1. Электропроводность металлов
Классическая электроннаятеория металлов представляет твердый проводник в виде системы, состоящей изузлов кристаллической ионной решетки, внутри которой находится электронный газиз коллективизированных (свободных) электронов. В свободное состояние откаждого атома металла переходит от одного до двух электронов. К электронномугазу применялись представления и законы статистики обычных газов. При изучениихаотического (теплового) и направленного под действием силы электрического полядвижения электронов был выведен закон Ома. При столкновениях электронов сузлами кристаллической решетки энергия, накопленная при ускорении электронов вэлектрическом поле, передается металлической основе проводчика, вследствие чегоон нагревается. Рассмотрение этого вопроса привело к выводу закона Джоуля—Ленца.Таким образом, электронная теория металлов дала возможность аналитически описатьи объяснить найденные ранее экспериментальным путем основные законыэлектропроводности и потерь электрической энергии в металлах. Оказалосьвозможным также объяснить и связь между электропроводностью и теплопроводностьюметаллов. Кроме того, некоторые опыты подтвердили гипотезу об электронном газев металлах, а именно:
1. При длительномпропускании электрического тока через цепь, состоящую из одних металлическихпроводников, не наблюдается проникновения атомов одного металла в другой.
2. При нагреве металлов довысоких температур скорость теплового движения свободных электроновувеличивается, и наиболее быстрые из них могут вылетать из металла, преодолеваясилы поверхностного потенциального барьера.
3. В момент неожиданнойостановки быстро двигавшегося проводника происходит смещение электронного газапо закону инерции в направлении движения. Смещение электронов приводит кпоявлению разности потенциалов на концах заторможенного проводника, и стрелкаподключаемого к ним измерительного прибора отклоняется по шкале.
4. Исследуя поведениеметаллических проводников в магнитном поле, установили, что вследствиеискривления траектории электронов в металлической пластинке, помещенной впоперечное магнитное поле, появляется поперечная ЭДС и изменяется электрическоесопротивление проводника.
Однако выявились ипротиворечия некоторых выводов теории с опытными данными. Они состояли врасхождении температурной зависимости удельного сопротивления, наблюдаемой наопыте и вытекающей из положений теории; в несоответствии теоретическиполученных значений теплоемкости металлов опытным данным. Наблюдаемаятеплоемкость металлов меньше теоретической и такова, как будто электронный газне поглощает теплоту при нагреве металлического проводника. Эти противоречияудалось преодолеть, рассматривая некоторые положения с позиций квантовоймеханики. В отличие от классической электронной теории в квантовой механикепринимается, что электронный газ в металлах при обычных температурах находитсяв состоянии вырождения. В этом состоянии энергия электронного газа почти независит от температуры, т.е. тепловое движение почти не изменяет энергиюэлектронов. Поэтому на нагрев электронного газа теплота не затрачивается, что иобнаруживается при измерении теплоемкости металлов. В состояние, аналогичноеобычным газам, электронный газ приходит при температуре порядка тысячКельвинов. Представляя металл как систему, в которой положительные ионыскрепляются посредством свободно движущихся электронов, легко понять природувсех основных свойств металлов: пластичности, ковкости, хорошейтеплопроводности и высокой электропроводности.2. Свойства проводников
К важнейшим параметрам,характеризующим свойства проводниковых материалов, относятся:
1) удельнаяпроводимость g или обратная ей величина — удельное сопротивление r;
2) температурныйкоэффициент удельного сопротивления ТКr или ar;
3) коэффициенттеплопроводности gт;
4) контактнаяразность потенциалов и термоэлектродвижущая сила (термо – ЭДС);
5) работавыхода электронов из металла;
6) пределпрочности при растяжении sр и относительное удлинение перед разрывом Dl/l.
Удельная проводимость и удельноесопротивление проводников. Связь плотности тока J (в амперах на квадратныйметр) и напряженности электрического поля (в вольтах на метр) в проводникедается известной формулой:
J=gE.
(дифференциальная формазакона Ома); здесь g (в сименсах на метр) параметр проводниковогоматериала, называемый его удельной проводимостью: в соответствии с законом Омау металлических проводников не зависит от напряженности электрического поля Епри изменении последней в весьма широких пределах. Величина r = 1/g, обратная удельнойпроводимости и называемая удельным сопротивлением, для имеющего сопротивление R проводника длиной l с постоянным поперечнымсечением S вычисляется по формуле:
r = RS/l (2–2).
Удельное сопротивлениеизмеряется в ом – метрах. Для измерения r проводниковых материаловразрешается пользоваться внесистемной единицей Ом×мм2/м;очевидно, что проволока из материала длиной 1 м с поперечным сечением 1 мм2 имеет сопротивление в омах, численно равно r материала в Ом×мм2/м.
Диапазон значенийудельного сопротивления r металлических проводников (при нормальнойтемпературе) довольно узок: от 0,016 для серебра и до примерно 10 мкОм×м для железохромоалюминиевых сплавов, т.е. он занимает всего трипорядка. Удельная проводимость металлических проводников согласно классическойтеории металлов может быть выражена следующим образом:
g = (e2n0l)/(2mvT) (2–3).
где е — зарядэлектрона; n— число свободных электронов в единице объема металла; l — средняя длина свободного пробега электрона между двумясоударениями с узлами решетки; т — масса электрона; vT— средняя скоростьтеплового движения свободного электрона в металле.
Преобразование выражения(2-3) на основе положений квантовой механики приводит к формуле:
g = K02/3l (2-4).
где K — численный коэффициент; остальныеобозначения — прежние.
Для различных металловскорости хаотического теплового движения электронов vT (при определеннойтемпературе) примерно одинаковы. Незначительно различаются также и концентрациисвободных электронов п0 (например, для меди и никеля эторазличие меньше 10%). Поэтому значение удельной проводимости у (или удельногосопротивления r) в основном зависит от средней длины свободного пробегаэлектронов в данном проводнике l, которая, в свою очередь,определяется структурой проводникового материала. Все чистые металлы с наиболееправильной кристаллической решеткой характеризуются наименьшими значениями удельногосопротивления; примеси, искажая решетку, приводят к увеличению r.К такому же выводу можно прийти, исходя из волновой природы электронов.Рассеяние электронных волн происходит на дефектах кристаллической решетки, которыесоизмеримы с расстоянием около четверти длины электронной волны. Нарушенияменьших размеров не вызывают заметного рассеяния волн. В металлическомпроводнике, где длина волны электрона около 0,5 нм, микродефекты создаютзначительное рассеяние, уменьшающее подвижность электронов, и, следовательно,приводит к росту r материала.
/>
Рис. 2-1. Зависимость удельного сопротивления r меди от температуры
Температурный коэффициентудельного сопротивления металлов. Число носителей заряда (концентрациясвободных электронов) в металлическом проводнике при повышении температурыпрактически остается неизменным. Однако вследствие усиления колебаний узловкристаллической решетки с ростом температуры появляется все больше и большепрепятствий на пути направленного движения свободных электронов под действиемэлектрического поля, т.е. уменьшается средняя длина свободного пробегаэлектрона l. уменьшается подвижность электронов и, какследствие, уменьшается удельная проводимость металлов и возрастает удельноесопротивление (рис. 2-1). Иными словами, температурный коэффициент удельногосопротивления металлов, (кельвин в минус первой степени) положителен.
TKr =ar = (1/r) (dr/dT) (2–5)
Согласно выводамэлектронной теории металлов значения ar., чистых металлов в твердом состоянии должны быть близки к температурномукоэффициенту расширения идеальных газов, т.е. 1/273»0,0037 К-1. Приизменении температуры в узких диапазонах на практике допустима кусочно-линейнаяаппроксимация зависимости r (Т); в этом случаепринимают, что
r2 = r1 [1+ar (T2 –T1)] (2–6)
где r1, и r2 — удельные сопротивления проводниковогоматериала при температурах Т1, и T2, соответственно (приэтом T2 > Т1);
ar — так называемый средний температурный коэффициентудельного сопротивления данного материала в диапазоне температур от Т1,до Т2.
Изменение удельногосопротивления металлов при плавлении. При переходе из твердого состояния вжидкое у большинства металлов наблюдается увеличение удельного сопротивления r,как это видно, например, для меди, из рис. 2–1; однако у некоторых металлов rпри плавлении уменьшается. Удельное сопротивление увеличивается при плавлении утех металлов, у которых при плавлении увеличивается объем, т.е. уменьшаетсяплотность; и, наоборот, у металлов, уменьшающих свой объем при плавлении, — галлия,висмута, сурьмы r уменьшается.
Удельное сопротивлениесплавов. Как уже указывалось, примеси, и нарушения правильной структурыметаллов увеличивают их удельное сопротивление. Значительное возрастание rнаблюдается при сплавлении двух металлов в том случае, если они образуют друг сдругом твердый раствор, т. е. при (утверждении совместно кристаллизуются, иатомы одного металла входят в кристаллическую решетку другого.
Теплопроводность металлов. За передачу теплотычерез металл в основном ответственны те же свободные электроны, которыеопределяют и электропроводность металлов и число которых в единице объемаметалла весьма велико. Поэтому, как правило, коэффициент теплопроводности gT металлов намного больше, чем коэффициент теплопроводностидиэлектриков. Очевидно, что при прочих равных условиях, чем больше удельнаяэлектрическая проводимость у металла, тем больше должен быть и его коэффициенттеплопроводности. Легко также видеть, что при повышении температуры, когдаподвижность электронов в металле и соответственно его удельная проводимость gуменьшаются, отношение коэффициента теплопроводности металла к его удельнойпроводимости gT/g должно возрастать.Математически это выражается законом Видемана — Франца — Лоренца:
gT/g = LoT (2–7)
где Т—термодинамическая температура, К; Lo —число Лоренца, равное
Lo=(p2k2)/(3e2) (2–8)
Подставляя в формулу (2–8)значения постоянной Больцмана k=1,38×1023 Дж/К изаряда электрона е = 1,6×10-19 Кл, получаем Lo = 2,45×10-8 B2K2.
Термоэлектродвижущая сила. При соприкосновении двухразличных металлических проводников между ними возникает контактная разностьпотенциалов. Причина появления этой разности потенциалов заключается в различиизначений работы выхода электронов из различных металлов, а также в том, чтоконцентрация электронов, а, следовательно, и давление электронного газа уразных металлов и сплавов могут быть неодинаковыми. Из электронной теорииметаллов следует, что контактная разность потенциалов между металлами Аи В равна
UAB=UB — UA +(kT/e) ln (n0A/n0B) (2–9)
где UA и UB- потенциалысоприкасающихся металлов; n0Aи n0B — концентрации электроновв металлах А и В; k— постоянная Больцмана; e —абсолютная величиназаряда электрона.
Если температуры «спаев» одинаковы, тосумма разности потенциалов в замкнутой цепи равна нулю. Иначе обстоит дело,когда один из спаев имеет температуру T1, а другой — температуру Т2(рис. 2–2).
/>
Рис. 2–2. Схема термопары
В этом случае междуспаями возникает термо – ЭДС, равная
U = (k/e) (T1 — T2) ln (n0A/n0B) (2–10)
Что можно записать в виде
U = y (T1 – T2) (2–11)
где y — постоянный для данной пары проводников коэффициент термо-ЭДС,т.е. термо-ЭДС должна быть пропорциональна разности температур спаев.
Температурный коэффициентлинейного расширения проводников. Этот коэффициент, интересен не только прирассмотрении работы различных сопряженных материалов в той или иной конструкции(возможность растрескивания или нарушения вакуум-плотного соединения состеклами, керамикой при изменении температуры и т.п.). Он необходим также и длярасчета температурного коэффициента электрического сопротивления провода
TKR= aR = ar- al (2–12).3. Материалы высокой проводимости
Медь.Преимуществамеди, обеспечивающие ей широкое применение в качестве проводникового материала,следующие:
1) малоеудельное сопротивление (из всех материалов только серебро имеет несколькоменьшее удельное сопротивление, чем медь);
2) достаточновысокая механическая прочность;
3) удовлетворительнаяв большинстве случаев стойкость по отношению к коррозии (медь окисляется навоздухе даже в условиях высокой влажности значительно медленнее, чем, например,железо; интенсивное окисление меди происходит только при повышенныхтемпературах);
4) хорошаяобрабатываемость (медь прокатывается в листы, ленты и протягивается впроволоку, толщина которой может быть доведена до тысячных долей миллиметра);
5) относительнаялегкость пайки и сварки.
Медьполучают чаще всего путем переработки сульфидных руд. После нескольких плавокруды и обжигов с интенсивным дутьем медь, предназначенная для электротехники,обязательно проходит процесс электролитической очистки. Полученные послеэлектролиза катодные пластины меди переплавляют в болванки массой 80-90 кг, которые прокатывают и протягивают в изделия требующегося поперечного сечения. При изготовлениипроволоки болванки сперва подвергают горячей прокатке в так называемую катанкудиаметром 6,5-7,2 мм; затем катанку протравливают в слабом растворе сернойкислоты, чтобы удалить с ее поверхности оксид меди СuО, образующийся принагреве, а затем уже протягивают без подогрева в проволоку нужных диаметров —до 0,03-0,02 мм.
Стандартнаямедь, в процентах по отношению к удельной проводимости которой иногда выражаютудельные проводимости металлов и сплавов, в отожженном состоянии при 20°С имеетудельную проводимость 58 МСм/м, т.е. r = 0,017241 мкОм×м. Твердую медьупотребляют там, где надо обеспечить особо высокую механическую прочность,твердость и сопротивляемость истиранию (для контактных проводов, для шинраспределительных устройств, для коллекторных пластин электрических машин ипр.). Мягкую медь в виде проволок круглого и прямоугольного сечения применяютглавным образом в качестве токопроводящих жил кабелей и обмоточных проводов,где важна гибкость и пластичность (не должна пружинить при изгибе), а непрочность. Медь является сравнительно дорогим и дефицитным материалом. Поэтомуона должна расходоваться весьма экономно. Отходы меди на электротехническихпредприятиях необходимо тщательно собирать; важно не смешивать их с другимиметаллами, а также с менее чистой (не электротехнической) медью, чтобы можнобыло эти отходы переплавить и вновь использовать в качестве электротехническоймеди. Медь как проводниковый материал все шире заменяется другими металлами, вособенности алюминием.
Сплавы меди. В отдельных случаях помимо чистой меди в качестве проводниковогоматериала применяются ее сплавы с оловом, кремнием, фосфором, бериллием,хромом, магнием, кадмием. Такие сплавы, носящие название бронз, приправильно подобранном составе имеют значительно более высокие механическиесвойства, чем чистая медь: sр бронз может быть 800-1200 МПа и более. Бронзы широко применяютдля изготовления токопроводящих пружин и т. п. Введение в медь кадмия присравнительно малом снижении удельной проводимости значительно повышаетмеханическую прочность и твердость. Кадмиевую бронзу применяют дляконтактных проводов и коллекторных пластин особо ответственного назначения. Ещебольшей механической прочностью обладает бериллиевая бронза (sр — до 1350 МПа). Сплав медис цинком — латунь — обладает достаточно высоким относительным удлинениемперед разрывом при повышенном по сравнению с чистой медью пределе прочности прирастяжении. Это дает латуни технологические преимущества перед медью приобработке штамповкой, глубокой вытяжкой и т. п. В соответствии с этим латуньприменяют в электротехнике для изготовления всевозможных токопроводящихдеталей.
Алюминийявляетсявторым по значению (после меди) проводниковым материалом. Это важнейшийпредставитель так называемых легких металлов (т.е. металлов с плотностью менее5 Мг/м3); плотность литого алюминия около 2,6, а прокатанного — 2,7Мг/м3. Таким образом, алюминий приблизительно в 3,5 раза легче меди.Температурный коэффициент расширения, удельная теплоемкость и теплота плавленияалюминия больше, чем меди. Вследствие высоких значений удельной теплоемкости итеплоты плавления для нагрева алюминия до температуры плавления и перевода врасплавленное состояние требуется большая затрата теплоты, чем для нагрева ирасплавления такого же количества меди, хотя температура плавления алюминияниже, чем меди.
Алюминийобладает пониженными по сравнению с медью свойствами — как механическими, так иэлектрическими. При одинаковых сечении и длине электрическое сопротивлениеалюминиевого провода больше, чем медного, в 0,028:0,0172=1,63 раза.Следовательно, чтобы получить алюминиевый провод такого же электрическогосопротивления, как и медный, нужно взять его сечение в 1,63 раза большим, т.е.диаметр должен быть в » 1,3 раза больше диаметрамедного провода. Отсюда понятно, что если ограничены габариты, то замена медиалюминием затруднена. Если же сравнить по массе два отрезка алюминиевого имедного проводов одной длины и одного и того же сопротивления, то окажется, чтоалюминиевый провод хотя и толще медного, но легче его приблизительно в двараза: 8,9/(2,7×1,63)»2.
Поэтомудля изготовления проводов одной и той же проводимости при данной длине алюминийвыгоднее меди в том случае, если тонна алюминия дороже тонны меди не более чемв два раза. Весьма важно, что алюминий менее дефицитен, чем медь.
Дляэлектротехнических целей используют алюминий, содержащий не более 0,5%примесей, марки А1. Еще более чистый алюминий марки АВОО (не более 0,03%примесей) применяют для изготовления алюминиевой фольги, электродов и корпусов оксидныхконденсаторов. Алюминий наивысшей чистоты АВОООО имеет содержание примесей,не превышающее 0,004%. Разные примеси в различной степени снижают удельнуюпроводимость g алюминия. Добавки Ni, Si, Zn или Fe при содержании их 0,5% снижают y отожженного алюминия неболее чем на 2-3%. Более заметное действие оказывают примеси Сu, Ag и Mg, при том же массовомсодержании снижающие v алюминия на 5-10%. Очень сильно снижают gалюминия добавки Ti и Мп.
Прокатка,протяжка и отжиг алюминия аналогичны соответствующим операциям над медью. Изалюминия может прокатываться тонкая (до 6-7 мкм) фольга, применяемая в качествеэлектродов бумажных и пленочных конденсаторов.
Алюминий весьма активно окисляется ипокрывается тонкой оксидной пленкой с большим электрическим сопротивлением. Этапленка предохраняет алюминий от дальнейшей коррозии, но создает большоепереходное сопротивление в местах контакта алюминиевых проводов и делаетневозможной пайку алюминия обычными методами. Для пайки алюминия применяютсяспециальные пасты-припои или используются ультразвуковые паяльники. В местахконтакта алюминия и меди возможна гальваническая коррозия. Если областьконтакта подвергается действию влаги, то возникает местная гальваническая парас довольно высоким значением ЭДС, причем полярность этой пары такова, что навнешней поверхности контакта ток идет от алюминия к меди и алюминиевыйпроводник может быть сильно разрушен коррозией. Поэтому места соединения медныхпроводников с алюминиевыми должны тщательно защищаться от увлажнения (покрытиемлаками и тому подобными способами).
Иногда,например, для замены свинца в защитных кабельных оболочках, используетсяалюминий с содержанием примесей не более 0,01% (вместо 0,5%для обычногопроводникового алюминия).
Такойособо чистый алюминий сравнительно с обычным более мягок и пластичен и притомобладает повышенной стойкостью по отношению к коррозии.
Алюминиевыесплавы обладаютповышенной механической прочностью. Примером такого сплава является альдрей,содержащий 0,3-0,5% Mg, 0,4-0,7% Si и 0,2-0,3% Fe (остальное Аl). Высокие механическиесвойства альдрей приобретает после особой обработки (закалки катанки — охлаждениев воде при температуре 510-550°С волочение и последующая выдержка притемпературе около 150°С). В альдрее образуется соединение Mg2Si, которое сообщаетвысокие механические свойства сплаву; при указанной выше тепловой обработкедостигается выделение MgOSi из твердого раствора и перевод его втонкодисперсное состояние.
/>
Рис. 3-1. Зависимость полного сечениясталеалюминиевого провода марки АС (кривая 1), сечения стального сердечника(кривая 2) и активного электрического сопротивления (при частоте 50 Гц) единицыдлины провода (кривая 3) от внешнего диаметра провода D
Сталеалюминевыйпровод, широко применяемый в линиях электропередачи, представляют собойсердечник, свитый и из стальных жил и обвитый снаружи алюминиевой проволокой. Впроводах такого типа механическая прочность определяется главным образомстальным сердечником, а электрическая проводимость — алюминием. Увеличенныйнаружный диаметр сталеалюминевого провода по сравнению с медным на линияхпередачи высокого напряжения является преимуществом, так как уменьшаетсяопасность возникновения короны вследствие снижения напряженности электрическогополя на поверхности провода. На рис. 3-1 приведены некоторые характеристики сталеалюминевогопровода марки АС.
Железо (сталь) какнаиболеедешевый и доступный металл, обладающий к тому же высокой механическойпрочностью, представляет большой интерес для использования в качествепроводникового материала. Однако даже чистое железо имеет значительно болеевысокое сравнительно с медью и алюминием удельное сопротивление r(около 0,1 мкОм-м); значение r стали, т. е. железа спримесью углерода и других элементов, еще выше.
Припеременном токе в стали, как в ферромагнитном материале заметно сказывается поверхностныйэффект, поэтому в соответствии с известными законами электротехникиактивное сопротивление стальных проводников переменному току выше, чемпостоянному току. Кроме того, при переменном токе в стальных проводникахпоявляются потери мощности на гистерезис. В качестве проводникового материалаобычно применяется мягкая сталь с содержанием углерода 0,10-0,15%, имеющаяпредел прочности при растяжении sр = 700-750 МПа,относительное удлинение перед разрывом Dl/l = 5-8% и удельнуюпроводимость g, в 6-7 раз меньшую по сравнению с медью. Такуюсталь используют в качестве материала для проводов воздушных линий при передаченебольших мощностей. В подобных случаях применение стали может оказатьсядостаточно выгодным, так как при малой силе тока сечение провода определяетсяне электрическим сопротивлением, а его механической прочностью.
Сталькак проводниковый материал используется также ввиде шин, рельсовтрамваев, электрических железных дорог (включая «третий рельс» метро) и пр. Длясердечников сталеалюминевых проводов воздушных линий электропередачи (см. выше)применяется особо прочная стальная проволока, имеющая ар = 1200-1500МПа и Dl/l = 4-5%. Обычная сталь обладает малой стойкостью к коррозии: дажепри нормальной температуре, особенно в условиях повышенной влажности, онабыстро ржавеет; при повышении температуры скорость коррозии резко возрастает. Поэтомуповерхность стальных проводов должна быть защищена слоем более стойкогоматериала. Обычно для этой цели применяют покрытие цинком. Непрерывность слояцинка проверяется опусканием образца провода в 20%-ный раствор медногокупороса; при этом на обнаженной стали в местах дефектов оцинковкиоткладывается медь в виде красных пятен, заметных на общем сероватом фонеоцинкованной поверхности провода. Железо имеет высокий температурныйкоэффициент удельного сопротивления. Поэтому тонкую железную проволоку,помещенную для защиты от окисления в баллон, заполненный водородом или инымхимическим неактивным газом, можно применять в бареттерах, т.е. вприборах, использующих зависимость сопротивления от силы тока, нагревающегопомещенную в них проволочку, для поддержания постоянства силы тока при колебанияхнапряжения.
Биметалл. В некоторых случаях дляуменьшения расходов цветных металлов в проводниковых конструкциях выгодноприменять так называемый проводниковый биметалл. Это сталь, покрытаяснаружи слоем меди, причем оба металла соединены друг с другом прочно инепрерывно по всей поверхности их соприкосновения. Для изготовления биметаллаприменяют два способа: горячий (стальную болванку ставят в форму, апромежуток между болванкой и стенками формы заливают расплавленной медью;полученную после охлаждения биметаллическую болванку подвергают прокатке ипротяжке) и холодный, или электролитический. Холодный способобеспечивает равномерность толщины медного покрытия, но требует значительногорасхода электроэнергии; кроме того, при холодном способе не обеспечиваетсястоль прочное сцепление слоя меди со сталью, как при горячем способе.
/>
Рис. 3-2. Слои десятикратного ослаблениядля различных материалов в зависимости от энергии квантов излучения
Биметаллимеет механические и электрические свойства, промежуточные между свойствамисплошного медного и сплошного стального проводника того же сечения; прочностьбиметалла больше, чем меди, но электрическая проводимость меньше. Расположениемеди в наружном слое, а стали внутри конструкции, а не наоборот, весьма важно:с одной стороны, при переменном токе достигается более высокая проводимостьвсего провода, в целом, с другой — медь защищает расположенную под ней сталь откоррозии. Биметаллическая проволока выпускается наружным диаметром от 1 до 4 мм содержанием меди не менее 50% полной массы проволоки. Значение Стр (из расчета на полное сечениепроволоки) должно быть не менее 550-700 МПа, а Dl/l не более 2%.Сопротивление 1 км биметаллической проволоки постоянному току (при 20°С) взависимости от диаметра от 60 (при 1 мм) до 4 Ом/км (при 4 мм).
Такуюпроволоку применяют для линий связи, линий электропередачи и т.п. Изпроводникового биметалла изготовляются шины для распределительных устройств,полосы для рубильников и различные токопроводящие части электрическихаппаратов.
Защитныесвойства стали от излучений высокой энергии приведены на рис. 3–2.
Литература
1. БоородицкийН.П. Электротехнические материалы. — Л.: Энергоатомиздат, 1985
2. Проводниковыематериалы / Под ред. Л.Ш. Казарновского. – М.: Энергия, 1970
3. Методическиеразработки к курсам “Конструкционные Материалы” и “Материаловедение” / Под ред.А.А. Клыпина. – М.: Издательство МАИ, 1993
4. Учебноепособие к лабораторным работам по металловедению. / Под ред. О.Х. Фаткуллина. — М.: Издательство МАИ