| следующая статья ==>
Явление сверхпроводимости используется для получения сильных магнитных полей, поскольку при прохождении по сверхпроводнику сильных токов, создающих сильные магнитные поля, отсутствуют тепловые потери. Однако в связи с тем, что магнитное поле разрушает состояние сверхпроводимости, для получения сильных магнитных полей применяются сверхпроводники II рода, в которых возможно сосуществование сверхпроводимости и магнитного поля. В таких сверхпроводниках магнитное поле вызывает появление тонких нитей нормального металла, пронизывающих образец, каждая из которых несёт квант магнитного потока. Вещество же между нитями остаётся сверхпроводящим.
Поскольку в сверхпроводнике II рода нет полного эффекта Мейснера, сверхпроводимость существует до гораздо больших значений магнитого поля. В технике применяются, в основном, следующие сверхпроводники:
Таблица 3.2
Соединение
Tc, K
jc, А/(Тл), при 4.2 К
Bc, Тл (T, K)
NbTi
9.5-10.5
(3-8)* (5)
12.5-16.5 (1.2) 12 (4.2)
Nb3Sn
18.1-18.5
(1-8)* (0)
24.5-28 (0)
NbN
14.5-17.8
(2-5)* (18)
25 (1.2) 8-13 (4.2)
Существуют детекторы фотонов на сверхпроводниках. В них используется явление критического тока, а также эффект Джозефсона, андреевское отражение и т.п. Так, существуют сверхпроводниковые однофотонные детекторы (SSPD) для регистрации единичных фотонов ИК диапазона, имеющие ряд преимуществ перед детекторами аналогичного диапазона (ФЭУ и др.), использующими другие способы регистрации
| следующая статья ==>