Акцепторными примесями для германия и кремния являются атомы трехвалентных элементов, таких как бор (B), алюминий (Al), галлий (Ga), индий (In).
Название "акцептор" происходит от латинского acceptor - приемник. Каждый атом акцептора забирает из валентной зоны один электрон, создавая в валентной зоне носитель заряда - дырку. Такой примесный полупроводник, в котором носителями заряда являются положительные дырки, называется полупроводником p-типа (от лат. positiv - положительный).
На рисунке 14.2а) изображена схема кристаллической решетки германия (Ge) в которой на месте одного из атомов германия помещен атом бора (B), у которого три валентных электрона. Рядом, на рисунке 14.2б), изображена энергетическая зонная схема полупроводника с акцепторной примесью.
Рис. 14.2
Так как атом бора имеет три валентных электрона, то их окажется недостаточно для образования ковалентных связей с четырьмя соседями: одна из связей окажется лишь с одним электроном, полученным от атома германия. На эту незаполненную связь от соседних атомов германия переходит электрон, образуя положительно заряженную дырку на своем прежнем месте, и атом бора в результате, становится отрицательным ионом. Эта дырка будет связана с отрицательным ионом бора примерно так же, как донорный электрон связан с положительным ионом.
На энергетической схеме 14.2б) вакантный уровень (с дыркой на нем) мы должны разместить недалеко от "потолка" валентной зоны, его энергия выше "потолка" валентной зоны на величину Ea. За счет теплового движения электрон из валентной зоны может перейти на акцепторный уровень, создав свободную дырку в валентной зоне. На пространственной схеме 14.2а) этому процессу соответствует возможность удаления положительной дырки от отрицательного иона бора на сколь угодно большое расстояние: происходит ионизация акцептора и переход дырки из связанного состояния в свободное.
Для оценки энергии связи дырки Ea (она же - энергия ионизации акцептора) можно использовать те же соображения, что применялись для оценки энергии связи донорного электрона в предыдущем параграфе. Для бора в германии величина Ea ≈ 0,01 эВ. Так как энергия Ea невелика, то при комнатной температуре kT > Ea и все акцепторы будут ионизированы. Таким образом, как и в случае электронной проводимости, дырочная проводимость вследствие ионизации акцепторов не будет зависеть от температуры, а будет определяться только концентрацией примесных атомов.