Внешние силы, действующие на жидкий объем и определяющие его движение, разделяются на массо-вые (объемные) и поверхностные. Массовые силы R приложены ко всем жидким частицам, состав-ляющим жидкий объем. К ним отн. силы тяжести и силы инерции. Кроме того, к массовым силам отн. силы взаимодействия частиц токо-проводящей жидкости с э/м поля-ми. Для характеристики массовых сил вводится величина «напряже-ние массовых сил», которая опр. как отношение вектора массовой силы ∆R к массе ∆m жидкой части-цы, на которую она действует: . В соот-ветствии со вторым законом Нью-тона, массовая сила равна произве-дению массы на ее ускорение, вы-званное этой силой. Поэтому на-пряжение массовой силы равно ус-корению центра массы частицы, проходящей в данный момент вре-мени через данную точку, и харак-теризует распределение массовых сил в пространстве, занятом жидко-стью. Проекция напряжения массо-вой силы на оси координат x, y, z обозначим X, Y, Z тогда . Поверхностные силы Rn пред-ставляют воздействие внешней сре-ды на поверхность выделенного объема. Это воздействие распреде-лено по поверхности непрерывно. К ним отн. силы трения и давления. Нормальная составляющая поверхностной силы действует по нормали к поверхности ∆S, проти-воположно . Сила трения или тангенциальная составляющая