Курс лекций по теплотехнике
Содержание лекций
Раздел I. Техническая термодинамика.
Тема 1. Введение. Основные понятия и определения.
1.1. Введение 1.2. Термодинамическая система. 1.3. Параметры состояния. 1.4. Уравнение состояния и термодинамический процесс.
Тема 2. Первый закон термодинамики.
2.1. Теплота и работа. 2.2. Внутренняя энергия. 2.3. Первый закон термодинамики. 2.4. Теплоемкость газа. 2.5. Универсальное уравнение состояния идеального газа. 2.6. Смесь идеальных газов.
Тема 3. Второй закон термодинамики.
3.1. Основные положения второго закона термодинамики. 3.2. Энтропия. 3.3. Цикл и теоремы Карно.
Тема 4. Термодинамические процессы.
4.1. Метод исследования т/д процессов. 4.2. Изопроцессы идеального газа. 4.3. Политропный процесс.
Тема 5. Термодинамика потока.
5.1. Первый закон термодинамики для потока. 5.2. Критическое давление и скорость. Сопло Лаваля. 5.3.Дросселирование.
Тема 6. Реальные газы. Водяной пар. Влажный воздух.
6.1. Свойства реальных газов. 6.2. Уравнения состояния реального газа. 6.3. Понятия о водяном паре. 6.4. Характеристика влажного воздуха.
Тема 7. Термодинамические циклы.
7.1. Циклы паротурбинных установок (ПТУ). 7.2. Циклы двигателей внутреннего сгорания (ДВС). 7.3. Циклы газотурбинных установок (ГТУ). Тестовый контроль по разделу
Раздел II. Основы теории теплообмена.
Тема 8. Основные понятия и определения. Тема 9.Теплопроводность.
9.1. Температурное поле. Уравнение теплопроводности. 9.2. Стационарная теплопроводность через плоскую стенку. 9.3. Стационарная теплопроводность через цилиндрическую стенку. 9.4. Стационарная теплопроводность через шаровую стенку.
Тема 10. Конвективный теплообмен.
10.1. Факторы, влияющие на конвективный теплообмен. 10.2.Закон Ньютона-Рихмана. 10.3. Краткие сведения из теории подобия. 10.4. Критериальные уравнения конвективного теплообмена. 10.5. Расчетные формулы конвективного теплообмена.
Тема 11. Тепловое излучение.
11.1. Общие сведения о тепловом излучении. 11.2. Основные законы теплового излучения
Тема 12.Теплопередача.
12.1. Теплопередача через плоскую стенку. 12.2. Теплопередача через цилиндрическую стенку. 12.3. Типы теплообменных аппаратов. 12.4. Расчет теплообменных аппаратов. Тестовый контроль по разделу
Раздел III. Теплоэнергетические установки.
Тема 13. Энергетическое топливо.
13.1. Состав топлива. 13.2. Характеристика топлива. 13.3. Моторные топлива для поршневых ДВС.
Тема 14. Котельные установки.
14.1. Котельный агрегат и его элементы. 14.2. Вспомогательное оборудование котельной установки. 14.3. Тепловой баланс котельного агрегата.
Тема 15. Топочные устройства.
15.1. Топочные устройства. 15.2. Сжигание топлива. 15.3. Теплотехнические показатели работы топок.
Тема 16.Горение топлива.
16.1. Физический процесс горения топлива. 16.2. Определение теоретического и действительного расхода воздуха на горение топлива. 16.3. Количество продуктов сгорания топлива.
Тема 17. Компрессорные установки.
17.1. Объемный компрессор. 17.2. Лопаточный компрессор.
Тема 18. Вопросы экологии при использовании теплоты.
18.1. Токсичные газы продуктов сгорания. 18.2. Воздействия токсичных газов. 18.3. Последствия "парникового" эффекта. Литература
Раздел I. Техническая термодинамика
Тема 1. Введение. Основные понятия и определения.
Введение
Теплотехника – наука, которая изучает методы получения, преобразования, передачи и использования теплоты, а также принципы действия и конструктивные особенности тепловых машин, аппаратов и устройств. Теплота используется во всех областях деятельности человека. Для установления наиболее рациональных способов его использования, анализа экономичности рабочих процессов тепловых установок и создания новых, наиболее совершенных типов тепловых агрегатов необходима разработка теоретических основ теплотехники. Различают два принципиально различных направления использования теплоты – энергетическое и технологическое. При энергетическом использовании, теплота преобразуется в механическую работу, с помощью которой в генераторах создается электрическая энергия, удобная для передачи на расстояние. Теплоту при этом получают сжиганием топлива в котельных установках или непосредственно в двигателях внутреннего сгорания. При технологическом - теплота используется для направленного изменения свойств различных тел (расплавления, затвердевания, изменения структуры, механических, физических, химических свойств). Количество производимых и потребляемых энергоресурсов огромно. По данным Минтопэнерго РФ и фирмы "Shell" [3] динамика производства первичных энергоресурсов даны в таблице 1.1.
Таблица 1.1.
Вид энергоресурсов
Годы
Нефть, Мт, в мире
-
Россия
317,8
306,7
Газ, Гм3, в мире
-
Россия
607,3
595,4
Уголь, Мт, в мире
-
Россия
270,9
262,2
Э/энергия,ТДж, в мире
-
Россия
596,7
886,5
942,7
890,7
Итого, Мтут*, в мире
-
Россия
-
* тут – тонна условного топлива. Такими теоретическими разделами являются техническая термодинамика и основы теории теплообмена, в которых исследуются законы превращения и свойства тепловой энергии и процессы распространения теплоты. Данный курс является общетехнической дисциплиной при подготовке специалистов технической специальности.
Термодинамическая система.
Параметры состояния.
υ = V / m , [м3/кг] , (1.1)
Плотность вещества – величина, определяемая отношением массы к объему… ρ = m / V , [кг/м3] , (1.2) υ = 1 / ρ ; ρ = 1 / υ ; υ • ρ = 1 . (1.3)
Уравнение состояния и термодинамический процесс.
f (Р, υ, Т) = 0 . (1.7)
Равновесным состоянием называется состояние тела, при котором во всех его…
Тема 2. Первый закон термодинамики.
Теплота и работа.
Внутренняя энергия.
Первый закон термодинамики.
Q = (U2 – U1) + L , (2.1)
где Q - количества теплоты подведенная (отведенная) к системе; L - работа,… q = Q /m = (u2 – u1) + l . (2.2)
Теплоемкость газа.
С = dQ / dT , [Дж /К] ; (2.3)
Теплоемкость зависит от внешних условий или характера процесса, при котором… массовую – с = С / m , [Дж/кг] ; (2.4) молярную - сμ = С / ν , [Дж/моль] , (2.5)
Универсальное уравнение состояния идеального газа.
Р·υ = R·Т , (2.10)
где: R - газовая постоянная и представляет работу 1 кг газа в процессе при… Р·V = m·R·Т . (2.11)
Смесь идеальных газов.
Р = Р1 + Р2 + Р3 + . . . Рn = ∑ Рi , (2.14)
где Р1 , Р2 , Р3 . . . Рn – парциальные давления. Состав смеси задается… r1 = V1 / Vсм ; r2 = V2 / Vсм ; … rn = Vn / Vсм , (2.15) g1 = m1 / mсм ; g2 = m2 / mсм ; … gn = mn / mсм , (2.16)…
Основные положения второго закона термодинамики.
Энтропия.
dS = dQ / T. [Дж/К] (3.1)
или для удельной энтропии:
ds = dq / T. [Дж/(кг·К)] (3.2)
Цикл и теоремы Карно.
1-2 – обратимое адиабатное расширение при s1=Const. Температура уменьшается… ht = Lц / Qц , (3.8)
Изопроцессы идеального газа.
n = Const , n 2 = n 1. (4.10)
Уравнение состояния процесса:
P2 / P1 = T2 / T1. (4.11)
Политропный процесс.
P· nn = Const, (4.24)
где n – показатель политропы, постоянная для данного процесса. Изобарный,… l = R·(T1 – T2) / (n – 1); (4.25) l = R·T1·[1 – (n 1/ n 2) n-1] /(n – 1); (4.26) l = R·T2·[1 – (P2/P1) (n-1)/ n] /(n –…
Первый закон термодинамики для потока.
имеет вид:
q = Du + De + lпрот. + lтехн. , (5.1)
где De = (w22 – w21)/2 + g·(z2 –z1) – изменение энергии системы, состоящий из изменения кинетической и потенциальной…
Критическое давление и скорость. Сопло Лаваля.
w = w2 = v 2(h1 – h2) . (5.6)
или
w = v 2Ö/(g - 1)·P1·х 1 [1 – (P2/P1)(g-1)/g]. (5.7)
Дросселирование.
Любой кран, вентиль, задвижка, клапан и прочие местные сопротивления, уменьшающие проходное сечение трубопровода, вызывают дросселирования газа или… i1 = i2 . (5.14)
Это равенство показывает, что энтальпия в результате дросселирования не изменяется и справедливо только для сечений,…
Свойства реальных газов.
P·n = R·[1 - Sn /(n + 1)·Bn / nn]. (6.1)
Bn – вириальные коэффициенты, выражаются через потенциальные энергию… P·n = R·(1 – А/n - B / n2), (6.2)
Уравнения состояния реального газа.
(P + a/n2)·(n – b) = R·T . (6.3)
а, b – постоянные величины, первая учитывает силы взаимодействия, вторая… В действительности переход из жидкого состояния в парообразное всегда происходит через двухфазное состояние вещества.…
Понятия о водяном паре.
х = mсп / mвп , (6.7)
mсп - масса сухого пара во влажном; mвп - масса влажного пара. Массовая доля… у = 1 – n . (6.8)
Характеристики влажного воздуха.
Р = РВ + РП , (6.9)
где: РВ – парциальное давление сухого воздуха; РП - парциальное давление… j = сп / сн или j = сп / сн ·100% , (6.10)
Циклы паротурбинных установок (ПТУ).
Рассмотрим цикл Ренкина на насыщенном паре. Схема установки отличается от предыдущей схемы тем, что в данном случае будет отсутствовать… Термический к.п.д. цикла Ренкина определяется по уравнению:
ht = (q1 – q2)/q1 . (7.1)
Циклы двигателей внутреннего сгорания (ДВС).
Основными характеристиками или параметрами любого цикла теплового двигателя являются следующие безрамерные величины: степень сжатия (отношение… e = n1 / n2 , (7.5)
степень повышения давления (отношение давлений в конце и в начале изохорного процесса подвода теплоты)
Циклы газотурбинных установок (ГТУ).
На рис.7.7 и рис7.8 представлены идеальный цикл ГТУ на PV и TS диаграммах.
1-2 - адиабатное сжатие до давления Р2; 2-3 – подвод теплоты q1 при постоянном давлении Р2 (сгорание топлива); 3-4 –…
Раздел II. Основы теории теплообмена.
Тема 8. Основные понятия и определения.
Теория теплообмена изучает процессы распространения теплоты в твердых, жидких и газообразных телах. Перенос теплоты может передаваться тремя способами:
теплопроводностью; конвекцией; излучением (радиацией). Процесс передачи теплоты теплопроводностью происходит при непосредственном контакте тел или частицами тел с различными температурами и представляет собой молекулярный процесс передачи теплоты. При нагревании тела, кинетическая энергия его молекул возрастает и частицы более нагретой части тела, сталкиваясь с соседними молекулами, сообщают им часть своей кинетической энергии. Конвекция – это перенос теплоты при перемещении и перемешивании всей массы неравномерно нагретых жидкости или газа. При этом, перенос теплоты зависит от скорости движения жидкости или газа прямо пропорционально. Этот вид передачи теплоты сопровождается всегда теплопроводностью. Одновременный перенос теплоты конвекцией и теплопроводностью называется конвективным теплообменом. В инженерных расчетах часто определяют конвективный теплообмен между потоками жидкости или газа и поверхностью твердого тела. Этот процесс конвективного теплообмена называют конвективной теплоотдачей или просто теплоотдачей. Процесс передачи теплоты внутренней энергии тела в виде электромагнитных волн называется излучением (радиацией). Этот процесс происходит в три стадии: превращение части внутренней энергии одного из тел в энергию электромагнитных волн, распространение э/м волн в пространстве, поглощение энергии излучения другим телом. Совместный теплообмен излучением и теплопроводностью называют радиационно-кондуктивным теплообменом. Совокупность всех трех видов теплообмена называется сложным теплообменом. Процессы теплообмена могут происходит в различных средах: чистых веществах и разных смесях, при изменении и без изменения агрегатного состояния рабочих сред и т.д. В зависимости от этого теплообмен протекает по разному и описывается различными уравнениями. Процесс переноса теплоты может сопровождаться переносом вещества (массообмен). Например испарение воды в воздух, движение жидкостей или газов в трубопроводах и.т.п. и.т.д. Тогда процесс теплообмена усложняется, так как теплота дополнительно переносится с массой движущегося вещества.
Тема 9.Теплопроводность.
Температурное поле. Уравнение теплопроводности.
t = f(x,y,z,τ) , (9.1)
где:t –температура тела; x,y,z -координаты точки; τ - время. Такое… t = f(x,y,z) , ∂t/∂i = 0 (9.2)
Стационарная теплопроводность через плоскую стенку.
Температуры поверхностей стенки –tст1 и tст2. Плотность теплового потока:
q = -λ∙ ∂t/∂n = - λ∙ ∂t/∂x = -…
Стационарная теплопроводность через цилиндрическую стенку.
Температуры поверхностей стенки –tст1 и tст2. Уравнение теплопроводности по… Q = - λ∙2∙π∙r ·l· ∂t / ∂r (9.24)
Стационарная теплопроводность через шаровую стенку.
Q = - λ·4·π·r2· ∂t / ∂r (9.35)
или
Q =4·π·λ·Δt/(1/r2 - 1/r1) =2·π·λ·Δt/(1/d1 - 1/d2) = = 2·π·λ·d1·d2·Δt /(d2…
Тема 10. Конвективный теплообмен.
Факторы, влияющие на конвективный теплообмен.
Закон Ньютона-Рихмана.
Q = α · (t'ст - t'ж)·F , (10.1)
или
q = α · (t'ст - t'ж) , (10.2)
Краткие сведения из теории подобия.
, (10.4) где: qυ- внутренний источник тепла. или , (10.5) (10.6)
где: . (10.7)
2). Уравнения движения (импульса):
Критериальные уравнения конвективного теплообмена.
Nu = f2(Х; Ф; X0; Y0; Z0; Re; Gr; Pr) , (10.12)
где: X0; Y0; Z0 – безразмерные координаты; Nu = α ·l0/λ - критерий…
Расчетные формулы конвективного теплообмена.
а). Горизонтальная труба диаметром d при 103<(Gr··Pr)жd <108.
Nuжdср. = 0,5·(Grжd ·Pr ж)0,25 (Pr ж/Prст)0,25 . (10.13)
Тема 11. Тепловое излучение.
Общие сведения о тепловом излучении.
Лучистая энергия возникает за счет энергии других видов в результате сложных молекулярных и внутриатомных процессов. Природа всех лучей одинакова. Они представляют собой распространяющиеся в пространстве электромагнитные волны. Источником теплового излучения является внутренняя энергия нагретого тела. Количество лучистой энергии в основном зависит от физических свойств и температуры излучающего тела. Электромагнитные волны различаются между собой длиной волны В зависимости от длины волны l лучи обладают различными свойствами. Наименьшей длиной волны обладают космические лучи l = (0,1 – 10)оА (где оА — ангстрем, единица длины, 1оА = 10-10м). Гамма-лучи, испускаемые радиоактивными веществами, имеют длину волны до 10оА ; лучи Рентгена – l = (10-200) оА; ультрафиолетовые лучи – л = (200оА - 0,4 мк (мк — микрон, 1 мк — 0,001 мм), световые лучи – l = (0,4-0,8)мк, инфракрасные или тепловые лучи – l = (0,8 – 400) мк, радио или электромагнитные лучи - l > 400 мк. Из всех лучей наибольший интерес для теплопередачи представляют тепловые лучи с l = (0,8 – 40) мк. Лучеиспускание свойственно всем телам, и каждое из них излучает и поглощает энергию непрерывно, если температура его не равна 0°К. При одинаковых или различных температурах между телами, расположенными как угодно в пространстве, существует непрерывный лучистый теплообмен. При температурном равновесии тел количество отдаваемой лучистой энергии будет равно количеству поглощаемой лучистой энергии. Спектр излучения большинства твердых и жидких тел непрерывен. Эти тела испускают лучи всех длин волн от малых до больших. Спектр излучения газов имеет линейчатый характер. Газы испускают лучи не всех длин волн. Такое излучение называется селективным (избирательным). Излучение газов носит объемный характер. Суммарное излучение с поверхности тела по всем направлениям полусферического пространства и по всем длинам волн спектра называется интегральным или полным лучистым потоком (Q). Интегральный лучистый поток, излучаемый единицей поверхности по всем направлениям, называется излучательной способностью тела и обозначается
Е = dQ / dF , [вт/м2] (11.1)
где dQ - элементарный лучистый поток, испускаемый элементом поверхности dF. Каждое тело способно не только излучать, но и отражать, поглощать и пропускать через себя падающие лучи от другого тела. Если обозначить общее количество лучистой энергии, падающей на тело, через Q, то часть энергии, равная А, поглотится телом, часть, равная R, отразится, а часть, равная D, пройдет сквозь тело. Отсюда
Q = QA + QR + QD , (11.2)
или
A + R + D = 1. (11.3)
Величину А называют коэффициентом поглощения. Он представляет собой отношение поглощенной лучистой энергии ко всей лучистой энергии, падающей на тело. Величину R называют коэффициентом отражения. R есть отношение отраженной лучистой энергии ко всей падающей. Величину D называют коэффициентом проницаемости. D есть отношение прошедшей сквозь тело лучистой энергии ко всей лучистой энергии, падающей на тело. Для большинства твердых тел, практически не пропускающих сквозь себя лучистую энергию, А + R = 1. Если поверхность поглощает все падающие на нее лучи, т. е. А = 1, R = 0 и D = 0, то такую поверхность называют абсолютно черной. Если поверхность отражает полностью все падающие на нее лучи, то такую поверхность называют абсолютно белой. При этом R = 1, А = О, D = 0. Если тело абсолютно проницаемо для тепловых лучей, то D = 1, R = 0 и A = 0. В природе абсолютно черных, белых и прозрачных тел не существует, тем не менее понятие о них является очень важным для сравнения с реальными поверхностями. Кварц для тепловых лучей непрозрачен, а для световых и ультрафиолетовых лучей прозрачен. Каменная соль прозрачна для тепловых лучей и непрозрачна для ультрафиолетовых лучей. Оконное стекло прозрачно для световых лучей, а для ультрафиолетовых и тепловых почти непрозрачно. Белая поверхность (ткань, краска) хорошо отражает лишь видимые лучи, а тепловые лучи поглощает также хорошо, как и темная. Таким образом, свойство тел поглощать или отражать тепловые лучи зависят в основном от состояния поверхности, а не от ее цвета. Если поверхность отражает лучи под тем же углом, под которым они падают на нее, то такую поверхность называют зеркальной. Если падающий луч при отражении расщепляется на множество лучей, идущих по всевозможным направлениям, то такое отражение называют диффузным (например поверхность мела). При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой энергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей, при определенной температуре, соответствует определенная интенсивность излучения - Isl. Интенсивность излучения или спекnральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от l до l+dl, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dl;
Isl = dEsl / dl , (11.4)
где Isl - спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела.
Основные законы теплового излучения
Планк установил следующий закон изменения интенсивности излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры и длины волны:
Isl = с1 l-5 / (ес/(lТ) – 1) , (11.5)
где е - основание натуральных логарифмов; с1 = 3,74*10-16 Вт/м2; с2 = 1,44*10-2 м*град; l - длина волны, м; Т -…
Степень черноты полного нормального излучения
Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от температуры и длины волны. Различные тела имеют различные… Е = Еs*А или Е /А = Еs = Еs/Аs = Сs*(Т/100)4 . (11.11)
Отношение лучеиспускательной способности тела (Е) к его погло-щательной способности (А) одинаково для всех серых тел,…
Тема 12.Теплопередача.
Теплопередача через плоскую стенку.
Температура горячей жидкости (среды) t'ж, холодной жидкости (среды) t''ж.… Q = a1 · (t'ж – t1) · F, (12.1)
Теплопередача через цилиндрическую стенку.
Количество теплоты, переданной от горячей среды к внутренней стенке трубы по… Q = p·d1·a1·l·(t'ж – t1) , (12.9)
Типы теплообменных аппаратов.
Если направление движения горячего теплоносителя противоположно движению…
Расчет теплообменных аппаратов.
Q = V1 r1·cр1·(t/1 - t//1) = V2 r2·cр2 ·(t//2 - t/2), (12.16)
где V1 r1, V2 r2 - массовые расходы теплоносителей, кг/сек, с cр1 и cр2 -… Величину произведения V·r·cр = W, Вт/град называют водяным, или условным, эквивалентом. С учетом последнего уравнение…
Тема 13. Энергетическое топливо.
Состав топлива.
Потребление органического топлива в1993 г.
Потребитель
Вид топлива
Твердое
Жидкое
… Примечание: у.т. – условного топлива
В органических топливах теплота выделяется в результате химической реакции окисления его горючих частей при участии…
Характеристика топлива.
Qpн = 340Ср + 1035Нр – 109(Ор - Sрл) – 25Wр . (13.12) Qpв = 340Ср + 1260Нр – 109(Ор - Sрл) ; (13.13)
Теплота сгорания сухого газа (кДж/м3) определяют по объемному составу,%, и… Qpн = 358СН4 + 640С2Н6 + 915С3Н8 + 1190С4Н10 + + 1465 С5Н12 + 126,5 СО + 107,5Н2 + 234Н2S; (13.14) Qpн = 398СН4 +…
Моторные топлива для поршневых ДВС.
Тема 14. Котельные установки.
Котельный агрегат и его элементы.
Более совершенными являются водотрубные паровые котлы. Они имеют развитые поверхности нагрева, состоящие из труб, заполненных внутри водой и…
Принципиальная схема прямоточного котла показана на рис 14.3. Питательная вода подается в конвективный экономайзер 6,…
Вспомогательное оборудование котельной установки.
В современных котельных установках широко распространена схема с разрежением по газоходам. К недостаткам этой схемы следует отнести наличие… Принцип действия электрофильтров заключается в том, что запыленные газы…
Тепловой баланс котельного агрегата.
Qрр=Q1+Q2+Q3+Q4+Q5+Q6 (14.1)
где Qpp – теплота, которой располагают; Q1 – использованная теплота; Qп -… Qрр=Qрн+Qв.вн+Qпар+Qфиз.т. (14.2)
Тема 15. Топочные устройства.
Топочные устройства.
При факельном способе сжигания твердое топливо предварительно размалывается в мельницах и пыль вместе с воздухом (аэросмесь) попадает в топку.… В зависимости от способа организации процесса сжигания топлива слоевые топки…
Сжигание топлива.
Форсунки с механическим распылением разделяют на прямоструйные, центробежные и ротационные. В прямоструйных форсунках (Рис.15.4,а) дробление струи…
Теплотехнические показатели работы топок.
qn = Q/Vт = Qpн B/Vт. (15.1)
Единицей измерения q для является Вт/м3. Если значение q будет превышать… qR=Q/R=Qpн/R. (15.2)
Тема 16.Горение топлива.
Физический процесс горения топлива.
iгор = iфиз + iхим . (16.1)
Время протекания физических процессов состоит из времени, необходимого для… iфиз = iсм + iн . (16.2)
Определение теоретического и действительного расхода воздуха на горение топлива.
углерода С + О2 = СО2: 12кг С + 32кг О2 = 44кг СО2 ; 1кг С + (32/12)кг О2 = (44/12)кг СО2 ; (16.3) водорода 2Н2 + О2 = 2Н2О : 4кг Н2 + 32кг О2 =… Для горения 1 кг углерода, водорода и серы необходимо соответственно 8/3, 8 и… МоО2 = (8/3Ср + 8Нр + Sлр - Ор ) / 100 . (16.6)
Количество продуктов сгорания топлива.
СО2 + S2O + N2 + О2 + Н2О = 100 %.
Полный объем продуктов сгорания Vг (м3/кг) представляет собой сумму объемов… Vг = Vс.г. + VН2О , (16.11)
Объемный компрессор.
Рассмотрим рабочий процесс в рV - координатах для идеального одноступенчатого компрессора (идеального в том смысле, что в нем не учитываются потери… Tn1P1-n1 = Tn2P1-n2 или T2 = T1(P2/P1)(n-1)/n . (17.1)
Например, при P1 = 0,1 МПа, t1 = 16°С и конечной температуре t2 = 160°С при адиабатном сжатии давление воздуха можно…
Лопаточный компрессор.
Обычно в центробежных нагнетателях выходное сечение подбирается так, чтобы скорости газа на входе w1 и на выходе w2 были одинаковы. В этом случае…
Тема 18. Вопросы экологии при использовании теплоты.
Токсичные газы продуктов сгорания.
Сn Нm « nС + 1/2 mН2 . (18.1)
Начало образования сажи имеет место при ? меньше 0,3... 0,7 и зависит от…
Воздействия токсичных газов.
Последствия парникового эффекта.
Литература
Лариков Н.Н. Теплотехника: Учебник для вузов. -3-е изд., перераб. и дополн.-М.; Стройиздат, 1985 -432 с.ил. Нащокин В.В. Техническая термодинамика и теплопередача. -М.; Высшая школа, 1969 -560с. Луканин В.Н., Шатров М.Г., Камфер Г.М. и др. Теплотехника: Учебник для вузов. –М.; Высш.шк., 1999.-671 с.ил. Кудинов В.А., Карташов Э.М. Техническая термодинамика. –М.; Высш.шк., 2000. –261 с.ил. Тихомиров К.В. Теплотехника, теплоснабжение и вентиляция. -М.; Стройиздат, 1981-248с. Кириллин В.А., Сычев В.В., Шейндлин А.Е. Техническая термодинамика. -М.; Энергоиздат, 1983. Исаченко В.М., Осипова В.А., Сухомел А.С. Теплопередача. -М.; Энергоиздат, 1981. Михеев М.А., Михеева И.М. Основы теплопередачи. -М.; Энергия, 1977. Теплоснабжение /Под ред. Ионина -М.; Стройиздат, 1982. Теплотехника /Хазен М.М., Матвеев Г.А. и др. -М.; 1981. Панкратов Г.П. Сборник задач по теплотехнике. М.; Высш. шк., 1986. -248с. Сб. задач по технической термодинамике и теплопередаче /Дрыжаков Е.В., Исаев С.И. и др. -М.; 1968. Сб. задач по технической термодинамике /Андрианов Т.А., Дзампов Б.В. и др. -М.; 1971. Краснощеков Е.А., Сухомел А.С. Задачник по теплопередаче. -М.; 1975. Балахонцев Е.В., Верес А.А. Теплотехника (методические указания и контрольные задания для студентов-заочников инженерно-технических специальностей высших учебных заведений). М.; Высш. шк., 1985. –64 с.