Томография

СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА I. КОМПЬЮТЕРНАЯ ТОМОГРАФИЯ 1.1 История открытия и развитие метода компьютерной томографии
1.2 Физические и технические основы томографии 1.3. Получение компьютерной томограммы 1.4 Усиление контрастности ГЛАВА II. МАГНИТНО-РЕЗОНАНСНАЯ ТОМОГРАФИЯ 2.1 История открытия и сущность ядерно-магнитного резонанса 2.2 Химический сдвиг 2.3 Спин-спиновое взаимодействие 2.4 Исследование МР томографии и устройство МР томографа 2.5 Физические основы явления ЯМР 2.6 МР-сигнал 2.7 Контрастность изображения: протонная плотность, Т1- и Т2-взвешенность 2.8 Противопоказания и потенциальные опасности Сравнительная оценка МРТ и КТ в диагностике заболеваний ЦНС ЗАКЛЮЧЕНИЕ СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ ВВЕДЕНИЕ Древняя латинская поговорка гласит:"Diagnosis cetra - ullae therapiae fundamentum" ("Достоверный диагноз - основа любого лечения"). На протяжении многих веков усилия врачей были направлены на решение труднейшей задачи - улучшение распознавания заболеваний человека. Потребность в методе, который позволил бы заглянуть внутрь человеческого тела, не повреждая его, была огромной, хотя и не всегда осознанной. Ведь все сведения, касающиеся нормальной и патологической анатомии человека, были основаны только на изучении трупов. После того, как в Европе стали широко изучаться вскрытия трупов, врачи смогли изучить строение органов человека, а также изменения, которые они претерпевают при тех или иных заболеваниях. Какую огромную пользу принес бы непосредственный осмотр человеческого организма, если бы он стал вдруг "прозрачным"! И вряд ли кто-нибудь из ученых прошлого мог предположить, что эта мечта вполне осуществима. Потребность увидеть не оболочку, а структуру организма живого человека, его анатомию и физиологию была столь насущной, что, когда чудесные лучи, позволявшие осуществить это на практике, были наконец открыты, обычно консервативные и часто недоверчивые к новшествам врачи почти сразу поняли, что в медицине наступила новая эра. Уже в первые дни и недели после того, как стало известно о существовании и свойствах этих лучей, врачи различных стран начали применять их для исследования важнейших органов и систем человеческого тела. В течение первого же года появились сотни научных сообщений в печати, посвященных результатам таких исследований. Колличество сообщений в последующие годы нарастало. Выяснялись все новые возможности рентгенологического метода. Появились первые книги, посвященные этому методу. Вскоре эта литература стала необозримой. В 1946 г. известный советский клиницист и организатор здравоохранения Н.Н.Приоров на заседании, посвященном 50-летию рентгенологии, говорил: "Что стало бы сегодня с физиатрией и урологией, гинекологией и отоларингологией, неврологией и онкологией, хирургией и ортопедией, офтальмологией и травматологией, если бы лишить их того, что дала рентгенология в области диагностики и лечения?" Но процесс науки и техники неудержим. Не успели врачи полностью освоить возможности рентгеновских лучей в диагностике, как появились другие методы, позволяющие получить изображение внутренних органов человека, дополняющие данные рентгенологического исследования. К ним относятся радионуклеидное и ультразвуковое исследования, тепловидение, ядерно-магнитный резонанс (ЯМР), фотонная эмиссия и некоторые другие методы, еще не получившие широкого распространения. Эти способы основаны на использовании близких по своей природе волновых колебаний, для проникновения которых ткани человеческого тела не являются непреодолимым препятствием. Они объединяются и тем, что в результате взаимодействия волновых колебаний с органами и тканями организма на различных приемниках - экране, пленке, бумаге и др. - возникают их изображения, расшифровка которых позволяет судить о состоянии различных анатомических образований. Возможности рентгенологии и ЯМР в распознавании заболеваний человека весьма велики. Ей доступны практически все органы и системы человека, все анатомические образования, размеры которых выше микроскопических. В отличие от классических медицинских методик (пальпации, перкуссии, аускультации) основным анализатором информации, получаемой способами лучевой диагностики и ЯМР, является орган зрения, при помощи которого мы получаем около 90% сведений об окружающем мире, и притом наиболее достоверных. Когда широкая сеть медицинских учреждений будет оснащена высококачественной аппаратурой, позволяющей использовать все возможности лучевой и ЯМР диагностики, а врачи, работающие в этих учреждениях, будут обучены обращению с этой сложной аппаратурой и, главное, полноценной расшифровке получаемых с ее помощью изображений, диагностика основных заболеваний человека станет более ранней и достоверной не только в крупных научно-исследовательских и клинических центрах, но и на передовом крае нашего здравоохранения - в поликлиниках и районных больницах. В этих учреждениях работает основная масса врачей. Именно сюда обращается подавляющее большинство больных при возникновении каких-либо тревожных симптомов. От уровня работы именно этих лечебно-диагностических учреждений в конечном итоге зависит ранняя и своевременная диагностика, а следовательно во многом и результаты лечения подавляющего большинства болезней. [ № 1, стр. 3-6]
ГЛАВА I. КОМПЬЮТЕРНАЯ ТОМОГРАФИЯ
1.1 История открытия и развитие метода компьютерной томографии. Становление и развитие рентгеновской компьютерной томографии (КТ) связано с фундаментальными исследованиями по математической реконструкции объекта из набора множественных проекций. В 1962 году E.Kuhl и P.Edwards ,использовав в качестве источника излучения радиоактивный 131I, произвели математическую реконструкцию для получения трансаксиального изображения черепа. Результаты этих исследований в дальнейшем легли в основу разработки аппаратов для эмиссионной компьютерной томографии. В 1963 году А. Кормак в университете Тафта (США) разработал математический метод реконструкции головного мозга с помощью рентгеновского излучения. Аналогичные исследования, независимо от А. Кормака, проводились G.N Housnsfild (1967 -1971) в лаборатории фирмы «EMI».На основании этих разработок в 1970 году был сконструирован первый рентгеновский компьютерный томограф для исследования головного мозга. Клинические испытания компьютерного томографа, проведенные в госпитале Aktinson Motley совместно с нейрорентгологом J.A Ambrose (1961), показали возможность не только получения изображения головного мозга, но и определения опухолевого очага и его взаимоотношения с окружающими участками мозга. Первые результаты экспериментальных исследований по применению компьютера для исследования головного мозга в 1972 г были доложены доктором J.A Ambrose на ежегодном конгрессе британских радиологов. И уже на следующий год компьютерный томограф стал функционировать в клинике Меуо (США). Убедительные результаты, полученные при использовании КТ в диагностике поражений головного мозга, послужили стимулом для создания КТ для исследования всего тела. Через два года R.S. Lidley (1974) в национальном биомедицинском научном центре Джортауновского университета разработал новый вариант компьютерного томографа для исследования всего тела. Эта установка, названная АСТА-сканер (Automatic Computerized Transverse Aksilar Scanner) начала серийно выпускаться фирмой «Phizer medical system» (США). Клинические испытания аппарата, проведенные в медицинском госпитале университета Миннесота (1975), показали широкие возможности КТ в выявлении поражений головного мозга и различных паренхиматозных органов человека. Создание компьютерных томографов явилось крупным достижением науки и техники, свидетельством чему служит присуждение Нобелевской премии 1979 г. по медицине и биологии ученым Cormak A. (США) и Hanusfild G. (Великобритания) за разработку и конструирование рентгеновского компьютерного томографа. [№2, стр. 6]
Успехи, достигнутые с помощью КТ в диагностике различных заболеваний, способствовали быстрому техническому совершенствованию аппаратов и значительному увеличению числа их моделей. В 1980 г. только в США было зарегистрировано 2030 томографов, количество их в развитых странах (США, Япония, ФРГ, Швеция и др.) составляет от 18 до 22 аппаратов на 1 млн. населения.
В нашей стране первый КТ для исследования головы был разработан в НИИ кабельной промышленности Минэлектротехпрома СССР (1985) совместно с НИИ неврологии АМН СССР. Быстрое техническое совершенствование КТ значительно повысило эффективность и разрешающую способность метода в диагностике различных заболеваний и сократило время сканирования пациентов. В течение 4-6 лет крупными фирмами США, Франции, Англии, ФРГ ,Японии были созданы и поступили в серийное производство три поколения рентгеновских компьютерных томографов. Если компьютерные томографы 1 поколения имели только один детектор и время сканирования одного среза толщиной 20- 30 мм составляло 5-6 мин, то томографы 2-го поколения были оснащены 16-60 детекторами и время сканирования одного среза сократилось до 2-3 мин. Качественный скачок претерпели компьютеры 3 и 4 поколений. При наличии от 512 до 1400 детекторов и ЭВМ большой емкости время сканирования одного среза (2-8 мм) уменьшилось до 2-5 с, что практически позволило исследовать все органы и ткани организма. Новым достижением в конструкции компьютерных томографов явилось создание «спиральной» КТ, что позволяет на основе непрерывной ротации рентгеновской трубки и движения стола добиться увеличения скорости исследования, повышения разрешающей способность и улучшения качества изображения. В настоящее время крупные фирмы в США (“Picker”, “General Electric”) и Германии (“Siemens” и “Philips Medical Systems”) начали серийное производство спиральных КТ. Компьютеры этого класса позволяют проводить объемное непрерывное сканирование в пределах 30-40 см анатомического пространства при задержке дыхания, что обеспечивает четкое дифференцирование минимального патологического очага (опухоли метастазы и др.), определение состояния печеночных протоков с оптимальным использованием контрастного вещества. Проведение с помощью спирального КТ ангиографии с внутривенным введением контрастного вещества и возможность получения трехмерного изображения сосудов открывают широкие возможности изучения патологии сосудистой системы (аневризмы аорты, стеноз почечных артерий, сосудистые анастомозы, наличие внутрисосудистых бляшек и состояния кровообращения головного мозга). [№ 3, стр. 8-10]
1.2 Физические и технические основы томографии При выполнении обычной рентгенограммы три компонента - пленка, объект и рентгеновская трубка - остаются в покое. Томографический эффект можно получить при следующих комбинациях: 1) неподвижный объект и движущиеся источник (рентгеновская трубка) и приемник (рентгенографическая пленка, селеновая пластина, кристаллический детектор и т.п.) излучения; 2) неподвижный источник излучения и движущиеся объект и приемник излучения; 3) неподвижный приемник излучения и движущиеся объект и источник излучения. Наиболее распространены томографы с синхронным перемещением трубки и пленки в противоположных направлениях при Рис.1 Принцип образования послойного изображения. F0,F1,F2-нулевое,исходное и конечное положение фокуса рентгеновской трубки; j-1/2 угла поворота трубки; S-поверхность стола; Т-объект исследования; О-точка выделяемого слоя; О1, О2-точки, находящиеся выше и ниже выделяемого слоя; О`, О``-проекции точки О на пленке при исходном и конечном положениях фокуса рентгеновской трубки; О1`, O1``-проекции точки О1 на пленке при тех же положениях фокуса трубки; О2`, О2``-проекции точки О2 при тех же положениях фокуса трубки; О```-проекции всех точек на пленке при нулевом положении рентгеновской трубки. неподвижном объекте исследования. Рентгеновский излучатель и кассетодержатель с приемником излучения (рентгеновская пленка, селеновая пластина) соединяют жестко с помощью металлического рычага. Ось вращения рычага (перемещения трубки и пленки) находится над уровнем стола и ее можно произвольно перемещать. Как показано на рис.1, при перемещении трубки из положения F1 в положение F2, проекция точки О, которая соответствует оси вращения рычага, будет постоянно находиться в одном и том же месте пленки. Проекция точки О неподвижна относительно пленки и, следовательно, ее изображение будет четким. Проекции точек О1 и О2,находящиеся вне выделяемого слоя, с перемещением трубки и пленки меняют свое положение на пленке и, следовательно, их изображение будет нечетким, размазанным. Доказано, что геометрическим местом точек, проекции которых при движении системы неподвижны относительно пленки, является плоскость, параллельная плоскости пленки и проходящая через ось окончания системы. На томограмме, таким образом, будут четкими изображения всех точек, находящихся в плоскости на уровне оси вращения системы, то есть в выделяемом томографическом слое. На рисунке показано перемещение трубки и пленки по траектории прямая-прямая, то есть по параллельным прямолинейным направляющим. Такие томографы, имеющие самую простую конструкцию, получили наибольшее распространение. В томографах с траекториями дуга-дуга, дуга-прямая геометрическим местом точек, проекции которых при движении системы неподвижны относительно пленки, является плоскость, параллельные плоскости пленки и проходящая через ось качания системы; выделяется слой также плоской формы. Из-за более сложной конструкции эти томографы получили меньшее распространение. Описанные выше аппараты относятся к линейным томографам (с линейными траекториями), так как проекции траекторий движения системы трубка-пленка на выделяемую плоскость имеют вид прямой линии, а тени размазывания имеют прямолинейную форму. За угол поворота (качания) трубки 2j в таких томографах принимают угол ее поворота из одного крайнего положения в другое; перемещение трубки от нулевого положения равно j. В томографах с нелинейным размазыванием перемещение системы трубка - пленка происходит по криволинейным траекториям - кругу, эллипсу, гипоциклоиде, спирали. При этом отношение расстояний фокус трубки - центр вращения и центр вращения - пленка сохраняется постоянным. И в этих случаях доказано, что геометрическим местом точек, проекции которых при движении системы неподвижны относительно пленки, является плоскость, параллельная плоскости пленки и проходящая через ось качания системы. Размазывание изображения точек объекта, лежащих вне выделяемой плоскости, происходит по соответствующим кривым траекториям движения системы. Размазываемые изображения повторяют на пленке траекторию перемещения фокуса рентгеновской трубки. При симультанной (многослойной) томографии в один прием (одно перемещение трубки и пленки в противоположных направлениях) получают несколько томограмм благодаря расположению в одной кассете нескольких пленок, расположенных на некотором расстоянии друг от друга. Проекция изображения первого слоя, находящегося на оси вращения системы (избранной высоте слоя), получается на верхней пленке. Геометрически доказано, что на последующих пленках получают свое изображение нижележащие параллельные к оси движения системы слои, расстояния между которыми примерно равны расстояниям между пленками.Основным недостатком продольной томографии является то, что расплывчатые изображения выше- и нижележащих плоскостей с нежелательной информацией уменьшают естественную контрастность. Вследствии этого восприятие в выделяемом слое тканей с невысокой контрастностью ухудшается.
Указанного недостатка лишена аксиальная компьютерная рентгеновская томография. Это объясняется тем, что строго коллимированный пучок рентгеновского излучения проходит только через ту плоскость, которая интересует врача. При этом регистрация рассеянного излучения сведена к минимуму, что значительно улучшает визуализацию тканей, особенно мало контрастных. Снижение регистрации рассеянного излучения при компьютерной томографии осуществляется коллиматорами, один из которых расположен на выходе рентгеновского пучка из трубки, другой - перед сборкой детекторов.
Известно, что при одинаковой энергии рентгеновского излучения материал с большей относительной молекулярной массой будет поглощать рентгеновское излучение в большей степени, чем вещество с меньшей относительной молекулярной массой. Подобное ослабление рентгеновского пучка может быть легко зафиксировано. Однако на практике мы имеем дело с совершенно неоднородным объектом - телом человека. Поэтому часто случается, что детекторы фиксируют несколько рентгеновских пучков одинаковой интенсивности в то время, как они прошли через совершенно различные среды. Это наблюдается, например, при прохождении через однородный объект достаточной протяженности и неоднородный объект с такой же суммарной плотностью. При продольной томографии разницу между плотностью отдельных участков определить невозможно, поскольку "тени" участков накладываются друг на друга. С помощью компьютерной томографии решена и эта задача, так как при вращении рентгеновской трубки вокруг тела пациента детекторы регистрируют 1,5 - 6 млн сигналов из различных точек (проекций) и, что особенно важно, каждая точка многократно проецируется на различные окружающие точки. При регистрации ослабленного рентгеновского излучения на каждом детекторе возбуждается ток, соответствующий величине излучения, попадающего на детектор. В системе сбора данных ток от каждого детектора (500-2400 шт.) преобразуется в цифровой сигнал и после усиления подается в ЭВМ для обработки и хранения. Только после этого начинается собственно процесс восстановления изображения. Восстановление изображения среза по сумме собранных проекций является чрезвычайно сложным процессом, и конечный результат представляет собой некую матрицу с относительными числами, соответствующую уровню поглощения каждой точки в отдельности. В компьютерных томографах применяются матрицы первичного изображения 256х256, 320х320, 512х512 и 1024х1024 элементов. Качество изображения растет при увеличении числа детекторов, увеличении количества регистрируемых проекций за один оборот трубки и при увеличении первичной матрицы. Увеличение количества регистрируемых проекций ведет к повышению лучевой нагрузки, применение большей первичной матрицы - к увеличению времени обработки среза или необходимости устанавливать дополнительные специальные процессоры видеоизображения. [№ 3, стр. 10-13] 1.3. Получение компьютерной томограммы Получение компьютерной томограммы (среза) головы на выбранном уровне основывается на выполнении следующих операций: 1) формирование требуемой ширины рентгеновского луча (коллимирование); 2) сканирование головы пучком рентгеновского излучения, осуществляемого движением (вращательным и поступательным) вокруг неподвижной головы пациента устройства "излучатель - детекторы"; 3) измерение излучения и определение его ослабления с последующим преобразованием результатов в цифровую форму; 4) машинный (компьютерный) синтез томограммы по совокупности данных измерения, относящихся к выбранному слою; 5) построение изображения исследуемого слоя на экране видеомонитора (дисплея). В системах компьютерных томографов сканирование и получение изображения происходят следующим образом. Рентгеновская трубка в режиме излучения "обходит" голову по дуге 240о, останавливаясь через каждые 3о этой дуги и делая продольное перемещение. На одной оси с рентгеновским излучателем закреплены детекторы - кристаллы йодистого натрия, преобразующие ионизирующее излучение в световое. Последнее попадает на фотоэлектронные умножители, превращающие эту видимую часть в электрические сигналы. Электрические сигналы подвергаются усилению, а затем преобразованию в цифры, которые вводят в ЭВМ. Рентгеновский луч, пройдя через среду поглощения, ослабляется пропорционально плотности тканей, встречающихся на его пути, и несет информацию о степени его ослабления в каждом положении сканирования. Интенсивность излучения во всех проекциях сравнивается с величиной сигнала, поступающего с контрольного детектора, регистрирующего исходную энергию излучения сразу же на выходе луча из рентгеновской трубки. Следовательно, формирование показателей поглощения (ослабления) для каждой точки исследуемого слоя происходит после вычисления отношения величины сигнала на выходе рентгеновского излучателя к значению его после прохождения объекта исследования (коэффициенты поглощения). В ЭВМ выполняется математическая реконструкция коэффициентов поглощения и пространственное их распределение на квадратной многоклеточной матрице, а полученные изображения передаются для визуальной оценки на экран дисплея. За одно сканирование получают два соприкасающихся между собой среза толщиной 10 мм каждый. Картина среза восстанавливается на матрице размером 160х160. Полученные коэффициенты поглощения выражают в относительных единицах шкалы, нижняя граница которой (-1000 ед.Н.) (ед.Н. - единицы Хаунсфильда или числа компьютерной томографии) соответствует ослаблению рентгеновских лучей в воздухе, верхняя (+1000 ед.Н.) - ослаблению в костях, а за ноль принимается коэффициент поглощения воды. Различные ткани мозга и жидкие среды имеют разные по величине коэффициенты поглощения. Например коэффициент поглощения жира находится в пределах от -100 до 0 ед.Н., спинно-мозговой жидкости - от 2 до 16 ед.Н., крови - от 28 до 62 ед.Н. Это обеспечивает возможность получать на компьютерных томограммах основные структуры мозга и многие патологические процессы в них. Чувствительность системы в улавливании перепада рентгеновской плотности в обычном режиме исследования не превышает 5 ед.Н., что составляет 0,5%. На экране дисплея высоким значениям плотности (например, кости) соответствует светлые участки, низким - темные. Градационная способность экрана составляет 15-16 полутоновых ступеней, различаемые человеческим глазом. На каждую ступень, таким образом, приходится около 130 ед.Н. Для полной реализации высокой разрешающей способности томографа по плотности в аппарате предусмотрены средства управления так называемой ширины окна и его уровня (положения), чтобы дать рентгенологу возможность анализировать изображение на различных участках шкалы коэффициентов поглощения. Ширина окна - это величина разности наибольшего и наименьшего коэффициентов поглощения, соответствующая указанному перепаду яркости. Положение или уровень окна (центр окна) - это величина коэффициентов ослабления, равная середине окна и выбираемая из условий наилучшего выявления плотностей интересующей группы структур или тканей. Важнейшей характеристикой является качество получаемого изображения.
Известно, что качество визуализации анатомических образований головного мозга и очагов поражения зависит в основном от двух факторов: размера матрицы, на которой строится томограмма, и перепада показателей поглощения. Величина матрицы может оказывать существенное влияние на точность диагностики. Так, количество ошибочных диагнозов при анализе томограмм на матрице 80х80 клеток составляло 27%, а при работе на матрице 160х160 - уменьшилось до 11%.
Компьютерный томограф обладает двумя видами разрешающей способности: пространственной и по перепаду плотности. Первый тип определяется размером клетки матрицы (обычно - 1,5х1,5 мм), второй равен 5 ед.Н. (0,5%). В соответствии с этими характеристиками теоретически можно различать элементы изображения размером 1,5х1,5 мм при перепаде плотности между ними не меньше 5 ед.Н. (1%) удается выявлять очаги величиной не менее 6х6 мм, а при разнице в 30 ед.Н. (3%) - детали размером 3х3 мм. Обычная рентгенография позволяет уловить минимальную разницу по плотности между соседними участками в 10-20%. Однако при очень значительном перепаде плотностей рядом расположенных структур возникают специфические для данного метода условия, снижающие его разрешающую способность, так как при построении изображения в этих случаях происходит математическое усреднение и при этом очаги небольших размеров могут быть не обнаружены. Чаще это происходит при небольших зонах пониженной плотности, расположенных вблизи массивных костных структур (пирамиды височных костей) или костей свода черепа. Важным условием для обеспечения проведения компьютерной томографии является неподвижное положение пациента, ибо движение во время исследования приводят к возникновению артефактов - наводок: полос темного цвета от образований с низким коэффициентом поглощения (воздух) и белых полос от структур с высоким КП (кость, металлические хирургические клипсы), что также снижает диагностические возможности. [№ 4, стр. 16-19]
1.4 Усиление контрастности Для получения более четкого изображения патологически измененных участков в головном мозге применяют эффект усиления контрастности, который достигается внутривенным введением рентгеноконтрастного вещества. Увеличение плотности изображения на компьютерной томограмме после внутривенного введения контрастного вещества объясняется внутри- и внесосудистыми компонентами. Внутрисосудистое усиление находится в прямой зависимости от содержания йода в циркулирующей крови. При этом увеличение концентрации на 100 мг йода в 100 мл обусловливает величины абсорбции на 26 ед.Н. (ед.Н. - единицы Хаунсфильда или числа компьютерной томографии). При компьютерно-томографических измерениях венозных проб после введения 60% контрастного вещества в дозе 1 мл на кг массы тела, плотность потока повышается в среднем в течение 10 мин после инъекции, составляет 39,2 плюс-минус 9,8 ед.Н. Содержание контрастного вещества в протекающей крови изменяется в результате того, что относительно быстро начинается выделение его почками. Уже в течение первых 5 мин после болюсной инъекции концентрация вещества в крови в среднем снижается на 20%, в последующие 5 мин - на 13% и еще через 5 мин - на 5%. Нормальное увеличение плотности мозга на компьютерной томограмме после введения контрастного вещества связано с внутрисосудистой концентрацией йода. Можно получить изображение сосудов диаметром до 1,5 мм, если уровень йода в крови составляет примерно 4 мг/мл и при условии, что сосуд расположен перпендикулярно к плоскости среза. Наблюдения привели к выводу, что контрастное вещество накапливается в опухолях. [№5, стр. 17-19], [рис.2] Рис 2. Пример КТ снимка, полученного в программе CTsoft .[№6, стр2] ГЛАВА II. МАГНИТНО-РЕЗОНАНСНАЯ ТОМОГРАФИЯ

2.1 История открытия и сущность ядерно-магнитного резонанса До недавнего времени основой наших представ­лений о структуре атомов и молекул служили ис­следования методами оптической спектроскопии. В связи с усовершенствованием спектральных ме­тодов, продвинувших область спектроскопических измерений в диапазон сверхвысоких (примерно 103 – 106 МГц; микрорадиоволны) и высоких частот (примерно 10-2 — 102 МГц; радиоволны), появились новые источники информации о структуре вещест­ва. При поглощении и испускании излучения в этой области частот происходит тот же основной про­цесс, что и в других диапазонах электромагнитного спектра, а именно при переходе с одного энергети­ческого уровня на другой система поглощает или испускает квант энергии. Разность энергий уровней и энергия квантов, участвующих в этих процессах, составляют около 10-7 эВ для области радиочастот и около 10-4 эВ для сверхвысоких частот. В двух видах радиоспектро­скопии, а именно в спектроскопии ядерного маг­нитного резонанса (ЯМР) и ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР), разница энергий уровней связана с различной ориентацией соответственно магнитных дипольных моментов ядер в приложен­ном магнитном поле и электрических квадрупольных моментов ядер в молекулярных электрических полях, если последние не являются сферически симметричными. Существование ядерных моментов впервые было обнаружено при изучении сверхтонкой структуры электронных спектров некоторых атомов с помощью оптических спектрометров с высокой разрешающей способностью. Под влиянием внешнего магнитного поля маг­нитные моменты ядер ориентируются определен­ным образом и появляется возможность наблюдать переходы между ядерными энергетическими уров­нями, связанными с этими разными ориентациями: переходы, происходящие под действием излучения определенной частоты. Квантование энергетических уровней ядра является прямым следствием кванто­вой природы углового момента ядра, принимающего 2I+ 1 значений. Спиновое квантовое число (спин) может принимать любое значение, кратное 1/2; наиболее высоким из известных значений I (³ 7) обладает 17671Lu. Наибольшее измеримое значение углового момента (наибольшее значение проекции момента на выделенное направление) равно iħ, где ħ = h/2л, а h — постоянная Планка. Значения I для конкретных ядер предсказать нельзя, однако было замечено, что изотопы, у кото­рых и массовое число, и атомный номер четные, имеют I = 0, а изотопы с нечетными массовыми числами имеют полуцелые значения спина. Такое положение, когда числа протонов и нейтронов в яд­ре четные и равны (I=0), можно рассматривать как состояние с "полным спариванием", аналогичным полному спариванию электронов в диамагнитной молекуле. В конце 1945 года двумя группами американских физиков под руководством Ф. Блоха (Станфорский университет) и Э.М. Парселла (Гарвардский универ­ситет) впервые были получены сигналы ядерного магнитного резонанса. Блох наблюдал резонансное поглощение на протонах в воде, а Парселл добился успеха в обнаружении ядерного резонанса на прото­нах в парафине. За это открытие они в 1952 году бы­ли удостоены Нобелевской премии.
Ниже излагаются сущность явления ЯМР и его отличительные особенности. Сущность явления ЯМР можно проиллюстри­ровать следующим образом. Если ядро, обладающее магнитным моментом, помещено в однородное поле H0, направленное по оси z, то его энергия (по отно­шению к энергии при отсутствии поля) равна mzH0, где mz — проекция ядерного магнитного момента на направление поля.
Как уже отмечалось, ядро может находиться в 2I+ 1 состояниях. При отсутствии внешнего поля H0 все эти состояния имеют одинаковую энергию. Если обозначить наибольшее измеримое значение компоненты магнитного момента через m, то все из­меримые значения компоненты магнитного мо­мента (в данном случае mz) выражаются в виде mm, где m — квантовое число, которое может принимать, как известно, значения
m = I, I- 1,1- 2, .,-(I- 1), -I. Так как расстояние между уровнями энергии, соответствующими каждому из 2I + 1 состояний, равно mH0/I, то ядро со спином I имеет дискретные уровни энергии
Расщепление уровней энергии в магнитном поле можно назвать ядерным зеемановским расщеплени­ем, так как оно аналогично расщеплению электрон­ных уровней в магнитном поле (эффект Зеемана). Зеемановское расщепление проиллюстрировано на рис. 1 для системы с I = 1 (с тремя уровнями энергии). Явление ЯМР состоит в резонансном поглоще­нии электромагнитной энергии, обусловленном магнетизмом ядер. Отсюда вытекает очевидное на­звание явления: ядерный — речь идет о системе ядер, магнитный — имеются в виду только их магнитные свойства, резонанс — само явление носит резонанс­ный характер. Действительно, из правил частот Бо­ра следует, что частота у электромагнитного поля, вызывающего переходы между соседними уровня­ми, определяется формулой
(1) Так как векторы момента количества движения (углового момента) и магнитного момента парал­лельны, то часто удобно характеризовать магнит­ные свойства ядер величиной g, определяемой соот­ношением
m=g(Ih) (2) где g— гиромагнитное отношение, имеющее раз­мерность радиан • эрстед-1 • секунда-1 (рад • Э-1 • с-1) или радиан/(эрстед • секунда) (рад/(Э • с)). С учетом этого найдем
(3) Таким образом, частота пропорциональна прило­женному полю. Если в качестве типичного примера взять зна­чение g для протона, равное 2,6753 • 104 рад/(Э • с), и H0 = 10000 Э, то резонансная частота
Такая частота может быть генерирована обычными радиотехническими методами. Спектроскопия ЯМР характеризуется рядом особенностей, выделяющих ее среди других анали­тических методов. Около половины (»150) ядер известных изотопов имеют магнитные моменты, однако только меньшая часть их систематически используется. До появления спектрометров, работающих в им­пульсном режиме, большинство исследований вы­полнялось с использованием явления ЯМР на ядрах водорода (протонах) 1H (протонный магнитный ре­зонанс — ПМР) и фтора 19F. Эти ядра обладают иде­альными для спектроскопии ЯМР свойствами: · высокое естественное содержание "магнитно­ го" изотопа (1H 99,98%, 19F 100%); для сравнения можно упомянуть, что естественное содержание "магнитного" изотопа углерода 13C составляет 1,1%; · большой магнитный момент; · спин I= 1/2. Это обусловливает прежде всего высокую чувст­вительность метода при детектировании сигналов от указанных выше ядер. Кроме того, существует теоретически строго обоснованное правило, со­гласно которому только ядра со спином, равным или большим единицы, обладают электрическим квадрупольным моментом. Следовательно, экспе­рименты по ЯМР 1H и 19F не осложняются взаимо­действием ядерного квадрупольного момента ядра с электрическим окружением. Большое количество работ было посвящено резонансу на других (поми­мо 1H и 19F) ядрах, таких, как 13C, 31P, 11B, 17O в жид­кой фазе (так же, как и на ядрах 1H и 19F). Внедрение импульсных спектрометров ЯМР в повседневную практику существенно расширило экспериментальные возможности этого вида спект­роскопии. В частности, запись спектров ЯМР 13C растворов — важнейшего для химии изотопа — те­перь является фактически привычной процедурой. Обычным явлением стало также детектирование сигналов от ядер, интенсивность сигналов ЯМР ко­торых во много раз меньше интенсивности для сиг­налов от 1H, в том числе и в твердой фазе. Спектры ЯМР высокого разрешения обычно состоят из узких, хорошо разрешенных линий (сиг­налов), соответствующих магнитным ядрам в раз­личном химическом окружении. Интенсивности (площади) сигналов при записи спектров пропор­циональны числу магнитных ядер в каждой группи­ровке, что дает возможность проводить количествен­ный анализ по спектрам ЯМР без предварительной калибровки. Еще одна особенность ЯМР — влияние обмен­ных процессов, в которых участвуют резонирующие ядра, на положение и ширину резонансных сигна­лов. Таким образом, по спектрам ЯМР можно изу­чать природу таких процессов. Линии ЯМР в спек­трах жидкостей обычно имеют ширину 0,1 — 1 Гц (ЯМР высокого разрешения), в то время как те же самые ядра, исследуемые в твердой фазе, будут обусловливать появление линий шириной порядка 1 • 104 Гц (отсюда понятие ЯМР широких линий). В спектроскопии ЯМР высокого разрешения имеются два главных источника информации о строении и динамике молекул: · химический сдвиг; · константы спин-спинового взаимодействия.
2.2 Химический сдвиг В реальных условиях резонирующие ядра, сиг­налы ЯМР которых детектируются, являются со­ставной частью атомов или молекул. При помеще­нии исследуемых веществ в магнитное поле (H0) возникает диамагнитный момент атомов (молекул), обусловленный орбитальным движением электро­нов. Это движение электронов образует эффектив­ные токи и, следовательно, создает вторичное маг­нитное поле, пропорциональное в соответствии с законом Ленца полю H0 и противоположно направ­ленное. Данное вторичное поле действует на ядро. Таким образом, локальное поле в том месте, где на­ходится резонирующее ядро,
H = Но(1-s), (4) где s— безразмерная постоянная, называемая по­стоянной экранирования и не зависящая от H0., но сильно зависящая от химического (электронного) окружения; она характеризует уменьшение Hлок по сравнению с H0. Величина sменяется от значения порядка 10-5 для протона до значений порядка 10-2 для тяжелых ядер. С учетом выражения для Hлок имеем
(5) Эффект экранирования заключается в уменьше­нии расстояния между уровнями ядерной магнит­ной энергии или, другими словами, приводит к сближению зеемановских уровней (рис. 4). При этом кванты энергии, вызывающие переходы меж­ду уровнями, становятся меньше и, следовательно, резонанс наступает при меньших частотах (см. вы­ражение (5)). Если проводить эксперимент, изме­няя поле H0 до тех пор, пока не наступит резонанс, то напряженность приложенного поля должна иметь большую величину по сравнению со случаем, когда ядро не экранировано.
В подавляющем большинстве спектрометров ЯМР запись спектров осуществляется при изменении поля слева направо, поэтому сигналы (пики) наи­более экранированных ядер должны находиться в правой части спектра. Смещение сигнала в зависимости от химическо­го окружения, обусловленное различием в констан­тах экранирования, называется химическим сдвигом.
Впервые сообщения об открытии химическо­го сдвига появились в нескольких публикациях 1950 — 1951 годов. Среди них необходимо выделить работу Арнольда с соавторами (1951 год), получив­ших первый спектр с отдельными линиями, соот­ветствующими химически различным положени­ям одинаковых ядер 1H в одной молекуле. Речь идет об этиловом спирте CH3CH2OH, типичный спектр ЯМР 1H которого при низком разрешении показан на рис. 5. В этой молекуле три типа протонов: три протона метильной группы CH3—, два протона метиленовой группы —CH2— и один протон гидроксильной груп­пы —OH. Видно, что три отдельных сигнала соот­ветствуют трем типам протонов. Так как интенсив­ность сигналов находится в соотношении 3:2: 1, то расшифровка спектра (отнесение сигналов) не представляет труда. Поскольку химические сдвиги нельзя измерять в абсолютной шкале, то есть относительно ядра, ли­шенного всех его электронов, то в качестве услов­ного нуля используется сигнал эталонного соедине­ния. Обычно значения химического сдвига для любых ядер приводятся в виде безразмерного пара­метра d, определяемого следующим образом:
(6) В реальных условиях эксперимента более точно можно измерить частоту, а не поле, поэтому d обыч­но находят из выражения
(7) где v – vЭТ есть разность химических сдвигов для об­разца и эталона, выраженная в единицах частоты (Гц); в этих единицах обычно производится калиб­ровка спектров ЯМР. Строго говоря, следовало бы пользоваться не v0 — рабочей частотой спектрометра (она обычно фик­сирована), а частотой vЭТ, то есть абсолютной часто­той, на которой наблюдается резонансный сигнал эталона. Однако вносимая при такой замене ошиб­ка очень мала, так как v0 и vЭT почти равны (отличие составляет 10-5, то есть на величину а для протона). Поскольку разные спектрометры ЯМР работают на разных частотах v0 (и, следовательно, при различных полях H0), очевидна необходимость выражения в безразмерных единицах. За единицу химического сдвига принимается одна миллионная доля напряженности поля или ре­зонансной частоты (м.д.). В зарубежной литературе этому сокращению соответствует ppm (parts per mil­lion). Для большинства ядер, входящих в состав диа­магнитных соединений, диапазон химических сдви­гов их сигналов составляет сотни и тысячи м.д., достигая 20000 м.д. в случае ЯМР 59Co (кобальта). В спектрах 1H сигналы протонов подавляющего чис­ла соединений лежат в интервале 0—10 м.д.
2.3 Спин-спиновое взаимодействие В 1951 — 1953 годах при записи спектров ЯМР ряда жидкостей обнаружилось, что в спектрах неко­торых веществ больше линий, чем это следует из простой оценки числа неэквивалентных ядер. Один из первых примеров — это резонанс на фторе в мо­лекуле POCI2F. Спектр 19F состоит из двух линий равной интенсивности, хотя в молекуле есть только один атом фтора (рис. 6). Молекулы других соеди­нений давали симметричные мультиплетные сигна­лы (триплеты, квартеты и т.д.). Другим важным фактором, обнаруженным в та­ких спектрах, было то, что расстояние между лини­ями, измеренное в частотной шкале, не зависит от приложенного поля H0, вместо того чтобы быть ему пропорциональным, как должно быть в случае, ес­ли бы мультиплетность возникала из-за различия в константах экранирования. Рэмзи и Парселл в 1952 году первыми объяснили это взаимодействие, показав, что оно обусловлено механизмом косвенной связи через электронное ок­ружение. Ядерный спин стремится ориентировать спины электронов, окружающих данное ядро. Те, в свою очередь, ориентируют спины других электро­нов и через них — спины других ядер. Энергия спин-спинового взаимодействия обычно выражается в герцах (то есть постоянную Планка принимают за единицу энергии, исходя из того, что E=hm). Ясно, что нет необходимости (в отличие от химического сдвига) выражать ее в относительных единицах, так как обсуждаемое взаимодействие, как отмечалось выше, не зависит от напряженности внешнего по­ля. Величину взаимодействия можно определить измеряя расстояние между компонентами соответ­ствующего мультиплета. Простейшим примером расщепления из-за спин-спиновой связи, с которым можно встретиться, яв­ляется резонансный спектр молекулы, содержащей два сорта магнитных ядер А и Х. Ядра А и Х могут представлять собой как различные ядра, так и ядра одного изотопа (например, 1H) в том случае, когда химические сдвиги между их резонансными сигна­лами велики. На рис. 7 показано, как выглядит спектр ЯМР, если оба ядра, то есть А и Х, имеют спин, равный 1/2. Расстояние между компонентами в каждом дублете называют константой спин-спинового взаи­модействия и обычно обозначают как J(Гц); в дан­ном случае это константа JАХ. Возникновение дублетов обусловлено тем, что каждое ядро расщепляет резонансные линии сосед­него ядра на 2I + 1 компонент. Разности энергий между различными спиновыми состояниями так малы, что при тепловом равновесии вероятности этих состояний в соответствии с больцмановским распределением оказываются почти равными. Сле­довательно, интенсивности всех линий мультипле­та, получающегося от взаимодействия с одним яд­ром, будут равны. В случае, когда имеется n эквивалентных ядер (то есть одинаково экраниро­ванных, поэтому их сигналы имеют одинаковый хи­мический сдвиг), резонансный сигнал соседнего ядра расщепляется на 2nI+ 1 линий.[№7]
2.4 Исследование МР томографии и устройство МР томографа Прежде всего пациента помещают внутрь большого магнита, где имеется довольно сильное постоянное (статическое) магнитное поле, ориентированное в большинстве аппаратов вдоль тела пациента. Под воздействием этого поля ядра атомов водорода в теле пациента, которые представляют собой маленькие магнитики, каждый со своим слабым магнитным полем, ориентируются определенным образом относительно сильного поля магнита. Добавляя слабое переменное магнитное поле к статическому магнитному полю, выбирают область, изображение которую надо получить.
Затем пациента облучают радиоволнами, причем частоту радиоволн подстраивают таким образом, чтобы протоны в теле пациента могли поглотить часть энергии радиоволн и изменить ориентацию своих магнитных полей относительно направления статического магнитного поля. Сразу же после прекращения облучения пациента радиоволнами протоны станут возвращаться в свои первоначальные состояния, излучая полученную энергию, и это переизлучение будет вызывать появление электрического тока в приемных катушках томографа.
Зарегистрированные токи являются МР сигналами, к. преобразуются компьютером и используются для построения (реконструкции) МРТ. Соответственно этапам исследования основными компонентами любого МР томографа являются: магнит, создающий постоянное (статическое), так называемое внешнее, магнитное поле, в которое помещают пациента градиентные катушки, создающие слабое переменное магнитное поле в центральной части основного магнита, называемое градиентным, которое позволяет выбрать область исследования тела пациент радиочастотные катушки - передающие, используемые для создания возбуждения в теле пациента, и приемные - для регистрации ответа возбужденных участков компьютер, который управляет работой градиентной и радиочастотной катушек, регистрирует измеренные сигналы, обрабатывает их, записывает в свою память и использует для реконструкции МРТ. Всякое М поле характеризуется индукцией М поля, которую обозначают В. Единицей измерения является 1 Тл (тесла). В МРТ в зависимости от величины постоянного магнитного поля различают несколько типов томографов со сверхслабым полем 0,01 Тл - 0,1 Тл со слабым полем 0,1 - 0,5 Тл с средним полем 0,5 - 1.0 Тл с сильным полем 1.0 - 2,0 Тл со сверхсильным полем >2,0 Тл

2.5 Физические основы явления ЯМР Явление ЯМР связано с поведением в магнитном поле магнитных моментов атомных ядер. Ядро атом состоит из протонов и нейтронов. Все частицы постоянно вращаются вокруг своей оси и обладают поэтому собственным моментом количества движения - спином s. При этом собственный положительный заряд протона вращается вместе с ним и создает по закону электромагнитной индукции собственное магнитное поле. Таким образом собственное магнитное поле протона похоже на поле постоянного магнита и представляет собой магнитный диполь с северным и южным полюсами. Когда пациента помещают внутрь сильного магнитного поля МР-томографа, все маленькие протонные магниты тела разворачиваются в направлении внешнего поля. Помимо этого, магнитные оси каждого протона начинают вращаться вокруг направления внешнего магнитного поля. Это специфическое вращение называется прецессией, а его частоту - резонансной частотой или частотой Лармора. Частота Лармора пропорциональна силе внешнего магнитного поля и составляет для ядер атома водорода 42,58 МГц/Тс. Большинство магнитных моментов протонов прецессируют в сторону «севера», т.е. в направлении, параллельном внешнему магнитному полю. Их называют «параллельными протонами». Оставшаяся меньшая часть М моментов протонов прецессирует свои М моменты в сторону «юга», т.е. практически антипараллельно внешнему маг. полю, это «антипараллельные протоны». В результате в тканях пациента создается суммарный магнитный момент: ткани намагничиваются, и их магнетизм (М) ориентируется точно параллельно внешнему магнитному полю В0. Величина М определяется избытком параллельных протонов, который пропорционален силе внешнего М поля, но он всегда крайне мал. М также пропорционален числу протонов в единице объема ткани, т.е. плотности протонов. Огромное число (примерно 1022 в мл воды) содержащихся в большинстве тканей протонов обусловливает тот факт, что чистый магнитный момент достаточно велик, для того чтобы индуцировать электрический ток в расположенной вне пациента принимающей катушке. Эти индуцированные «МР-сигналы» используются для реконструкции МР-изображения.
2.6 МР-сигнал Любое магнитное поле может индуцировать в катушке электрический ток, но предпосылкой для этого является изменение силы поля. При пропускании через тело пациента вдоль оси y коротких ЭМ радиочастотных импульсов М поле радиоволн заставляет М моменты всех протонов вращаться по часовой стрелке вокруг этой оси. Для того чтобы это произошло, необходимо, чтобы частота радиоволн была равна ларморовской частоте протонов. Это явление и называют ядерным магнитным резонансом. Под резонансом понимают синхронные колебания, и в данном контексте это означает, что для изменения ориентации магнитных моментов протонов М поля протонов и радиоволн должны резонировать, т.е. иметь одинаковую частоту. После передачи 90-градусного импульса вектор намагниченности ткани (М) индуцирует электрический ток (МР-сигнал) в приемной катушке. Приемная катушка размещается снаружи исследуемой анатомической области, ориентированном в направлении пациента, перпендикулярно В0. Когда М вращается в плоскостях х-у, он индуцирует в катушке Э ток, и этот ток называют МР-сигналом. Эти сигналы используют для реконструкции изображений МР-срезов. При этом ткани с большими магнитными векторами будут индуцировать сильные сигналы и выглядеть на изображении яркими, а ткани с малыми магнитными векторами - слабые сигналы и будут на изображении темными.
2.7 Контрастность изображения: протонная плотность, Т1- и Т2-взвешенность Контраст на МР-изображениях определяется различиями в магнитных свойствах тканей или, точнее различиями в магнитных векторах, вращающихся в плоскости х-у и индуцирующих токи в приемной катушке. Величина магнитного вектора ткани прежде всего определяется плотностью протонов. Анатомические области с малым количеством протонов, например воздух всегда индуцируют очень слабый МР-сигнал, и таким образом, всегда представляются на изображении темными. Вода и другие жидкости, с другой стороны, должны быть яркими на МР-изображениях как имеющие очень высокую плотность протонов. Однако это не так. В зависимости от используемого для получения изображения метода жидкости могут давать как яркие, так и темные изображения. Причина этого состоит в том, что контрастность изображения определяется не только плотностью протонов. Определенную роль играют несколько других параметров; два наиболее важных из них - Т1 и Т2.
2.8 Противопоказания и потенциальные опасности. До настоящего времени не доказаны вредные эффекты используемых в МРТ постоянных или переменных магнитных полей. Однако, любой ферромагнитный объект подвергается воздействию сильных магнитных сил, и расположение любого ферромагнитного объекта в месте, где его перемещение может быть опасным для пациента, является абсолютным противопоказанием к применению МРТ. Наиболее важными и опасными объектами являются внутричерепные ферромагнитные клипсы на сосудах и внутриглазные ферромагнитные инородные тела. Набольшая потенциальная опасность, связанная с этими объектами - тяжелое кровотечение. Наличие кардиостимуляторов является абсолютным противопаказ. для МРТ. На функционирование этих приборов может повлиять магнитное поле, и, более того в их электродах могут индуцироваться электрические токи с возможным нагревом эндокарда.
Передаваемые радиочастотные волны всегда вызывают нагрев тканей. Для предотвращения опасного нагрева максимально допустимая энергия, излучаемая на пациента, регулируется международными рекомендациями. Первые три месяца беременности некоторыми авторами расцениваются как абсолютное противопоказание для МРТ из-за риска нагрева плода. В течение первых трех мес. плод окружен относительно большим объемом амниотической жидкости и обладает крайне ограниченными возможностями для отвода избыточного тепла. [№8]
Сравнительная оценка МРТ и КТ в диагностике заболеваний ЦНС [№9] Вид патологии
МРТ
КТ
КТ с контрастным усилением Опухоли Начальная стадия: · супратенториальные
+++
++ · инфратенториальные
++++
++ Развитая стадия: · супратенториальные
++++
++++ · инфратенториальные
++++
++ Метастазы в головной мозг: · супратенториальные
+++
++ · инфратенториальные
+++
+ Демиелинизирующие заболевания
++++
++ Травма · черепномозговая
++
+++ · спинальная
+++
+++
+++ Инсульты
+++
+++ Патология краниовертебрального перехода и шейного отдела спинного мозга Врожденные аномалии
+++
+
++ Внутримозговые опухоли: · мозгового ствола
++++
+
++ · шейного отдела спинного мозга
++++
±
++ Внемозговые опухоли: · мостомозжечкового угла
+++
++
+++ · мозгового ствола
++++
+
+ · шейного отдела спинного мозга
++++
±
+++ ++++ метод выбора на начальном этапе диагностики +++ обладает достаточной информативностью ++ имеет значение в диагностике, однако не рекомендуется в качестве первичного исследования + малоинформативен ± достоверность сомнительна ЗАКЛЮЧЕНИЕ Метод МРТ вышел за рамки лабораторных исследований совсем недавно - в начале 80-х годов и к настоящему времени развитие компьютерной и измерительной техники и появление новейших технологий создания однородных магнитных полей поставили его в один ряд с методами КТ, а в некоторых случаях и вывели на первое место. Дело в том, что на КТ контрастность тканей связана с единственным параметром, характеризующим каждую ткань. - ее рентгеновской плотностью, или, как еще говорят «электронной плотностью» вещества, т.е. способностью слоя вещества поглощать рентгеновское излучение. Можно сказать, что КТ отражает как бы поверхностное строение атомов вещества. Чем ярче выглядит ткань на КТ, тем она плотнее. МРТ строится по переизлучению радиоволн ядрами водорода (протонами), содержащимися в тканях тела, сразу же после получения ими энергии от радиоволнового сигнала, которым облучают пациента. Таким образом, контрастность тканей отражает особенности «внутренних», ядерных структур вещества, и она зависит от ряда таких факторов, как строение вещества, взаимодействие между молекулами, молекулярное движение (диффузия, кровоток), что позволяет не только дифференцировать на изображении патологические и здоровые ткани, но и дает возможность наблюдать отражение функциональной деятельности отдельных структур. Выбирая форму облучающего радиоволнового сигнала или импульсной последовательности, можно выделить влияние на тканевую контрастность одного какого-нибудь параметра, и одна и та же ткань на одной МРТ может получиться светлой, а на другой - темной.
Методы ЯМР находят все более широкое приме­нение для изучения технологических процессов в заводских лабораториях, а также для контроля и ре­гулирования хода этих процессов в различных тех­нологических коммуникациях непосредственно на производстве. Исследования последних пятидесяти лет показали, что магнитно-резонансные методы позволяют обнаруживать нарушения протекания биологических процессов на самой ранней стадии. Разработаны и выпускаются установки для иссле­дования всего тела человека методами магнитного резонанса (методами ЯМР-томографии).
Что касается стран СНГ, и прежде всего России, то методы магнитного резонанса (особенно ЯМР) к настоящему времени заняли прочное место в науч­но-исследовательских лабораториях этих государств. В различных городах (Москве, Новосибирске, Ка­зани, Таллине, Санкт-Петербурге, Иркутске, Ростове-на-Дону и др.) возникли научные школы по использованию указанных методов со своими ори­гинальными задачами и подходами к их решению. СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ: 1. Розенштраух Л.С. Невидимое стало зримым (успехи и проблемы лучевой диагностики).- М.: Знание, 1987.- 64 с. 2. Габуния Р.И., Колесникова Е.К. Основы компьютерной томографии. Медицина – 1985. 3. Томография грудной клетки / Помозгов А.И., Терновой С.К., Бабий Я.С., Лепихин Н.М. - К.:Здоровья,1992.- 288 с. 4. Компьютерная томография мозга. Верещагин Н.В., Брагина Л.К., Вавилов С.Б., Левина Г.Я.-М.:Медицина,1986.-256 с. 5. Коновалов А.Н., Корниенко В.Н. Компьютерная томография в нейрохирургической клинике.-М.: Медицина,1988. - 346 с. 6. Справочник пользователя. Complex Diagnostic Systems Ltd, 1995-26с 7. В. К. Воронов- Ядерный магнитный резонанс //Соровский образовательный журнал, №10, 1996, с.70-75 8. сайт http://www.doktor.ru/medinfo 9. Выступление на клинической конференции в интернатуре. Башкирский государственный медицинский университет. Кафедра неврологии.