Магнитометры на СКВИДах и сверхпроводимость

Магнитометры на СКВИДах. 1. Сверхпроводимость. Основные параметры сверхпроводников. Явление сверхпроводимости состоит в том, что при некоторой температуре, близкой к абсолютному нулю, электросопротивление в некоторых материалах исчезает. Эта температура называется критической температурой перехода в сверхпроводящее состояние. Сверхпроводимость обнаружена более чем у 20 металлов и большого количества соединений и сплавов

Тк 23К, а также у керамик Тк 77,4К высокотемпературные сверхпроводники. Сверхпроводимость материалов с Тк 23К объясняется наличием в веществе пар электронов, обладающих энергией Ферми, противоположными спинами и импульсами пары Купера, которые образуются благодаря взаимодействию электронов с колебаниями ионов решетки фононами. Все пары находятся, с точки зрения квантовой механики, в одном состоянии они не подчиняются статистике Ферми т.к. имеют целочисленный спин и согласованы между

собой по всем физическим параметрам, то есть образуют единый сверхпроводящий конденсат. Сверхпроводимость керамик, возможно, объясняется взаимодействием электронов с каким-либо другими квазичастицами. По взаимодействию с магнитным полем сверхпроводники делятся на две основные группы сверхпроводники I и II рода. Сверхпроводники первого рода при помещении их в магнитное поле выталкивают последнее так, что индукция внутри сверхпроводника равна нулю эффект

Мейсснера. Напряжонность магнитного поля, при котором разрушается сверхпроводимость и поле проникает внутрь проводника, называется критическим магнитным полем Нк. У сверхпроводников второго рода существует промежуток напряженности магнитного поля Нк2 Н Нк1, где индукция внутри сверхпроводника меньше индукции проводника в нормальном состоянии. Нк1 нижнее критическое поле, Нк2 верхнее критическое поле.

Н Нк1 индукция в сверхпроводнике второго рода равна нулю, Н Нк2 сверхпроводимость нарушается. Через идеальные сверхпроводники второго рода можно пропускать ток силой критический ток. Объясняется это тем, что поле, создаваемое током, превысит Нк1, вихревые нити, зарождающиеся на поверхности образца, под действием сил Лоренца, двигаются внутрь образца с выделением тепла, что приводит к потере сверхпроводимости.

Tk, Нк1, Нк2, некоторых металлов и соединений ВеществоТк К0Нк1 Тл0Нк2 ТлPb7.20.55Nb9.20.130.27Te7.8V5.3Ta4.4Sn 3.7V3Si17.123.4Nb3Sn18.224.5Nb3Al18.9Nb3 Ga20.334.0Nb3Ge23.037.0Y0.6Ba0.42CuO4961 6020Y1.2Ba0.3CuO4-810218 при 77К Эффект Джозефсона. Если два сверхпроводника соединить друг с другом слабым контактом, например тончайшей полоской из диэлектрика, через него пойдет туннельный сверхпроводящий ток, т.е. произойдет туннелирование

сверхпроводящих куперовских пар. Благодаря этому обе системы сверхпроводников связаны между собой. Связь эта очень слаба, т.к. мала вероятность туннелирования пар даже через очень тонкий слой изолятора. Наличие связи приводит к тому, что в следствии процесса обмена парами состояние обеих систем изменяется во времени. При этом интенсивность и направление обмена определяется разностью фаз волновых функций между системами. Если разность фаз 1 - 2, тогда из квантовой механики следует .

Энергии в точках по одну и другую сторону барьера Е1 и Е2 могут отличаться только если между этими точками существует разность потенциалов Us. В этом случае . Если сверхпроводники связаны между собой с одной стороны и разделены слабым контактом с другой, то напряжение на контакте можно вызвать, меняя магнитный поток внутри образовавшегося контура. При этом . Учитывая, что квант потока и поток Ф через контур может быть лишь nФ0, где n0,1,2,3

Джозефсон предсказал, что Где Is ток через контакт Ic максимальный постоянный джозефсоновский ток через контакт разность фаз. Из 1, 2 следует Поскольку на фазовое соотношение между системами влеяет магнитное поле, то сверхпроводящим током контура можно управлять магнитным полем. В большинстве случаев используется не один джозефсоновский контакт, а контур из нескольких контактов, включенных параллельно, так называемый сверхпроводящий квантовый

интерферометр Джозефсона СКВИД. Величина магнитного поля, необходимого для управления током, зависит от площади контура и может бать очень мала. Поэтому СКВИДы применяют там, где нужна большая чувствительность. Известны несколько типов джозефсоновских контактов, но наиболее распространены следующие Магнитометр. Магнитометр - прибор на основе джозевсоновских переходов, применяющийся для измерения магнитного

поля и градиента магнитного поля. В магнитометрах используются СКВИДы 2х типов на постоянном токе и переменном. Рассмотрим магнитометр на СКВДах постоянного тока. Если к такому кольцу приложить поле, то оно будет наводить в кольце циркулирующий сверхпроводящий ток. Он будет вычитаться из постоянного тока I в А и складываться в В. Тогда максимальный ток кольца зависит от магнитного потока

Ф и равен Ic ток кольца, Ф0 квант потока, Ф захваченный поток. При этом R сопротивление перехода, l индуктивность кольца. U достигает нескольких микровольт и может быть измерена обычными электронными приборами. Рисунок слева ВАХ сверхпроводящего кольца с 2-мя джозевсоновскими переходами. Рисунок справа Зависимость Imax от внешнего потока n число квантов потока пронизывающих контур.

Техническая реализация магнитометров на СКВИДе на постоянном токе с 2-мя тунельными переходами. Сверхпроводящий материал соединение Nb3Sn. Соединение Nb3Sn имеет Тк18.2К и Нк218.5 МАm 0Нк23Тл при 4.2К. Благодаря таким параметрам можно получить джозефсоновские переходы чувствительные как к малым полям 10-17Тл, так и к изменению больших полей 1Тл. Соединение имеет такую решетку атомы ниобия расположены в местах,

занятых на рисунке и образуют со своими ближайшими соседями три цепочки, перпендикулярные друг другу Атомы ниобия в этих цепочках связаны дополнительными ковалентными связями. Цепочки ниобия в кристаллической структуре, для получения сверх проводящих свойств не должны быть нарушены, что может произойти при избытке атомов олова или при недостаточной степени порядка в кристаллической решетке. Диаграмма фазового равновесия системы Nb-Sn приведена на рисунке

Соединение Nb3Sn хрупко и изделие из него не могут бать получены обычным металлургическим путем, т.е. выплавкой с последующей деформацией. Массивные изделия из этого соединения цилиндры, пластины и т.д. получают, как правило, металлокерамическим методом, т.е. смешивая в соответствующих пропорциях порошки ниобия и олова, прессуя изделия нужной формы и нагревая их до температуры образования химического соединения Nb3Sn, обычно в интервале 960-1200O. Получение джозефсоновских переходов.

Джозефсоновские туннельные переходы представляют собой две тонкие сверхпроводящие пленки разделенные барьерным слоем диэлектрика или полупроводника. Рассмотрим некоторые из методов получения переходов с диэлектрическим барьером. На тщательно очищенную подложку в вакууме наносится первая пленка сверхпроводящего соединения толщиной в несколько тысяч ангстрем. Нанесение первой пленки осуществляется путем катодного распыления. Газовый разряд при низком давлении можно возбудить высокочастотным электрическим полем.

Тогда в газовом промежутке, содержащим аргон, возникает тлеющий разряд. Образовавшиеся при этом положительные ионы, разгоняются электрическим полем, ударяются о катод распыляя сплав. Вылетающие с катода атомы осаждаются на подложке. В такой системе были достигнуты скорости осаждения до 1Асек. При смещении на катоде мишени 500В. Для высокочастотного катодного распыления

Nb3Sn необходим вакуум перед распылением 10-4Па, температура подложки 900OС, чистота напускаемого аргона 99,999, его давление менее 1Па. Для качества туннельного перехода большое значение имеет структура пленки. В напыленных пленках обычно сильно искажена кристаллическая решетка, и в них, как правило со временем происходят структурные изменения течение дислокаций, деформация границ зерен, что может значительно ухудшить свойства туннельного перехода например возникнуть закоротки.

Одним из способов устранения этих нежелательных явлений состоит во внесении в пленку примесей стабилизирующих их структуру. Так пленки образующие туннельный переход получались последовательным напылением In 49нм, Au 9нм, Nb3Sn 350нм для нижнего электрода и Nb3Sn 300нм, Au5нм, Nb3Sn200нм для верхнего электрода. После этого пленки выдерживались при температуре 75ОС в течении 2ч что приводило к стабилизации свойств

перехода. Следующим важным этапом получения туннельного перехода является образование барьерного слоя, как правило, это слой окисла на поверхности первой пленки. Свойства туннельного перехода и его срок службы определяется прежде всего качеством барьерного слоя. Этот слой должен быть плотным, тонким 2нм, ровным, не иметь пор и не меняться со временем при температурном циклировании. Наиболее удачный метод приготовления туннельных барьеров состоит в окислении пленки в

слабом ВЧ разряде в атмосфере кислорода. Подложка с пленочным электродом крепится к катоду разрядной камеры. Сначала поверхность пленки очищают от естественного окисления путем ВЧ катодного распыления в атмосфере аргона при давлении 0.5 Па в течении 1-5 мин. Сразу после этого аргон в камере заменяется кислородом или аргонокислородной смесью и зажигается разряд на частоте 13.56 МГц. За определенное время на пленке, находящейся в разряде, образовался

слой окисла необходимой толщины. Для получения туннельных барьеров толщиной 2-5нм необходимо поддерживать разряд мощностью 0.003-0,1 Втмм2 в течении 10-20 мин. Применяют туннельные переходы с барьером из полупроводника. В качестве материала барьера используется различные пп CdS, CdSe, Ge, InSb, CuAs и др. Основной метод нанесения пп барьера распыление.

Однако в напыленном слое пп имеется много отверстий и пустот, наличие которых способствует появлению закороток в переходе. Для устранения этого недостатка после напыления барьера переход подвергается окислению. В результате закоротки действительно не возникают, но свойства барьера при это ухудшаются уменьшается максимальная плотность тока, величина емкости увеличивается. Наилучшие туннельные переходы с полупроводниковым барьером, получаются, когда барьер представляет собой

монокристалл. Такие переходы реализованы не созданием барьера на сверхпроводящей пленке, а наоборот, нанесением пленки на обе стороны тонкой монокристаллической пп мембраны из Si. Известно, что скорость травления монокристаллического Si перпендикулярно плоскости 100 в 16 раз больше чем в направлении плоскости 111. В результате этого в пластине Si, поверхность которого параллельна 100, при травлении небольшого, незащищенного

фоторезистом участка, образуются ямки. Боковые стенки ямки образуют плоскости 111 под углом 54.7О к поверхности. Таким образом, размер дна ямки 1, т.е. размер мембраны определяется соотношением где 2 размер открытого незащищенного участка поверхности, t глубина ямки. Чтобы получить мембрану нужной толщины, необходимо каким-либо образом автоматически остановить травление. Это достигается с помощью легирования бором обратной стороны кремниевой подложки на глубину равную

необходимой толщине мембраны. Скорость травления быстро падает, когда достигается слой Si с концентрацией бора, равной n41019 см-3, и полностью останавливается при n71019 см-3 . Таким образом были получены мембраны толщиной 40-100 нм. Далее с двух сторон наносятся сверхпроводящие пленки, образующие переход. В случае последовательного напыления сверхпроводящая пленка барьер сверхпроводящая пленка последнюю

пленку можно нанести методом катодного распыления. Готовые переходы защищают от влияния атмосферы слоем фоторезиста. Для получения воспроизводимых туннельных систем необходимо, чтобы между операциями пленка не подвергалась воздействию атмосферы т.к. адсорбция газов на поверхности пленок может вызвать неконтролируемое изменение характеристик перехода. Список литературы Г.Н. Кадыкова

Сверхпроводящие материалы М. МИЭМ 1990 А.Ф. Волков, Н.В. Заварицкий Электронные устройства на основе слабосвязных сверхпроводников М. Советское радио 1982 Р. Берри, П. Холл, М. Гаррис Тонкопленочная технология М. Энергия 1979 Т. Ван-Дузер Ч.У. Тернер Физические основы сверхпроводниковых устройств и цепей

М. Радио и связь 1984