп. падает.
Магн. поле-это вид материи, основной особ. кот. явл.силовое действие на движ. заряж. част. Оно явл. частным случаем электромагн. поля.
Индукция магн. поля-введ. для характ. магн. поля; Модуль вектора магн. инд.равен отнош. макс. момента сил, действ на рамку с током, к произв. силытока врамке на ее площ: B=Mmax/IS; Модульвект. магн. инд. равен отнош. модуля силы, действ. на ток со стор. магн. поля кпроизв. силы тока на длину пров.:B=|F|/Il. Вектор магн. индукции напр. в сторону движ. рукоятки буравчика, еслион движ. по напр. тока. B=[Тл]
Сила,действ. на проводник с током дл. l в магн. поле I, выч. по закону Ампера: FA=BIlsina(a-угол между напр. тока и B) B опред. по правилу левойруки.
Действие магн. поля на движ. заряд-движ. в магн. полезаряд отклон. от прямолин. движ. Сила, кот. действ. на движ. заряд, наз. силой Лоренца:FЛ=|q|VBsina, где a-угол между вект. B и V.
Магн. св-ва в-ва:Тела,помещ. в магн. поле, намагнич. В рез. магн поле в в-ве отлич. от магн. поля ввакууме. Для однор. поля имеют место соотн. B=mBвн, где m-магн.прониц. в-ва, Ввн-магн. инд. внеш. поля.
Магн. прониц. среды-отнош. индукции магн. поля воднор. среде к индукции магн. поля в вакууме: m=B/B0
Гипотеза Ампера: когда в-во заполняет пространство вокруг пров. с током, томагн. поле создается не только этим током, но и движением заряж. частиц внутриатомов и молекул в-ва-молек. токами. Эта гипотеза утв, что магн. взаим. во всехслучаях явл. взаим. токов. Она подтвержд. множ. экспер.
Ферромагнетики обладают сильными магн. св-вами. Вэтих в-вах магн. прониц. зависит от индукции внешн. поля, при этом способн.намагнич. падает с ув. темп. и при ее опред. знач (темп. Кюри) исчезает вовсе.При выкл. внешнем поле ферр. остается намагнич.
Магн. поток, или поток магн. индукции, наз. произвед.модуля вектора магн. индукции на площадь площадки, кот. он пересек., и на cos угла между нормалью кплощадке и вект. магн инд. Ф=BScosaФ=[Вб]
Законэлектромагн. индукции-ЭДСиндукции в замк. контуре равна скорости изм. магн. потока, взятой с обр.знаком: e=-dФ/dt
Правило Ленца-возн. в индукц. контуре ток напр. такимобразом, что его магн. поле преп. измен. магн. поля, которым вызван индукц.ток.
Явл. самоиндукции-при измен. тока, тек. попроводнику, меняется и его магн. поле, поэтому из-за явл. электромагн. индукциив проводнике возн. ток, преп. измен. тока в проводнике.
Индуктивность-магн. поток, прониз. замк.контур, покот. течет эл. ток, пропорц. силе тока Ф=LI. Коэф. пропорц. L наз. индуктивностью. Индуктивность контура зависит искл. от егоформы и размера. e=-dФ/dt=-L(dI/dt)
Энергия магн. поля: Wм=LI2/2=mB2/2
Гармонич. колебания-это колебат. процесс, при кот.периодич. измен. физ. величин, характ. состояние системы в завис. от времени,происходит по закону cos илиsin.
Ур-е гармонич. колеб. имеет вид: x(t)=xmsin(wt+j0), где xm-амплитуда колеб., (wt+j0)-текущая фаза колеб., j0-нач. фаза колебаний, w=2pn-циклич. частота
Амплитуда-модуль макс. отклонения физ.величины от ее ср. значения.
ПериодТ-время одного полного колебания.
Частота n-число колеб. в ед. времени (Гц). n=n/t, n-число колеб. за время t; T=t/n=1/n=2p/w
Своб. колеб. наз. колебания, возникающие в мех.системе при одиночном отклонении ее отположения равновесия, имеющие собств. частоту j0 , задав. только параметрами сист, и затухающиесо временем из-за трения.
Колеб.груза на пружине: тело массы m также может совершать гармонич. колебания под действ. силы упругостипружины коэф. жесткости k: T=2p*Öm/k
Математ. маятником наз. колеблющаяся в гравитац. полеЗемли мат. точка, подвеш. на невесомой и нераст. нити длиной l; T=2p*Öl/g
Превр. энергии при гармонич. колеб.-Eполн=mw2A2/2
Вынужденные колебания-это незатухающие колебания,вызв. действием внешней периодич. силы. В случае, когда частота вынужд. силысовпадает с собств. частотой колебат системы, происходит резкое возр. амплитудывынужд. колеб., и это явл. наз. резонансом.
Автоколебаниями наз. незатух. колебания в системе,поддерж. внутр. источниками энергии при отсутствии воздействия внешн. перемен.силы. В отличие от вынужд. колебаний, частоты и ампл. автоколеб. опред. св-вамисамой колебат системы. От свободн. колебаний автоколеб. отлич. незавич.амплитуды от времени.
Распр. мех. волн в упругих средах: при распр. волны от какого–либоисточника в сплошн. среде она послеп. захватывает все бОльшие и Большие областипростр. При этом энергия, которую несут с собо волны от источно., с теч.времени распр. во все большей области простр., поэтому Е, перенос. через ед.поверхности за одну сек., уменьш. по мере удаления от источника -> уменьш. и амплитудаколеб.
Скорость распр. волны равна произв. ее длины начастоту колеб.:V=lnДлина волны l-расст., на кот. распр.колебания за один период: l=VT=V/n
Попереч. волны-волны вдоль рез. шнура; чем сильнее натянут шнур,тем скор. волны больше. Волна добеж. до точки закр, отраз. и побежит назад. Прираспр. волн происх. измен формы шнура. Кажд. уч. колебл. относит. своего неизм.положен. равновесия. При распр. волны вдоль шнура отдельн. участки шнура сов.колеб. в напр., перпенд напр. распр. волны.
Продольн. волны-колеб. проходят вдоь напр. распр.волны. Напр.длинная мягкая пружина-ударив по концу, сжатие бежит по пружине.Колеб. любого витка пружины происх. в напр. распр. волны.
Звуковые волны-проц. распр. мех. колеб. частиц всреде. Мех. колебания распр. только в упругих средах (в вакууме нет распр.).Звук. волны в газах и жидк. явл. продольными.
Скор. распр. звука различна-зависит от плотности иупр. среды; в возд.скор.-340 мс, в воде 1400 мс, в мет-5000 мс.
Громкость звука опред. переносимой волной энергией,кот. пропорц. квадрату амплитуды колеб. частиц. Учо человека восприн. звук счаст. от 17 до 20000 Гц.
Высота тона опред. частотой колеб. частиц среды (чембольше колеб. частиц, тем выше звук)
Свободн. электромагн. колеб. в конт: простейш. системой, в кот. могутпроисх. электромагн. колеб, явл. колебат. контур-система, сост. из плоск.конденс., замкн. через катушку индукт. Зарядив конденсатор, мы разр. его черезкатушку. В ней возн. ток самоиндукц., не позвояющий конденсатору разряд.мгновенно. Ток в катушке нараст., при этом в ней ув. магн. поле. После разрядаконд. в кат. продолж. течь ток самоинд., кот. сущ. пока конденс. полностью неперезаряд. После этого проц. идет в обр. сторону и после очередной перезар.конденсатора повторится.
Превр. Е в колеб. контуре: We=q2/2C и Wm=LI2/2; W=We+Wm= q2/2C+LI2/2=const
Период собств. колеб. в к.к.: Формула Томпсона: T=2pÖLC=2p/n0, L-индукт.
Вынужд.электромагн. колеб.-этопериодич. изменения силы тока и магн. поля в цепи под действ. перемен. ЭДС отвнешнего источника.
Переменн.эл. ток-предст.собой вынужд. электромагн. колеб. Перем. ток низкой част. получ. с помощьюиндукционного генер., высокой част.-с помощью генерат. на иранзисторе.
Ген.перем. тока-общееназв. устройств, преобраз. какую-либо Е в электрическую. ак, электромех.индукц. генерат. преобр. мех. Е в эл. Основные части такого ген.-индуктор(магнит) и якорь (обмотка). При относит. вращении якоря и индукт. магн. поток,прониз. обмотку, пост. изменяется, что и приводит к появл. в якоре ЭДС индукц.
Действ.знач. силы тока:P=(Im2/2)*R, Im2/2-средн. знач. за период знач. кв. силытока; I2=Im2/2; Iд=ÖI2=Im/Ö2
Действ. знач. напр.: Uд=ÖU2=Um/Ö2
Активн. сопр. в цепи пер. тока-это сопр., на кот. всяподвод. элетромагн. Е необр. преобр. в др. виды Е.
Емкостн. сопр-ем Xc наз. сопр., оказ. перемен. току эл. полем конденс.: Xc=1/Cw
Индукт. сопр. XLназ. сопр., оказыв. перемен. токуиндукц. эл. полем катушки: XL=Lw. На емк. и инд. сопр. нетнеобр. потерь Е.
Резонанс в цепи перем. тока, т.е. резкое ув. силытока, возн, когда индукт. сопр. равно по велич. емкостному.
Трансформ.-устр. для преобр. напр. тока, предст. собой 2 катушки (обмотки) на общемферромагн. сердечнике (обычно замкн.). Серд. концентр. магн. поле, так что всевитки перичн.. и вторичн… обмоток прониз. практич. одинак. магн. потоком. Врез. в каждом витке наводится одинак. ЭДС индукц. Отнош. напряж. а обмотках»отнош.числу витков обм. U1/U2=n1/n2
Исп. для повыш. напр. с целью передачи электроэн., повышенияU при распред.электроэн.
Передача электроэн.-для передачи Е на больш. расст.необх. использ. ток с как можно бОльшим напр., т.к. в этом случае при той жемощности сила тока меньше, а значит меньше потери на дж. тепло. В то же времядля использ. электроЕ нужна большая сила тока при меньшем напр.Преобр.-трансформатор.
Полн. внутр. отраж набл. при перех. из оптич. болееплотн. среды в оптич. менее плотную. Оно характ. пред. углом падения iпр, кот. опред.из соотн. sin iпр=n2/n1
Пред. угол полн. отраж. a0=arcsin n2/n1
Электромагн. волны-предст. собой совокупн.быстроперем., взаимноперпенд. электрич. E и магн. B полей,совп. по фазе и частоте и распр. в простр. со скор. света в напр., перпенд.плоскости, образов. векторами Eи В. Электромагн. вылны явл. поперечн.
Св-ва электромагн.волн: -излучаютсяускор. заряж. частицами, -поглощ. и рассеив. средой, в кот. они распр. –отраж.от границы разл. сред. –преломл. в диэл. –огибают препятств., соизмер. с ихдлиной волны.
Излуч.-электромагн. волны излуч. зарядами, движ. сускорен. Это основное условие излуч. волн. Электромагн. поле отрыв. от заряда инач. сущ. самостоят. в виде электромагн. волн.
Фотоаппарат исп. для получ. на фотопленке уменьш.действ. изобр. Для этого предмет расп. на расст. d>2F, а изобр. получ. обратное иуменьш. на расст. F
Глаз-оптич. сист. человека подобна системе фотоапп. сперемен. фокусным расст. обьектива. Для получ. изобр. на сетчатке глазаосновную роль играет преломл. света на сферич. поверхн. “роговица-воздух”. Наход. за радужн. оболочкой хрусталик имеетформу двояка выпоклой линзы. R крив. хруст. мен. под действ. спец.мышцы, это наз-аккомодацией, с его помощью получ. четкое изобр. предмета насетчатке.
Дисперсия-завис. показат. преломл. света от егочастоты (dispergo-разбрас.)
Спектр. анализ-метод опред. хим. состава в-ва по видуего спектра испускания или поглощения. Для получ. линейч. спектра испуск. в-воперев. в атомарное газообр. сост. с помощью эл. разряда.
Интерф. света предст. собой явл. ув. или уменьш.амплитуды рез. волны в рез. сложения двух или неск. волн с одинак. периодомколебаний. Назнач.:точное измер. длин свет.волн, изм. показат. преломл. газов и др.
Дифр. света-предст. собой отклон. от прямолин. распр.волн, огибание препятст., если их разм. соизмер. с длиной волны.
Поляризац. света-это пропуск. крист. (напр. ирл.шпат) только таких волн, в кот. колеб. вектора напряж. эл. поля Е соверш. водной плоскости, которая наз. плоскостью поляриз. Это явл. также док. волн.прир. света и поперечн. вид свет волн.
Фотоэффект и его законы: Ф. наз вырыв. элект. из в-ва поддейств. света. Ф. может быть внешн., когда эл. вырываются из в-ва в вакуум, ивнутр., когда в в-ве появл. своб. электроны.
1)кол-во эл., выбив. светом с пов. металла за 1с, прямопроп. интенс. света. 2) Макс. кин. эн. фотоэл. линейно возрастает с частотойсвета и не завис. от его интенс.
Кванты света: в 1900 году Планк высказалгопотезу, что свет излуч. порциями-квантами света, кот. получили назв. фотонов.Эн. фотона-квант света-Еф=hn=hc/l, где h-пост. Планка, n-част. света.
Ур-еЭйн. для ф-эф.: исходяиз квант. представл., Эйншт. предпол., что при фотоэф. электрон, поглоща фотони приобр. его Е, соверш. работу выхода Ав и покид. металл: hn=Aвых+(mV2)/2, где hn-эн. фотона, Екин-фотоэлектрона.
Примен.фотоэфф: фотоэлем.:в метро, воспр. звука,запис. на пленке. полупр.фотоэл.:солнечныебат.
Давл. света обусл. тем, что фотоны обл. импульсом ипередают его телу при отраж и при поглощ. передача имп. при отраж. от зерк.пов. вдвое больше, что при поглощ. на черн. пов., поэтому стержень, расп. ввакууме и имеющ. крылышки, при попад. на кот. он нач. поворач.
Постул. теории отн.: 1)(пр. отн. Эйшт.)любые физ. процессы протек. одинак. в разл.инерциальн. сист. (при одинак. нач. усл.) 2)принцип пост. с-ск. света в вакуумене завис. от скор. движ. источника и набл.
l=l0*(Ö1-v2/c2), l0-дл.тила в сист., в кот. покоится|t=t0*(Ö1-v2/c2), t0-время,где тело неподв.
Связь между массой и энерг., установл. из экспер.фактов, утв., что при любых взаимод. изм. полной Е тела дельтаЕ равно произв.массы д.m на квадратскор. света в вак.: дЕ=дmc2. На осн.данного закона Эйншт. предп., что любое тело, имеющее массу покоя m0, обл. энергиейпокоя E0: E0=m0c2. Полн. Е движ. тела равно произв. егорелятив. массы на кв. скор. света: E=m c2. Релят. явл. наз. явл., описываемые т.отосит., но не объясн. с позиции классич. физики. Полная Е тела склад из Епокоятела и Екин. => Eк=m c2 — m0c2
Планетарн. модель атома: 1)атом сост. из положит. заряж. ядра иокруж. его эл. оболочки 2)в ядре сосред. практич. вся масса атома, причем рад.ядра в 105 раз меньше р. атома 3)атом в целом нейтрален 4)электр.движутся вокруг ядра под действ. кулон. сил.
Постулаты Бора: 1)атом может нах. только в особых квант. (стациоарн.) сост.,каждому из кот. соотв. опред энергия Еп. В стац. сост. атом не излучает. 2)атомиспуск. или поглощ. квант электромагн. излуч. только при перех. из одн. сост. вдругое.
Спектры испуск.: Сплошной (непрер.)-сплошн. полоса с постеп. переходомцветов от красн. к фиолет. Источник изл.-раскал. тв. и жидкие тела, а такжегорячая плазма. Вид спл. спекта зависит в осн. от темп. тела и мало зависит отсв-ва в-ва. Линейчатый-совокупн. отдельн. светлых линий разл. цветов натемном фоне. Источник излуч.-раскал. одноатомн. газы.
Лазер предст. собой устройство для получ. узкизкогер. пучков света. Действие основ. на явлении индуц. излуч.
Экспер. методы рег. частиц: Счетчик Гейгера: действ. основ. на явл. ударной иониз.газа: пролет. заряж.частица иониз. молек. газа, образов. эл. ускор. эл. полем внутри счетчика доэн-ий, необх. для ударной иониз. Позв. только рег. факт нал. частиц. КамераВильсона-действ. основ. на конденсации перенасыщ. пара на ионах, образ-сявдоль траект. полета заряж. частицы. Позв. рег. траектории.
Радиоакт-ю. или радиоакт. распадом наз. самопроизв.превр. атомных ядер одного элем. в ядра другого. Радиоакт. явл. все элем. сатомн. номером более 83.
Изотопы-это атомы, имеющ. одинак. заряд, но разл.массу. Все изотопы одного и того же эл. облад. одинак. хим. св-вами, но могутотлич. радиоактивн.
Альфа-распадом наз. самопроизв. распад ядра (X) на альфа-частицу (ядроатома гелия 2He4)и ядро продукт (Y) послед. схеме” ZXA=2He4+Z-2YA-4,a-лучи обл. наим. проник. способн.
Бета-распад-явление эл. b-распада предст. собойпревр. атомн. ядра (Х) путем испуск. эл. (е) по схеме: ZXA=-1e0+Z+1YA,проник. спос. b-част. (эл.)выше, чем а-частиц.
Гамма-лучи-это жесткое электромагн. излуч оч. выс.частоты. Из-за выс. частоты у g-лучей сильно выраж. квант. св-ва, и они ведут себя какпоток частиц-g-квантов: g-лучи обл. наиб. проник.способн.
Протоны и нейтроны: ядро сост. из нуклонов-положит. заряж. протонов (р) с массой1836me, инейтр. нейтронов (n)с массой 1839me, где me-масса электрона. Число прот. вядре равно заряду ядра Z и опред. атомный номер эл. в период. системе.
Энергия связи атомн. ядер-это эн., необх. для полногорасщепл. ядра на отдельн. нуклоны. При образов. ядра из отдельн. нуклонов егоэнергия оказ. меньше суммарной Е нуклонов на Е связи.
Ядерная р-ция-проц. превр. атомн. ядер при взаим. сэлементарн. частицами или друг с другом. Для осуществ. таких р-ций необх.сближ. ядер и частиц на расст. порядка 10-15м (разм. ядра). В случаер-ции между ядрами треб. большая энергия для преод. их кулон. отталк. Этуэнергию можно сообщ. ядрам с помощью ускорит. либо нагр. до оч. высоких темп.
Дел. ядер урана предст. собой особый вид ядерн. р-ций, прикот. ядро тяжелого эл. делится на две или реже 3-4 части с одноврем. испуск. 2-3-хнейтр., гамма-лучей и значит. выдел. энергии.
Ядерн. реактор-устройство, в кот. поддерж. управл.р-ция деления ядер. Основн. эл:-ядерн. горючее: U, Pu;-замедл. нейтронов (тяж. вода, графит) –теплонос. для вывода тепла–устр. для рег. скорости р-ции. Захват медл. нейтронов в сотни раз больше, чембыстрых.
Термояд. р-ции-это р-ции соед. легких атомн. ядер.Для соед. одноим. заряж. протонов необх. преод. кулон. силы, что возм.придостат. больших скор.